Плоское ги кристаллических телах

Явление двойного лучепреломления является оптическим свойством кристаллических тел. При пропускании света через прозрачную кристаллическую пластинку световая волна разлагается на две плоско-поляризованные волны, имеющие взаимно перпендикулярные плоскости колебаний и распространяющиеся внутри кристалла с различными скоростями. [c.19]

При затвердевании кристаллических тел атомы располагаются в определенных, характерных для данного вещества порядке и последовательности. Примерами веществ, обладающих кристаллическим строением, могут служить металлы. Рассматривая поверхность излома металлической детали невооруженным глазом, мы не всегда наблюдаем плоские кристаллические грани, тем не менее, все твердые металлы в обычных условиях имеют кристаллическое строение. Дело в том, что видимые кристаллические грани и симметрия кристаллов являются лишь отражением внутреннего расположения атомов. В реальных же условиях образование кристаллов обычно не может происходить совершенно свободно. Этому препятствуют соседние развивающиеся зародыши, ограничивающие и стесняющие нормальный рост друг друга. Чаще всего металлы кристаллизуются в виде сростка отдельных зерен (кристаллитов) неправильной формы, границы которых отчетливо наблюдаются под микроскопом. В специальных условиях можно вырастить гораздо более крупные и правильные металлические кристаллы и даже монокристаллы, где весь объем куска металла составляет один кристалл. [c.13]

Как уже упоминалось выше, форма интерференционной кривой не зависит от формы границ колеблющегося тела, так что последнее можно считать бесконечно протяженным. Таким образом, собственными колебаниями можно считать все плоские волны, проходящие через кристалл в любом направлении. Рассмотрим плоские волны, соответствующие одной частоте и распространяющиеся во всех направлениях. Длины этих волн будут неодинаковыми, и полярная диаграмма длин волн будет отображать симметрию и упругие свойства кристалла. Только для случая изотропного тела фазовая поверхность этих волн имеет форму сферы для кристаллических тел получаются поверхности высших порядков. [c.357]

Это — кубическое относительно уравнение, имеющее три положительных корня для любого реального упругого тела. В общем случае эти корни различны и соответствуют трем различным скоростям распространения. Значение этих скоростей зависит от двадцати одной упругой постоянной материала и направления распространения, определяемого величинами /, т и п. Волновая поверхность представляет собой три полосы, подобные двум полосам поверхности Френеля при распространении света в кристаллической среде. Можно показать [70], что когда три скорости распространения различны, уравнения (2.59) означают, что направления колебаний, соответствующие трем скоростям, взаимно перпендикулярны. Когда две скорости распространения совпадают, соответствующие им колебания образуют простое волновое движение, происходящее в плоскости, перпендикулярной направлению третьего колебания. Когда это имеет место, совместное движение, как и в случае света, может иметь форму плоской поляризации, эллиптической поляризации или круговой поляризации— в зависимости от фазовых соотношений двух компонент колебания и их амплитуд. [c.46]

В кристаллической решетке твердого тела механические и другие его свойства во многом определяются межатомными расстояниями по разным направлениям. Так, у плоской модели кристалла (рис. 3.5) при Ь> о а прочность на разрыв через плоскость, проходящую перпендикулярно плоскости чертежа и ось ОВ, меньше, чем через плоскости, проходящие вдоль граней ОС и ОА. Эта величина у кристаллов может изменяться от нескольких сотых процентов до нескольких раз. Вследствие этого у многих кристаллов имеются явно выраженные слабые и сильные плоскости скольжения, по-разному реагирующие на воздействие внешних сил. Например, модули упругости Е у монокристаллов меди в трех пространственных направлениях могут быть разными (6,67 13,1 [c.66]

Фононы представляют собой кванты поля звуковых волн в макроскопическом теле. Теоретически они вводятся совершенно так же, как фотоны при квантовании электромагнитного поля. Выше указывалось, что электромагнитное поле в полости может быть разложено в ряд Фурье по плоским волнам. При этом гамильтониан электромагнитного поля разлагается на сумму членов, каждый из которых соответствует одному гармоническому осциллятору. Квантами энергии этих гармонических осцилляторов и являются фотоны. Аналогично гамильтониан твердого тела, которое построено из атомов, образующих кристаллическую решетку, может быть аппроксимирован суммой членов, каждый из которых представляет гармонический осциллятор, соответствующий нормальному колебанию системы атомов ). В классической теории нормальное колебание есть волна деформации плоскостей решетки, т. е. звуковая волна. В квантовой теории нормальные колебания порождают кванты, называемые фо-нонами. [c.283]

Если читателю никогда не доводилось бродить по минералогическим залам в музеях естественной истории, то его может удивить, что металлы, подобно большинству других твердых тел, имеют кристаллическую структуру. Кварц, алмаз, каменная соль — вот наиболее известные нам примеры кристаллов. В отличие от них обычно встречающиеся металлы не обладают столь характерными для кристаллов плоскими гранями, расположенными под острыми углами друг к другу. Причина этого заключается в большой пластичности металлов, позволяющей придавать им при обработке любую нужную форму. Тем не менее металлы, находящиеся в природе в чистом виде, часто имеют форму кристаллов. [c.76]

