Рейнольдса электропроводности

Особенностью электромагнитной объемной силы является то, что в отличие от других объемных сил (силы тяжести, инерционных сил) ею можно управлять, воздействуя на вызывающие ее. электрическое и магнитное поля. Изменяя величину электромагнитной силы, можно влиять на интенсивность и форму ударных волн, увеличивать критическое значение числа Рейнольдса при переходе ламинарного режима течения в турбулентный, замедлять пли ускорять поток электропроводной жидкости (или газа), вызвать деформацию профиля скорости п отрыв пограничного слоя. [c.178]

При использовании жидких металлов в термоядерных реакторах типа токамак (при охлаждении бланкета, дивертора и др.) на гидродинамику и теплообмен сильное влияние будут оказывать магнитные поля. Влияние магнитных полей на гидродинамику электропроводных жидкостей подробно рассмотрено в 1.10. Характер и степень влияния магнитных полей на гидродинамику электропроводных жидкостей в значительной мере зависят от ориентации поля по отношению к направлению течения жидкости (течение в продольном или в поперечном магнитном поле). Основными критериями, определяющими степень влияния магнитного поля на гидродинамику, являются числа Рейнольдса Re и Гартмана На (см. 1.10). [c.223]

Качественное исследование системы дифференциальных уравнений, описывающих квазиодномерное установившееся течение электропроводной среды при малых магнитных числах Рейнольдса, дает представление о возможных режимах течения, реализующихся при различном задании электромагнитного поля и формы канала. Такое рассмотрение необходимо для расчета одномерных течений, а также при решении вариационных задач 1]. В литературе, посвященной этому вопросу, изучались течения в однородном электромагнитном поле и канале постоянного сечения [2], а также течения нри специально заданных зависимостях магнитного поля от скорости течения [3]. Эти случаи сводились к анализу интегральных кривых на плоскости. Исследование проводится для произвольного распределения электрического и магнитного полей и формы канала, что приводит к рассмотрению поведения интегральных кривых в пространстве. Качественные результаты иллюстрируются примерами. [c.67]

Одномерное стационарное течение невязкого, нетеплопроводного совершенного газа электропроводности в плоском канале высотой 2у° при внешнем магнитном ноле В° и малых магнитных числах Рейнольдса описывается системой [c.84]

Перейдем к выполненным в ЛАБОРАТОРИИ исследованиям МГД течений в каналах. Прежде всего, заметим, что система МГД уравнений значительно усложняется по сравнению с газодинамическими уравнениями и в ней появляются дополнительные безразмерные параметры параметр МГД взаимодействия 7V, равный отношению МГД силы к инерционным членам в уравнении импульсов параметр нагрузки iT, равный отношению разности потенциалов между электродами на противоположных стенках канала к электродвижущей силе, индуцируемой движением среды в магнитном поле магнитное число Рейнольдса Re , равное отношению индуцированного магнитного поля к внешнему приложенному полю параметр Холла /3, являющийся мерой анизотропии электропроводности. Все величины, входящие в указанные параметры, являются характерными. При течении среды в генераторном режиме в большинстве случаев 7V 1, iT < 1, Re < 1, [c.516]

Для идеальной среды (без вязкости, теплопроводности и с бесконечной электропроводностью, т. е. при магнитном числе Рейнольдса. Ре = = = сх>) исследованы звуковые волны, слабые разрывы (см., [c.436]

Естественно было ожидать, что наиболее отчетливые качественно новые по сравнению с обычной газодинамикой эффекты должны возникать при большой электропроводности, т. е. при больших магнитных числах Рейнольдса. Обычная газовая динамика (Рбт = 0) и идеальная МГД (Ре,п — °о) являются двумя предельными случаями, между которыми лежат все реальные МГД-течения. [c.439]

А. Течения газа в предположении малости магнитных чисел Рейнольдса. Если Рет<С 1 "ГО отмечалось выше, можно пренебречь влиянием течения на электромагнитное поле. Для таких течений уравнения движения электропроводного газа отличаются от соответствуюш их уравнений газовой динамики лишь дополнительными членами в уравнении импульсов (учитывается влияние электромагнитной силы) и в уравнении для изменения энтропии (учитывается джоулева диссипация). [c.452]

Рассмотрим течение электропроводного газа при наличии меридионального магнитного поля. Если пренебречь эффектом Холла и принять, что магнитное число Рейнольдса мало, т. е. не учитывать индуцированное магнитное поле по сравнению с наложенным, то в осесимметричном сопле Лаваля течение сохраняет осевую симметрию. [c.52]

СТЮАРТА ЧИСЛО — безразмерная величина S, определяющая устойчивость течений в магнитной гидродинамике. Названо по имени англ. учёного Дж. Стюарта (G. Stuart). С. ч. характеризует отношение силы эл.-магн. торможения jH - avH к силе инерции pv d И—напряжённость магн. поля, j — электрич. ток, а—электропроводность, V—скорость, р—плотность жидкости, с/—характерный размер). С. ч. равно произведению Рейнольдса числа магнитного и Аяьвеиа числа А [c.16]

Из уравнения индукции (1.94) следует критерий Rm=anul = i/v — магнитное число Рейнольдса, где = 1 / ац — магнитная вязкость . Несмотря на внешнее сходство его структуры со структурой гидродинамического числа Рейнольдса, магнитное число Рейнольдса имеет совсем иной физический смысл оно характеризует степень влияния движущейся электропроводной среды на магнитное поле. По порядку значений Rm = = Я щ,/Яо, где Яд — приложенное ( внешнее ) магнитное поле Я д — индуцированное магнитное поле, возникающее в потоке при протекании индуцированных вихревых токов = го1Я д. По сути Я д — это возмущение поляЯц, обусловленное воздействием на это поле движущейся электропроводной среды. [c.53]

В заключение отметим, что полученные эволюционные уравнения переноса для моментов второго порядка замыкают, при том или ином способе задания масштаба турбулентности L, систему осредненных по Рейнольдсу уравнений многокомпонентной гидродинамики (3.2.4)-(3.2.8). В совокупности с гидродинамическими уравнениями они образуют усложненную полуэмпирическую модель турбулентности второго приближения, в рамках которой могут быть описаны достаточно сложные течения реагирующей газовой смеси. Предложенный здесь систематический вывод этих уравнений дает возможность проследить за теми гипотезами и допущениями, которые были приняты пррг их получении, что дает четкий критерий полноты описания турбулентного тепло- и массопереноса для каждой конкретной задачи. Кроме того, обобщенность записи, заложенная в структуру приведенных уравнений, в частности, удержание негравитационных массовых сил, позволяет легко получить их модификации и для других турбулизованных сред - например, влажных, мелкодисперсных или электропроводных. [c.198]

Наличие в плазме при ее движении в электромагнитном поле многих диссипативных механизмов (вязкость, электропроводность, трение между компонентами, обмен энергией между компонентами в многотемпературной плазме и т. д.) приводит к тому, что в различных условиях в потоке могут образовываться пограничные слои разного рода. Сравнительная толщина этих слоев определяется отношением соответствующих безразмерных параметров типа чисел Рейнольдса. [c.449]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...