Энергия размагничивания

Для вытянутых частиц (Fe и Ni) разница между энергиями размагничивания в направлениях вдоль и поперек [c.204]

Пусть а —угол между полярной осью и направлением вектора намагниченности М ф —угол между Н н М, тогда ф = = 6 + а. Свободная энергия размагничивания задается выражением [c.246]

Обычно магнитный материал состоит из различных доменов, разделенных стенками, причем мы видели, что стенки доменов дают вклад в общую магнитную энергию образца. Энергия стенок доменов пропорциональна площади стенок и, следовательно, приблизительно пропорциональна квадрату линейных размеров образца, тогда как энергия размагничивания (или магнитостатическая энергия), которая проявляется при отсутствии стенок доменов, пропорциональна объему образца, т. е. кубу его линейных размеров. Если взять образец конечных размеров, содержащий определенное количество доменов, то соотношение между магнитостатической энергией и энергией стенок доменов при уменьшении размеров образца должно изменяться. Отсюда следует, что при определенном критическом размере, который зависит также от формы частицы, существование границ доменов станет энергетически невыгодным и частица будет намагничена однородно. Поскольку для длинных тонких частиц магнитостатическая внутренняя энергия меньше, чем для коротких толстых частиц, критический диаметр длинной тонкой иглы (которая является однодоменной частицей) больше, чем для короткой толстой иглы. Если анизотропия обусловлена удлиненной формой, мы имеем дело с энергией ани- [c.296]

Для образца ограниченных размеров нужно учитывать также размагничивающее действие его концов. Классическое выражение для энергии размагничивания (на один атом) для образца эллипсоидальной формы имеет вид [c.246]

При еще более низких температурах существуют магнитные газы в парамагнитных твердых телах. Речь идет о веществах, частицы которых имеют произвольно ориентированные в отсутствие поля магнитные моменты, так что в среднем образец такого вещества не поляризован. При включении поля происходит ориентация элементарных магнитиков и вещество приобретает суммарный магнитный момент. Адиабатическое размагничивание таких тел эквивалентно адиабатическому расширению газа, так как работа размагничивания производится за счет внутренней энергии тела и оно должно охлаждаться. Для количественной характеристики процесса, основываясь на (9.30), введем функцию состояния, обобщенную энтальпию, Н = Н—УЖЖ, дифференциал которой при постоянном давлении и химическом составе системы [c.163]

Энергетические уровни парамагнитных солей. В п. 2 показано, что парамагнитная соль пригодна для процесса размагничивания в том случае, если величина энергии взаимодействия между ее магнитными ионами мала по сравнению с тепловой энергией ири 1° К и если потенциальная энергия ионов в магнитном поле, которое может быть получено при помощи имеющихся технических средств, того же порядка или даже больше, чем тепловая энергия. Это эквивалентно утверждению, что расстояния между энергетическими уровнями соли в ноле, равном нулю, малы по сравнению с кТ, тогда как при наличии поля эти расстояния должны по меньшей мере быть того же порядка, что кТ. [c.424]

Чтобы определить степень охлаждения при адиабатическом размагничивании, рассчитаем энергию Гельмгольца F магнетика в магнитном поле. В случае, когда магнитная проницаемость зависит от температуры. [c.178]

Длину и сечение постоянного магнита можно определить, пренебрегая рассеянием по экспериментально определенной спинке петли гистерезиса для данного материала, воспользовавшись приведенными выше формулами. В идеальном случае В и Я должны быть координатами точки (Во и Яо на рис. 141), которой соответствует максимальная магнитная энергия. Значения Во и Но, соответствующие максимальной магнитной энергии, зависят от формы кривой размагничивания. Форма кривой размагничивания между точками В, и характеризуется так называемым коэффициентом выпуклости [c.200]

На рис. 3.11 приведены кривые, характеризующие свойства магнитотвердых материалов кривая размагничивания (/) — участок гистерезисной петли, расположенный во втором квадрате кривая энергии магнита в зазоре 2). Удельная магнитная энергия поля, [c.105]

