Магнетон магнитная

Для нейтрона и протона g лв gn,p ЛN, где grь = -3,826, gp = = 5,586, 1] [ = 3,15 10 эВ/Тл — ядерный магнетон. Магнитный момент ферромагнитной частицы 1 — МУ, где М — объемная плотность магнитного момента, V — объем частицы М ах (Д /(Тл-м )). [c.375]

Грубую оценку можно сделать на основе магнитных моментов магнитный момент нейтрона приблизительно равен —2Мо, где Мо — ядерный магнетон. Магнитный момент мезона по порядку величины равен —ЮМд (масса мезона порядка 1/10 массы нуклона). Согласно принятой нами модели, надо предположить, что мезон существует около 20% всего времени, чтобы дать средний магнитный момент нейтрона, равный —2Мо. [c.60]

Отношение массы протона к массе электрона Отношение массы мюона к массе электрона Элементарный заряд Отношение заряда электрона к его массе Магнетон Бора Ядерный магнетон Магнитный момент электрона [c.187]

Наряду с собственными механическими моментами (спином) атомные ядра и нуклоны обладают также и собственными магнитными моментами. Так, например, протон обладает магнитным моментом fx = + 2,79276 Ао, а магнитный момент нейтрона = = —1,913148 [Хо, где [Хо = е/ /2М с — ядерный магнетон — единица магнитного момента ядер. [c.117]

Между спиновым магнитным моментом р, нуклона, измеренным в ядерных магнетонах, и его спином s, измеренным в единицах й, существует соотношение = g s] величина называется гиромагнитным отношением. Тоже самое имеем и для орбитальных моментов 1 = g l, т. е. [c.118]

Дейтрон — ядро тяжелого водорода Н , построенное из двух нуклонов (протона и нейтрона), является простейшим из атомных ядер, содержащих более чем один нуклон. Массовое число дейтрона Л = 2, заряд Z = 1, масса М = 2,01410219 у. а. е. м. ( + 11), энергия связи (зе = 2,22471 (+ 40) Мэе, S J-A = 1,1123 Мэе на нуклон, магнитный момент в ядерных магнетонах = + 0,857348, [c.152]

Таким образом, между магнитным моментом электрона, измеренным в магнетонах Бора, и его моментом количества движения М, измеренным в единицах h, имеется соотношение [c.65]

При детальном изучении были обнаружены новые свойства электрона. Оказалось, что электрон обладает собственным моментом количества движения — спином, равным Й/2, и соответствующим ему магнитным моментом, равным одному магнетону [c.543]

Магические числа 41, 184, 185 Магнетон Бора 59 Магнитная ловушка 482 Магнитный момент нейтрона 77—83, 86 [c.716]

Парамагнетизм электронного газа связан с наличием у электронов спинового магнитного момента, равного магнетону Бора. В магнитном поле спиновые магнитные моменты ориентируются преимущественно по полю, создавая результирующий магнитный момент. Если для вычисления этого магнитного момента воспользоваться классическими представлениями, то получим, что парамагнитная восприимчивость зависит от температуры по закону Кю- [c.330]

Магнитный момент протона в магнетонах Бора [c.16]

Отношение массы дейтрона Е массе протона Молярная масса дейтрона Магнитный момент дейтрона в магнетонах Бора [c.18]

Рассмотрим теперь влияние магнитного поля. При температурах, при которых влиянием сил взаимодействия можно пренебречь, расстояние между уровнями, определяемое магнитным полем, можно считать пропорциональным полю. При этом расстояние между двумя последовательными уровнями равно — где g —множитель Ланде, (хд—магнетон Бора [c.425]

Магнетон — единица магнитного момента, принятая в атомной и ядер ной физике и физике твердого тела. [c.235]

Магнетон Бора Цц — фундаментальная физическая постоянная, принятая за единицу магнитного момента, в которой выражаются магнитные моменты атомных систем, обусловленных н основном орбитальным движением электрона и его спином [c.235]

Ядерный магнетон — фундаментальная физическая постоянная, принятая за единицу магнитного моменга ядер [c.235]

В слабых магнитных полях ((ХяЯ<кГ, где iis — магнетон Бора, И — напряженность магнитного поля, к — постоянная Больцмана, Т — температура) намагниченность / таких веществ возрастает прямо пропорционально напряженности поля l = XvH, где %v — магнитная восприимчивость единицы объема. [c.593]

Эту константу и называют магнитным моментом. Обычно магнитные моменты и гиромагнитные отношения измеряются в ядерных магнетонах [c.48]

С помощью метода магнитного резонанса удалось измерить даже магнитный момент нейтральной нестабильной частицы Л-гиперона, время жизни которого имеет порядок 10" с. Этот магнитный момент jaa оказался равным —0,73 в единицах ядерного магнетона. [c.54]

Перейдем теперь к опытным данным о магнитных моментах нуклонов и атомных ядер. Все численные значения магнитных моментов мы будем приводить в единицах ядерного магнетона. [c.54]

Коэффициент 5,58 (—3,82) выражает связь между численным значением собственного магнитного момента протона (нейтрона), измеренного в ядерных магнетонах р,в, и численным значением его спина, измеренного в единицах Й, и называется гиромагнитным отношением ys- Таким 0 браз0М, по аналогии с уравнением (4. 10) для нуклона можно написать соотношение [c.82]

