Дисперсия звука геометрическая

Геометрическая дисперсия звука в стержнях [c.233]

Таким образом, в полосе частот примерно от 150 до 250 кгц, когда длина волны сравнима с диаметром стержня, имеет место дисперсия звука (мы назовем ее геометрической дисперсией , поскольку ее происхождение обязано не внутреннему строению среды, а геометрическим факторам). [c.448]

Помимо распределенной дисперсии возможны случаи сосредоточенной дисперсии в граничных условиях, приводящей к некратности собственных частот системы. При этом также непрерывного нарастания нелинейных искажений нет из-за того, что гармоники волны не совпадают с собственными частотами системы [1, 2]. Дисперсия может появляться как результат различного рода релаксационных процессов в среде во всех известных пока и экспериментально исследованных случаях эта молекулярная дисперсия мала и практически не оказывает влияния на нелинейные искажения. Другой, уже более существенной причиной дисперсии могут быть геометрические условия распространения звука в звукопроводах и волноводах. Дисперсионные свойства таких систем могут быть так велики, что нелинейные искажения могут и не развиться сколько-нибудь существенным образом. Отметим все же, что в настоящее время этот вопрос изучен еще совсем мало. И, наконец, условия сильной дисперсии имеют [c.51]

Пусть сигнал в виде обрывка синусоиды (см. рис. 86) распространяется в диспергирующей среде и требуется узнать время, необходимое для прохождения заданного расстояния. Исследования показывают, что начальная точка импульса бежит в среде со скоростью, соответствующей скорости самых высоких частот и всегда равна скорости звука в сплошной среде, где дисперсия отсутствует. Эта скорость начальной точки импульса носит название скорости фронта таким образом, для самых высоких частот плоский фронт всегда остаётся плоским, имеется или не имеется дисперсия в среде. Для момента первого вступления сигнала можно поэтому пользоваться законами геометрической акустики. [c.372]

Из последнего соотношения следует частотная зависимость скорости распространения волны Ь трубе, носящая название геометрической дисперсии скорости звука. В практически важном случае жестких стенок и волн, обладающих радиальной симметрией, т.е. отсутствием узловых диаметров, из фаничного условия обращения в нуль нормальной составляющей колебательной скорости на границе со стенкой трубы следует [c.57]

Используя соотношение (5.13), графическим дифференцированием дисперсионных кривых можно определить групповую скорость, которая при наличии дисперсии скорости звука любого происхождения, в частности геометрической дисперсии, связанной с наличием границ, всегда меньше фазовой скорости (с/с / Х > 0). Полученные таким образом групповые скорости для различных типов волн низших порядков приведены на рис. 5.6. Для первой продольной волны при малых частотах (малые значения й // Со) групповая скорость наибольшая, поэтому можно избежать наложения на сигнал, передаваемый этой волной, сигналов, обусловленных другими типами волн и приходящих позднее. [c.122]

НЧ-акустич. ветвь (электроны и дырки двигаются синфазно) аналогична ионно-звуковы.м волнам в газовой Плазме. Акустич. плаз.ченная мода (дырочный звук) возникает из-за колебаний тяжёлых дырок, вслед за к-рыми движутся, экранируя их, лёгкие электроны. Такие плазмоны имеют линейный закон дисперсии Шр = вд. Их фазовая скорость в определяется ср. геометрическим фермиевских скоростей вырожденных электронов Пр и дырок они слабо затухают, если эти скорости (или массы Шд и шд) сильно различаются. Если дырки не вырождены, то фазовая скорость равна [c.602]

Механизмы дисперсии звуковых волн достаточно разнообразны. Во-первых, это релаксащ1я скорости звука, которая, впрочем, непосредственно связана с потерями. Во-вторьгх, резко выраженной дисперсией характеризуются среды с внутренним частотным или пространственным масштабом, как мы уже видели в гл. 1. Наконец, к тем же эффектам приводит геометрическая дисперсия, существующая, в частности, в системах с границами - волноводах, стержнях, резонаторах. Возможно и резонансное селективное подавление отдельных компонент в спектре волн. [c.146]

Обычно различают дисперсию двух типов. Дисперсия первого типа обусловлена физическими свойствами среды и всегда связана с поглощением энергии. В плоской звуковой волне в безграничной жидкости возможна дисперсия только первого типа. Дисперсия второго тшха обусловлена волноводными свойствами среды, определяемыми геометрическими факторами, устанавливае п>1ми граничными условиями области распространения звука. Эта дисперсия не связана с поглощением звуковой энергии средой, хотя не исключает возможности оттока энергии через границы области. Рассмотрим несколько примеров дисперсий обоих типов. [c.193]

Эта формула впервые была получена в работе Л. Д. Ландау и Ю. Б. Румера [2]. Значения Сш, Сца даны в 27, 28]. Имеются расчеты а н для других типов взаимодействий [9] например, показывается, что процесс Т+Т- Т приводит к результату 2-- 0, рассчитано значение и т. д. Учет анизотропии кристалла сильно усложняет задачу (в том числе нахождение правил отбора), и, за исключением некоторых случаев, точные аналитические выражения для а получить не удается. Оказывается возможным найти правила отбора, используя метод геометрических построений [29, 9, 101. В работах [9, 10) детально обсуждаются дисперсия скорости звука и [c.252]

Диспадсия скорости звука в волноводах никак не связана со свойствами самой среды, заполняющей волновод это — геометрическая дисперсия, обусловленная наличием границ. В этом-отношении есть сходство между дисперсией в волноводе и дисперсией изгибных волн в стержнях, также обусловленной наличием [c.234]

Принципиально другим типом Д. з. явл. геометрическая дисперсия, обусловленная наличием границ тела или среды. Она появляется при распространении волн в стержнях, пластинах, в любых волноводах акустических. Для изгибных волн Д. 3. наблюдается в тонких пластинах и стержнях (их толщина должна быть много меньше, чем длина волны). При изгибании тонкого стержня упругость на изгиб тем больше, чем меньше изгибаемый участок. При распространении из-гибной волны длина изгибаемого участка определяется длиной волны звука. Поэтому с уменьшением длины волны (с повышением частоты) увеличивается упругость, а следовательно, и скорость распространения волны. Фазовая скорость такой волны пропорц. У со. [c.167]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...