Рис. 3.1). Кривые размагничивания (I) н магнитной энергии (2) в воздушном зазоре

Необратимость при смещении границ доменов. Наличие в ферромагнетике различного рода неоднородностей — примесей, немагнитных включений, напряженных областей и т. д. может оказывать сильное влияние на энергию стенок Блоха, повышая или понижая ее, т. е. создавая для этих стенок потенциальные ямы, которые они проходят при своем смещении на первой стадии намагничивания. При размагничивании часть стенок может застревать в этих ямах, вследствие чего домены, которые были намагничены вдоль поля, сохраняются и после снятия его, вызывая остаточную намагниченность Вг (рис. 11.3). Для уничтожения этой намагниченности необходимо действие поля // противоположного направления. Регулируя факторы, определяющие кривую намагничивания и размагничивания, можно в широких пределах менять форму и размеры петли гистерезиса. В однородных ферромагнетиках, содержащих минимальное количество дефектов, петля гистерезиса может быть очень узкой. [c.299]

Постоянные магниты характеризуются большими значениями остаточной магнитной индукции В, и коэрцитивной силы йена фиг. 14 в крупном масштабе приведен участок кривой размагничивания между точками d п е. Выпуклость кривой размагничивания (удельная магнитная энергия) характеризуется максимальным значением площади заштрихованного прямоугольника. [c.336]

На фиг. 15 приведены кривые размагничивания и магнитной энергии для литых магнитов из сплавов алии, алнико, магнико. Для сравнения приводятся также кривые размагничивания и магнитной энергии магнитов из хромистой и кобальтовой стали. [c.455]

Магниты литые — Кривые размагничивания и магнитной энергии 454, 455 [c.717]

Адиабатное размагничивание парамагнитных веш,еств аналогично адиабатному расширению газа. Как в том, так и в другом случае работа против внешних сил совершается за счет внутренней энергии системы, и это приводит к понижению температуры тела. Магнито-кало-рический эффект обратимого адиабатного размагничивания парамагнитных кристаллов используется в настоящее время как основной лабораторный метод получения самых низких температур. [c.227]

В случае гранецентрпрованпоп кубической решетки (квасцы) наиболее выгодной в энергетическом отно1яении оказалась конфигурация, при которой параллельно ориеитпроваппые диполи образуют цепи, причем ориентации соседних цепей противоположны. Одпако для сфероида с отношением осей, большим чем 6 1, свободная энергия становится меньшей для параллельной ориентации. Это обусловлено вкладом энергии размагничивания сфероида. [c.522]

Д.-д. в. тесно связано поле размагничивания, т. е. starn. иоле, создаваемое всеми магн. моментами внутри магнетика и усреднённое по малому (но макроскопич.) объему, окружающему точку локализации рассматриваемого маги, момента. Энергию Д.-д. в. в связи с этим часто наз. энергией размагничивания. Аналогично проявляет себя взаимодействие электрич. дипольных моментов в сегнетоэлектриках. [c.630]

Опишем теперь явления, происходяш ие в магнитном материале в малых полях, когда вая ную роль играют стенки доменов. Прежде всего рассмотрим монокристаллы, так как это позволяет обойти трудности, связанные с различной ориентацией кристаллитов в поликристалле. В размагниченном состоянии образец разбит на домены, причем каждый домен намагничен вдоль одного из направлений легкого намагничивания и различные домены разделешл границами. Внешняя энергия размагничивания и энергия стенок доменов, а также вклад магнитокристаллической и магнитострик-ционной энергий имеют минимальные значения при таком расположении стенок доменов, когда свободные внешние магнитные полюса почти полностью исчезают. Пример такого размагниченного образца приведен на фиг. 6, где схематически показан процесс намагничивания. [c.287]

Основные сведения о магнитных свойствах дают кривые намагничивания, приведенные на рис. 399. Кривая 2 является начальной кривой намагничивания, кривая / показывает изменение магнитной индукции в зависимости от напряженности поля при последующем намагничивании и размагничивании. Площадь, ограниченная этой кривой (которая называется гистере-зисной петлей), представляет собой так называемые потери на гистерезис, т. е. энергию, которая затрачена на намагничивание. Важнейшими являются следующие магнитные характеристики, определяемые по кривой намагничивания. [c.540]

Пригодность соли для процесса размагничивания. Рассмотрим несколько более подробно требования, предъявляемые к парамагнитной соли с точки зрения ее пригодности для процесса размагничивания. Во-первых, энергия 1вЯв поле - 10 ООО э/ стег9 должна быть при 1° К но крайней мере порядка кТ. Во-вторых, расщепление и уширение низшего уровня, определяемые силами взаимодействия при 1° К, должны быть малы по сравнению с кТ, а более высокие уровни должны быть расположены настолько далеко, чтобы их влиянием на функцию распределения можно было бы пренебречь. [c.426]