Истинным критерием кристаллической структуры служит, однако, не специфическая форма большого образца, а периодичность расположения его ионов на микроскопическом уровне ). Микроскопическая регулярность кристаллов долго оставалась всего лишь гипотезой, позволяющей наиболее естественным образом объяснить простые геометрические закономерности формы макроскопических кристаллов, у которых плоские грани могут составлять только определенные углы друг с другом. Эта гипотеза получила прямое экспериментальное подтверждение в 1913 г. в работе У. Г. Брэгга и У. Л. Брэгга — основателей рентгеновской кристаллографии, которые впервые начали исследования расположения атомов в твердом теле. [c.76]

Плоские тела из кристаллических материалов [c.157]

Рассмотрим сначала чистый металл. Поверхности раздела твердое тело—жидкость соответствует некоторая, иногда очень небольшая, степень переохлаждения. Это переохлаждение является существенным для протекания затвердевания оно уменьшается и, в конце концов, внутри жидкой фазы становится равным нулю. Макроскопическая форма поверхности раздела является обязательно плоской или, по крайней мере, гладкой, так как любая случайная выпуклость на твердом теле проникла бы в более горячую зону и ее рост тем самым замедлился бы. Однако в микроскопическом масштабе рост кристалла может протекать путем образования ступенек или наложения слоев, которые дают полосчатость микронных масштабов. И наконец, в атомном масштабе могут ускорить рост дефекты решетки путем добавления новых кристаллических слоев. [c.56]

Если бы резонирующее тело представляло тонкую кристаллическую пластинку, вибрирующую на некоторой моде, соответствующей ее толщине, то волновое поле состояло бы нз очень высокочастотной плоской волны и соответствующая добротность характеризовала бы значение Qv. Добротность для крутильного резо- нанса обозначается как На добротность Q резонансной моды сложного тела, напрнмер колокола, оказывает влияние как значение Ср. так в Рз соответствующего материала. [c.102]

Картина хрупкого излома образована относительно плоскими фасетками хрупкого транскристаллитного скола с типичным речным (по-другому, ручьистым) узором (рис. 2.22, а, б). Под фасеткой хрупкого транскристаллитного скола понимают относительно плоскую поверхность разрушения кристаллического тела, которая разориен-тирована на некоторый угол наклона или кручения по отношению к смежным участкам поверхности разрушения. Разрушение металла сколом происходит путем разрыва атомных связей вдоль кристаллографических плоскостей. В ОЦК металлах плоскостью скола является кристаллографическая плоскость типа 100 . [c.45]

В работах [Askar et al., 1971 S hwartz, 1969] исследована влияние кривизны свободной поверхности дВ на примере простых задач о цилиндрической и сферической полостях. Показано, Что наличие кривизны у внутренней цилиндрической поверхности приводит к уменьшению абсолютной величины поверхностной энергии по сравнению со случаем плоской поверхности и что давление около цилиндрической внутренней поверхности в ионно-кристаллическом теле будет меньше на величину, прямо пропорциональную плотности поверхностной энергии и обратно пропорционально радиусу кривизны. [c.471]

Третий тип структурных несовершенств составляют плоские нли двумерные несовершенства, к которым относятся границы зерен, границы блоков и некоторые другие. Обычно металл представляет собой конгломерат большого числа кристаллов, которые расположены по отношению друг к другу совершенно произвольно, но прочно связаны между собой в единое целое. Такое строение металла называют п о л и к р и с т а л л и ч е-с к и м. Кристаллы в ноликристаллическом теле не обладают правильной геометрической формой, и поэтому их часто называют зернами или кристаллита-м и. Зерна в ноликристаллическом металле сопрягаются между собой самыми различными кристаллографическими плоскостями, следовательно, границы между зернами представляют собой участки, в которых кристаллическая решетка искажена. При этом искажения захватывают лишь приграничные области решеток каждого зерна, т.е. практически они распространяются только по поверхности зерен. Поэтому их и называют двумерными несовершенствами. [c.34]

КОНДЕНСИРОВАННОЕ СОСТОЯНИЕ вещества, твёрдое и жидкое состояния в-ва. В отличие от газообразного состояния, у в-ва в К. с. существует упорядоченность в расположении ч-ц (ионов, атомов, молекул). Крист. ТВ. тела обладают высокой степенью упорядоченности — дальним порядком в расположении ч-ц (см. Кристаллическая решётка). Ч-цы жидкостей и аморфных ТВ. тел располагаются более хаотично, для них характерен ближний порядок (см. Дальний и ближний порядок). Св-ва в-ва в конденсиров. состоянии определяются его структурой и вз-ствием ч-ц (см. Твёрдое тело. Жидкость). КОНДЕНСОР, короткофокусная линза или система линз, используемая в оптическом приборе для освещения рассматриваемого или проецируемого предмета. К. собирает и направляет на предмет лучи от источника света, в т. ч. и такие, к-рые в его отсутствие проходят мимо предмета, в результате резко возрастает освещённость предмета. К. применяются в микроскопах, спектральных приборах, проекционных аппаратах разл. типов. Конструкция К. тем сложнее, чем больше его апертура. При числовых апертурах до 0,1 применяют простые линзы при апертурах 0,2—0,3 — двухлинзовые, выше 0,3 — трёхл1ШЗовые К. Наиболее распространён К. из двух одинаковых плоско-выпуклых линз, [c.308]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...