Насыщенный пар адиабатическое расширени

Теплота конденсации участвует в механической работе, заключающейся в расширении поднимающейся частицы, которое перед насыщением происходило только за счет затраты внутренней энергии. Падение температуры насыщенного паром, адиабатически восходящего элементарного объема воздуха поэтому ниже, чем у сухого или влажного ненасыщенного воздуха (рис. 1.5). Передавая энергию, которая увеличивает температуру частицы относительно той, которую она имела бы при адиабатическом режиме для сухого воздуха, теплота конденсации помогает поддерживать конвекцию воздуха к верхним слоям атмосферы. Этот фактор играет важную роль в возникновении некоторых типов ветров. [c.13]

В частности, вблизи критической точки, где теплоемкость насыщенного пара с" отрицательна, адиабатическое расширение насыщенного пара приводит к конденсации пара а адиабатическое сжатие переводит насыщенный пар в перегретое состояние. [c.282]

Этим свойством паров в соответствии со сказанным в 8.1 объясняется, почему при адиабатическом расширении насыщенного пара может образоваться пересыщенный пар. [c.282]

Процесс 34 соответствует адиабатическому сжатию в компрессоре сильно увлажненного пара до его полной конденсации процесс 41 — испарению воды в котле до получения сухого насыщения пара процесс 12 — адиабатическому расширению пара в турбине или паровой машине до наинизших [c.572]

Так как в бинарном цикле количества ртутного и водяного пара неодинаковы, то при изображении цикла на Т—з-диаграмме (см. рис. 18.29) нижнюю ступень цикла строят для 1 кг водяного пара, а верхнюю — для т кг ртутного пара и притом так, чтобы процесс адиабатического расширения ртути проходил над точкой, соответствующей состоянию сухого насыщенного водяного пара. Площадь верхней ступени цикла численно равна работе, производимой т кг ртути, площадь нижней ступени — работе 1 кг водяного пара (индекс р относится к ртути, а индекс в — к воде). [c.586]

Перегретая жидкость может быть получена быстрым уменьшением (сбросом) давления жидкости. Пересыщенный пар образуется при быстром адиабатическом расширении насыщенного пара. Следует отметить, что в перегретой жидкости возможны состояния с отрицательными давлениями. Граница области состояний перегретой жидкости при р < О есть изотерма предельно низкой температуры, у которой ps - 0. [c.386]

При изображении цикла на Т — s-диаграмме нижнюю ступень цикла строят для 1 кг водяного пара, а верхнюю — для т кг ртутного пара таким образом, чтобы процесс адиабатического расширения ртути проходил над точкой, соответствуюш,ей состоянию сухого насыщенного водяного пара. Площадь верхней ступени цикла численно равна работе, производимой т кг ртути, площадь нижней ступени — работе 1 кг водяного пара. [c.547]

На рис. 8.45 представлен теоретический цикл паровой компрессионной холодильной машины. Процесс 4—/ представляет собой испарение жидкого холодильного агента при температуре и давлении за счет теплоты охлаждаемого тела. Состояние влажного пара, засасываемого компрессором, характеризуется точкой 1. Компрессор сжимает пар адиабатически по линии 1—2. Состояние в точке 2 соответствует сухому насыщенному пару, а в некоторых циклах — влажному или перегретому пару. Сжатый холодильный агент поступает затем в конденсатор, где осуществляется процесс отдачи теплоты (линия 2—3) при постоянном давлении и соответствующей ему температуре Тд. Адиабатическое расширение жидкости по линии 3—4 обусловливает необходимость использования расширительного цилиндра. [c.559]

При течении насыщенного водяного пара в соплах кроме скачков уплотнения, определяемых условиями (7-41), могут образовываться еще так называемые конденсационные скачки (рис. 7-13). Эти скачки связаны с возможностью пересыщения водяного пара при расширении его в сопле (которое с большой степенью приближения может считаться адиабатическим) и возникают в результате конденсации пересыщенного пара. [c.283]

Теоретический цикл пароэжекторной машины, питающейся рабочим паром из котла, характеризуется адиабатическим расширением сухого насыщенного пара (рабочего пара) в сопле эжектора—от давления в котле р до давления кипения р смешением рабочего пара с сухим насыщенным холодным паром [c.608]

Переохлаждение адиабатически расширяющегося сухого насыщенного пара сопутствует не только слабым (звуковым) изменениям давления оно возникает, как правило, в быстро протекающих процессах расширения, в частности, при разгоне потока в сопловых каналах. Даже при достижении скоростей ниже критических интенсивность снижения давления вдоль сопла часто превосходит 10 бар/сек, а время прохождения канала составляет всего [c.92]

Опыты с камерой Вильсона показали, что свободный от пыли воздух, насыщенный водяным паром, может быть подвергнут обратимому адиабатическому расширению объема на 25%, прежде чем будет образовываться жидкость. На этой стадии начинается образование тумана [c.246]