Магнитотвердые материалы. К магнитотвердым относятся материалы, которые намагничиваются до насыщения и перемагничиваются в сравнительно сильных магнитных полях напряженностью /У 10 - 10 А/м. Магнитотвердые материалы характеризуются высокими значениями коэрцитивной силы Не, остаточной индукции В, и максимальной плотности магнитной энергии ВН) тал на участке В., — Нсв размагничивания петли гистерезиса (рис. 27.1). [c.615]

Для определения стеиенп охлаждения при адиабатическом размагничивании рассчитаем энергию Гельмгольца F единицы объема магнетика в магнитном поле. Плотность энергии магнитного поля 1И 18л, где Н — напряженность магнитного поля, представляет собой составляющую энергии Гельмгольца. Так как магнитная индукция В = iH, то энергию Гельмгольца можно представить в виде [c.296]

Характеристики - магнитнотвердых материалов. Свойства таких материалов во многом определяются кривой размагничивания это участок предельной петли гистерезиса, расположенный во втором квадранте (рис. 20.1). К характеристикам магнитнотвердых,материалов относятся остаточная индукция и коэрцитивная сила Не, а также удвоенная максимальная объемная плотность энергии магнитного поля в воздушном зазоре она измеряется в дж1м , если В [c.262]

Рис. 20.1. Кривые размагничивания (а) и удвоенной объемной плотности магнитной энергии (б) для магнитнотвердого сплава ЮНДК 18

Рис. 2Q.2. Кривые размагничивания В (—Я) и плотности энергий ВН (В) для неко- торых магнитнотвердых сплавов

Магнитные свойства у металлокерамнческих сплавов несколько ниже, чем у аналогичных литых, в связи с тем, что пористость металлокерамических изделий достигает 3—5%. Пористость хотя и не сказывается на величине коэрцитивной силы, но приводит к снижению на 10—20 % величины остаточной индукции и магнитной энергии. Параметры кривой размагничивания металлокерамических сплавов альни и альнико приведены в табл. 7 и 13. Сопоставление данных этих таблиц свидетельствует о том, что показатели, нормируемые СССР, для сплавов с магнитной текстурой несколько выше, чем показатели, нормируемые за рубежом. Кривые размагничивания металлокерамических магнитов см. на рис. 52—57. [c.109]

Фиг. 15. Кривые размагничивания и магнитов энергии сплава магннко в сравнении с ални, алнико, хромистыми и кобальтовыми сталямш

ПГ. Частная НГ оказывается несимметричной, осли макс. поля Я , прикладываемые в прямом и обратном направлениях, неодинаковы. Описанные ПГ характер, ны для достаточно медленных процессов перемагничи-вання, при к-ры.х сохраняется квазиравновесная связь между М и Я для соответствующи.х метастабильных состояний, и наз. кваз и статическими (или просто статическими). Отставание М от Н при намагничивании и размагничивании приводит к тому, что энергия, приобретаемая ферромагнетиком при намагничивании, не полностью отдаётся при ра.ч. магничивании. Теряемая за один полный цикл энергия [c.492]

ДС смещается вдоль оси х, её нач. положенне равновесия при Рд=0 соответствует ж—0). В ур-пип (1) т — масса единицы поверхности ДС [понятие масса ДС было введено В, Дёрингом (W. Doring, 1948)1 —рл — сила тор.можения (трения), р — параметр вязкого затухания кх — квазиупругая сила, обусловленная изменением энергии образца при небольшом смещении ДС из нач. положения равновесия. Квазиупругая сила может быть обусловлена полями размагничивания в образце конечных размеров, наличием градиента пост, магн. поля, взаимодействием ДС с дефектами структуры магнетика, инородными включениями И др. магн. неодн ородностями. [c.9]

Для феррит-бариевых шайб марки 22БА220 оптимальная отдача магнитной энергии во внешнюю цепь обеспечивается в рабочей точке кривой размагничивания для внешней цепи с координатами В =0,18Т (1800 Гс) и Hd—Q2 кА/м (776 Э) (см. табл. 4.1, т. е. при tga= [c.83]

Смотреть страницы где упоминается термин Энергия размагничивания : [c.160] [c.526] [c.594] [c.645] [c.234] [c.308] [c.359] [c.262] [c.263] [c.266] [c.294] [c.80] [c.93] [c.117] [c.27] [c.495] [c.645] [c.289] [c.298] [c.536] [c.507]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...