Действие внутреннего и внешнего давлений на сферическую

Действие внутреннего и внешнего давлений на сферическую и оживальную оболочки 421—437 [c.440]

НИЙ ). Л. С. Лейбензон получил решения задач устойчивости для упругих сферической и цилиндрической оболочек, находящихся под действием внутреннего и внешнего давлений. В этих случаях исходное невозмущенное состояние является неоднородным. При асимптотических разложениях решений, полученных на основе подхода Лейбензона — Ишлинского, первый член разложения для критической силы совпадает со значением критической силы, полученной на основе гипотез Кирхгофа — Лява. [c.194]

Первые две главы посвящены выводу основных уравнений теории упругости для пространственной и плоской задач. В качестве приложения плоской задачи приводится расчет толстостенных цилиндров с днищем от внутреннего и внешнего давления и вращающихся дисков. Исследуются напряжения при действии силы на острие клина и полуплоскость. В пособии рассматриваются контактные напряжения и деформации при сжатии сферических и цилиндрических тел, дан расчет тонких пластин и цилиндрических оболочек, рассматривается кручение стержней прямоугольного, круглого постоянного и переменного сечений, дается понятие о задачах термоупругости, приводятся расчет цилиндров и дисков на изменение температуры, общие уравнения теории пластичности, рассматривается плоская задача, приводятся примеры. [c.3]

Рассмотрим случай сферической оболочки, внутренний радиус которой равен а, а внешний Ь. Пусть напряжения в оболочке возникают только вследствие не меняющейся со временем разницы температур между внутренней и внешней поверхностями оболочки. Влияние поверхностных давлений, если они действуют, можно будет найти из формул 359 и добавить к тому решению, которое мы сейчас получим. Повышение температуры всего тела на некоторую постоянную величину не влияет на напряжения, поэтому можно считать температуру на внешней поверхности (г=Ь) равной некоторой определенной величине, например, нулю. Тогда 6 будет равна нулю при г = Ь и заданной величине при г —а. [c.446]

Изложив общую теорию, авторы применяют свои уравнения в ряде частных случаев. Они показывают, каким образом единственную входящую в их уравнения упругую постоянную можно получить опытным путем из испытаний на растяжение или на равномерное сжатие. Далее, они ставят перед собой задачу о полом круговом цилиндре и выводят формулы для напряжений, вызываемых равномерным внутренним или внешним давлением. Эти формулы используются для вычисления необходимой толщины стенок цилиндра при заданных значениях давлений. В своих исследованиях они пользуются теорией наибольшего напряжения, но предусмотрительно обращают внимание на то, что каждый элемент цилиндра находится в условиях двумерного напряженного состояния и что предел упругости, определенный из испытания на простое растяжение, может оказаться неприменимым к этому более сложному случаю. Следующими вопросами, разобранными в этой части их работы, являются задачи о простом кручении круглого стержня, о сфере, подвергающейся действию сил тяжести, направленных к ее центру, и о сферической оболочке, нагруженной равномерно распределенным внутренним или наружным давлением. Для всех этих случаев авторами выводятся правильные формулы, которые с тех пор нашли разнообразные применения в технике. [c.142]

Рассмотрим расчет тонкостенных сосудов двух форм — сферических и цилиндрических, имеющих наибольшее применение в технике. Будем их рассчитывать на действие равномерно распределенного внутреннего (или внешнего) давления р, направленного во всех точках оболочки сосуда нормально к его поверхности. По такому закону действует давление сжатого газа или жидкости. [c.72]

Пусть на сферическую оболочку, находящуюся в поле силы тяжести с потенциалом ср = лер (0, ср, 2, х ), действуют внешние и внутренние давления и температурное поле. [c.422]

Сферический сосуд, находящийся под внешним и внутренним равномерно распределенными давлениями. Если на сферический сосуд с концентрически расположенной полостью действует [c.704]

Расчет котла цистерны на гидростатическое, гидродинамическое и внутреннее испытательное давление, а также на действие продольных и поперечных (опорное давление) внешних сил выполняют методами строительной механики оболочек с учетом изгибающих моментов (моментная теория). В качестве расчетной схемы принимают замкнутую цилиндрическую оболочку, сопряженную по концам с эллиптическими или сферическими днищами, опертую на шкворневые балки через систему брусьев (рамная конструкция цистерны) или жестко с ней связанную (безрамная цистерна). [c.359]

Впервые точный расчет замкнутой сферической оболочки под действием внешнего ро и внутреннего р равномерно распределенных радиальных давлений был разработан Ламе в 1852 г., который применил для решения задачи выведенные им уравнения, см. [1], уравнения (3.3а ). Им же был рассмотрен расчет кругового толстостенного цилиндра на указанную нагрузку для двух простейших условий на концах цилиндра цилиндр помещен между двумя неподвижными (Uz = 0) абсолютно жесткими и гладкими стенками Rz = 0), края цилиндра свободно перемещаются (2 = 0, Uz =0). [c.307]

Таким образом, если объемные силы равны нулю и на внутреннюю поверхность сферической оболочки постоянной толщины 2к действует постоянное давление д, то на внешней поверхности надо приложить нормальное напряжение (давление), выражаемое формулой (2.84), для того, чтобы серединная сферическая поверхность 5 радиуса Л оставалась нейтральной. В данном случае сфера 5 остается жесткой. [c.265]

Безмоментная теория оболочек представляет собой упрощенный вариант общей теории, в котором пренебрегается влиянием изгибающих и крутящих моментов и поперечных сил на напряженно-деформированное состояние. В некоторых очень немногочисленных случаях безмоментная теория описывает напряженно-деформи-рованное состояние оболочки точно, так как и моменты и силы, указанные выше, равны нулю. Оболочки, находящиеся в таком напряженном состоянии, называются безмоментными (например, полая сферическая оболочка, находящаяся под действием внутреннего или внешнего равномерных давлений). Возможность существования безмоментного напряженного состояния оболочки определяется формой ее срединной пoвepxнo tи, характером силового воздействия, в том числе на контуре, и характером закрепления оболочки на контуре. [c.131]

В тех случаях, когда в рамках заданных ограничений не удается обеспечить приемлемый уровень расчетной сдвиговой деформации у только за счет подбора углов 5o,5 ,ao,o i, можно соответствующим образом перераспределить жесткости резиновых слоев. Для этого внутренние слои выполняются из резины с большим, чем у внешних слоев, модулем сдвига. Другим путем повышения несуш ей способности сферических ЭП является снижение касательных напряжений от действия осевой нагрузки на внутреннем контуре слоя, где обычно и возникают начальные очаги разрушения. С этой точки зрения, оптимальным был бы подшипник без центральной полости, имеюш ий в центре слоя касательные напряжения т= 0. Однако в этом случае потребуются весьма сложные пресс-формы, из-за чего резко возрастет стоимость. Более перспективным является заполнение центральной полости под давлением малосжимаемой жидкостью. При этом происходит равномерное сжатие резиновых слоев вблизи внутреннего контура ЭП. Кроме того, заполнение полости ЭП жидкостью приводит к снижению нагрузки от центробежной силы на слои резины. [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...