Двуокись углерода далеко не всегда можно считать настоящим газом. Однако ее тройная точка (температура, при которой все фазы — твердая, жидкая и газообразная — находятся в равновесии) соответствует 216 К, а критическая температура - 304 К. Таким образом, при температуре ниже 304 К двуокись углерода может существовать в жидком виде. При комнатной температуре давление насыщенного пара двуокиси углерода составляет 60 ат, а критическое давление —75 ат. Можно только гадать о том, какие термодинамические процессы происходят при образовании и схлопывании каверн, заполненных смесями водяного пара и двуокиси углерода. Почти определенно можно сказать, что этот процесс не является адиабатическим как при расширении, так и при схлопывании пузырька. Вполне вероятно, что в процессе схлопывания часть двуокиси углерода вновь растворяется в окружающей жидкости, а часть конденсируется и переходит в жидкое состояние. Такой процесс объяснил бы возникновение при схлопывании высоких давлений, способных вызвать наблюдаемое разрушение. Можно отметить, что в данном конкретном случае давление, при котором развивалась кавитация, было, вероятно, гораздо выше атмосферного следовательно, количество водяного пара в кавернах было пренебрежимо мало. [c.165]

В частности, вблизи критической точки, где теплоемкость насыщенного пара с отрицательна, адиабатическое расширение насыщенного пара приводит к конденсации пара, а адиаба- [c.171]

В частности, вблизи критической точки, где теплоемкость насыщенного пара с" отрицательна, адиабатическое расширение насыщенного пара приводит к конденсации пара , а адиабатическое сжатие переводит насыщенный пар в перегретое состояние. Адиабатическое расширение жидкости вследствие положительного знака теплоемкости жидкой фазы с сопровождается всегда испарением жидкости. [c.142]

Бинарный цикл в Г-х-диаграмме имеет вид, как указано на рис. 13 46. В верхней ступени бинарного цикла применяется сухой насыщенный ртутный пар, давление р которого при температурах ii = 515—550° С составляет всего лишь 10- 15 ата. После адиабатического расширения в турбине до давления рг=0,1—0,06 ата, что соответствует температуре 250—230° С, ртутный пар конденсируется, отдавая [c.269]

Значение Ь отрицательно, если только температура не весьма близка к критической (для воды 365° С). Таким образом, для получения насыщенного пара более высокой температуры путем сжатия необходимо отнять у пара некоторое количество теплоты. Если насыщенный пар сжимается адиабатически, то он становится ненасыщенным. При адиабатическом расширении он конденсируется. [c.23]

Цикл паросиловой установки с насыщенным паром в р—о- и Т—s-диаграммах представлен на рис. 18.5 и 18.6. Точка 1 соответствует состоянию сухого насыщенного пара, образующегося в котле при давлении р . Адиабатический процесс 12 соответствует расширению пара в турбине до давления в конденсаторе р . Отвод теплоты в конденсаторе при р = onst изображается изобарой 22. В результате отвода теплоты отработавший пар полностью конденсируется, а образовавшийся конденсат водяным насосом подается в котел. Так как изменением объема воды при ее сжатии можно пренебречь, то процесс адиабатического сжатия воды в насосе происходит практически при постоянном объеме воды и на р—о-днаграмме может быть представлен изохорой 2 3. [c.573]

Бинарный цикл на Т—з-диаграмме показан на рис. 18.29. В верхней ступени бинарного цикла применяется сухой насыщенный ртутный пар, давление р, которого при температуре —515- 550 С составляет всего лишь 10—15 бар. После адиабатического расширения в турбине до давления / 2 = 0,1- -0,06 бар температура ртутного пара составляет 250—230 С. Так как теплота испарения ртути относительно мала и составляет в применяемом интервале давлений от 284 до 297 кдж1кг, то для испарения 1 кг воды необходимо сконденсировать около 10 кг ртути. Отношение массы ртути к массе воды в цикле бинарной установки называют кратностью ртути и обозначают через т [c.585]

Вследствие положительного знака теплоемкости с жидкой фазы адиабатическое расширение жидкости всегда сопровождается испарением жидкости. Следовательно, в той части области двухфазных состояний, в которой j. < О, изоэнтропы проходят более круто, чем линии постоянной сухости х = onst, в частности, правая линия пограничной кривой (рис. 6.20). Поэтому изоэнтропа, проведенная из области перегретого пара, может пересекать правую пограничную кривую. Там, где > О, угол наклона изоэнтроп меньше, чем у линий л = onst и правой пограничной кривой. Поэтому любая адиабата, начинающаяся в области перегретого пара, не пересекается с правой пограничной кривой и по мере увеличения объема все более удаляется от нее. В точке правой пограничной кривой, в которой теплоемкость насыщенного пара обращается в ноль, изоэнтропа соприкасается с пограничной кривой. Изоэнтропа, проведенная из точки жидкого состояния вещества, по мере увеличения объема сближается с левой пограничной кривой, пересекается с ней, а затем удаляется от нее в облас1ь двухфазного состояния вещества. [c.449]