Мы уже говорили, что отличие магнитного момента протона от одного ядерного магнетона является удив(итель ным результатом. Еще более удивительным лредставляется существование магнитного момента у не имеющего заряда нейтрона. [c.82]

Перейдем теперь к рассмотрению значений спинов и магнитных моментов ядер. Прежде всего обращает на себя внимание простая закономерность, связывающая спин с массовым числом. Все ядра с четным А имеют целый спин, ядра с нечетным А — полуцелый спин. Отсюда следует несправедливость иротонно-электронной модели ядра. Так, например, если бы ядро азота состояло из 14 протонов и 7 электронов, то его спин был бы нечетным ( азотная катастрофа ). Об этом же говорит и порядок величины магнитных моментов ядер, которые не превышают нескольких яде)рных магнето-нов. Если бы в состав ядра входили электроны, то магнитные моменты ядер были бы по порядку величины близки к электронному магнетону Бора, т. е. были бы примерно в 1000 раз больше. [c.83]

Вследствие квантования механических моментов Ps и Рь квантованными оказываются и магнитные моменты. Квант магнитного момента равен магнетону Бора-, лв = ей/(2т)=9,27-10 А-м . Полному механическому моменту атома, определяемому как векторная сумма Pj=Pi,4-Ps, соответствует полный магнитный момент атома Mj, проекции которого на направление поля Н определяются выражением MjH = —wijg UB. Здесь т,- — магнитное квантовое число g — фактор расщепления Ланде, называемый также g-фактором. Для чисто спинового магнетизма g = 2, для чисто орбитального =1- У всех атомов и ионов, имеющих полностью заполненные электронные оболочки, результирующие спиновые и орбитальные магнитные моменты равны нулю. Вследствие этого равен нулю и полный магнитный момент. Атомы или ионы, обладающие недостроенньгаи внутренними оболочками (переходные и редкоземельные элементы), а также содержащие нечетное число электронов в валентной оболочке, имеют отличный от нуля резуль-21—221 321 [c.321]

В табл. 10.1, заимствованной из книги Ч. Киттеля, экспериментальные значения эффективного числа магнетонов Бора для ионов переходных элементов группы железа (изучались соответствующие соли) сравниваются с вычисленными по формуле (10.28). Видно, что для солей переходных элементов экспериментальные значения магнитного момента лучше согласуются с теоретическими, предсказываемыми формулойр = 21- 5(SI), а не формулой (10.28). Это свидетельствует о том, что орбитальный момент в этом случае как бы совсем отсутствует. В такой ситуации говорят, что орбитальные моменты заморожены . [c.328]

Краткий обзор теории Ван-Флека [6, 7]. Низший энергетический уровень свободного иона, характеризующийся полным угловым моментом /, величина которого может быть вычислена по правилу Хунда при анализе спектров, является (2/+ 1)-кратно вырожденным. Магнитное поле снимает это вырождение, образуя группу (2/-t l) эквидистантных уровней, отстоящих друг от друга на расстояние, где i = е/2тс) (/г/2-п )—магнетон Бора, g —фактор расщепления Ланде. При g=2 и Н — 0ООО эрстед это расстояние равно - 0,9 Упомянутые уровни характеризуются величиной nij, которая принимает значения /,/ — 1,. .., —соответствующие значениям Wygp-B компонент [1я магнитного момента в направлении Н. Полная намагниченность грамм-моля будет в. чтом случае равна [c.384]

Магнитные моменты атомов и молекул, знание которых важно для трактовки магнитных свойств вещества, выражают через величину собственного спинового момента электрона— магнетона Бсфа (цв=еЬ/2тс). Его численное значение 9,274Ы0-24 Дж/Тл. [c.152]

Ядерный магнетон в Мр1т=1836 раз меньше магнетона Бора 1б. Малая величина магнитных моментов ядер по сравнению с магнитными моментами электронов в атоме объясняет узость сверхтонкой структуры спектральных линий, составляющей по порядку величины 10-3 0 мультиплетного расщепления. [c.67]

Часто для описания магнетиков используют удельный магнитный момент (иначе удельную намагниченность) о, т. е. магнитный момент единицы массы. Единица удельного магнитного момента в СИ — А-м /кг, в системе СГСМ — Гс-см г (в англоязычной литературе — emu/g). Иногда в качестве магнитной характеристики приводят атомный магнитный момент п, т. е. средний магнитный момент, приходящийся на атом или на формульную единицу вещества его измеряют в магнетонах Бора (Лв. Удельный и атомный магнитные моменты связаны с соотнощением [c.614]

В табл. 37.7 приведены экспериментально определенные значения спинов 1 магнитных моментов ц и электрических квадрупольных моментов Q основных и некоторых долгоживущих метастабильных состояний для четио-иечетных, нечетно-четных и нечетно-нечетных ядер. В таблицу не включены четно-четные ядра, у которых значения спинов и магнитных моментов основных состояний равны нулю. Значения /, ц и Q даны в единицах Й, (Й. =й/2л, где А — постоянная Планка), в ядер-ных магнетонах Ця и фемтометрах соответственно. Значения спинов, указанные в круглых скобках, получены косвенным путем. [c.1047]

Магнитный момент атома, равный по модулю двум магнетонам Бора, направлен под углом 30 к индукции магнитного поля, по модулю равной 3 Тл. Найти энергию в 1аимодейстиия магнитного момента с полем. [c.230]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...