Говоря об условиях, в которых практически осуществляется цикл теплового двигателя, нельзя упускать из виду роль рабочего тела. В отличие от цикла Карно термический КПД цикла, отличающегося по своей форме от цикла Карно, зависит не только от интервала температур, в котором он осуществляется, но также и от свойств рабочего тела. Эта зависимость проявляется тем сильнее, чем больше форма цикла отличается от цикла Карно. Природа рабочего тела в этом случае оказывает влияние не только на КПД цикла, но и на протекание составляющих цикл процессов. Например, адиабатическое расширение насыщенного пара воды приводит к конденсации пара, а насыщенный пар дифенилоксида в результате адиабатического расширения при Т < 723 К переходит в перегретый пар (см. рис. 6.14). [c.514]

Цикл паросиловой установки с насыщенным паром в координатах р—V и Т—5 представлен на рис. 14-5 и 14-6. Точка 1 соответствует состоянию сухого насыщенного пара, образующегося в котле при давлении Pi. Адиабатический процесс 12 соответствует расширению пара в турбине до давления в конденсаторе рг- Отвод тепла в конденсаторе при рг= = onst изображается изобарой 22. В результате отвода тепла отработавший пар полностью конденсируется, а образовавшийся конденсат водяным насосом подается в котел. Так как при давлениях, применяе- [c.429]

Величину отклонения температуры некоторых веществ в процессе их адиабатического расширения, протекающего без конденсации, от температуры насыщения при плоской поверхности раздела фаз иллюстрирует рис. 4-2, заимствованный из [Л. 43]. На графике в логарифмических координатах нанесены кривые упругости паров азота, кислорода и углекислого газа а также линии изоэптропийных [c.112]

И Тз представлен на фиг. 16-5 и 15-6. Точка 1 соответствует состоянию сухого насыщенного пара, образующегося в котле при давлении Р. Адиабатический процесс 1-2 соответствует расширению пара в турбине до давления в конденсаторе р2. Отвод тепла в конденсаторе при р2 =сопз1 изображается изобарой 2-2. В результате отвода тепла отработавший пар полностью конденсируется, а образовавшийся кон- [c.284]

АС имеет меньший наклон, чем кривая давления пересыщенного пара АВ. К этому же результату можно прийти, сравнивая уравнение Клапейрона — Клаузиуса йр йТ ЫТ ид — у/) с уравнением дplдT)s = Ср1Т ду1дТ)р. Вспоминая решение задачи 33, нетрудно видеть, что последний метод эквивалентен определению знака теплоемкости пересыщенного пара. Мы видим теперь, что при внезапном расширении камеры Вильсона, при котором происходит адиабатическое расширение насыщенного пара, состояние пара изменяется вдоль СА и уходит влево от АВ в область пересыщенного пара. [c.277]

В следующих 12 параграфах рассматриваются основные процессы изменения состояния насыщенного пара. Эти параграфы имеют наименования адиабата изменения смеси изменение степени сухости по адиабате опыты Гирна работа при адиабатическом расширении второй способ построения адиабаты для смеси эмпирическое уравнение адиабаты расширение и сжатие смеси при постоянной степени сухости теплоемкость сухого насыщенного пара при изменении по линии сухого насыщения нижняя предельная кривая предельные линии в координатах Т— изменение смеси при постоянном объеме расширение смеси по изодинаме. Метод расчета процессов в основном тот же, что и в других рассмотренных учебниках. Расчет адиабатного процесса проводится двумя методами (с использованием уравнений 52 = 51 и ри = С0П51). [c.134]

Ч и 2—теплосодержания пара в начале и конце адиабатического расширения (линия Ъс на фиг. 11). Эти теплосодержания проще всего находятся по диаграмме Молье (см. Водяной пар). Энтропич. диаграммы цикла Ренкина изображены па фиг. 12 ВАВСВ— для насыщенного пара, ВАВВ С —для пара перегретого нахождение разности представлено на фиг. 13. В диаграмме 18, в которой абсциссы выражают собою значения энтропии, а ор- [c.411]

Для определения числа пылинок в 1 см воздуха Пальмер предложил метод, при котором определенный объем воздуха протягивается через промывалку, где происходит тесное перемешивание П. с мелкими брызгами воды, после чего подсчитывается число частиц в определенном объеме воды. Метод недостаточно точный лучшие результаты получаются при более крупных частицах, а также при небольшом их "числе в 1 см воздуха. Аппарат Айткена для определения числа пылинок в 1 см воздуха основан на насыщении воздуха водой и конденсации ее на пылинках под влиянием охлаждения, вызванного внезапным расширением воздуха. Счетчик П. Айткена (фиг. 1) состоит из стеклянного шара а, в котором испытуемый воздух сперва насыщается парами воды, а затем охлаждается путем адиабатического расширения, производимого насосом б. Образовавшиеся на пылинках капельки воды оседают на микрометре в из полированного серебра микрометр разме- [c.336]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...