Расширение адиабатическое в пустоту

Внутренняя энергия газа. Внутренняя энергия газа может быть определена из опытов по адиабатическому расширению газа в пустоту. Впервые такой опыт был произведен Гей-Люссаком, а затем Джоулем все опыты подобного рода называются опытами по свободному расщирению газа. [c.33]

Рис. 2,. 5. Схема опыта по адиабатическому расширению даза В пустоту

Рис. 2.23. Схема опыта по адиабатическому расширению газа в пустоту

В качестве примера определим возрастание энтропии при таком типично необратимом процессе, каким является адиабатическое расширение тела в пустоту (напомним, что адиабатическое расширение в пустоту составляет основной процесс в опыте Джоуля). Предположим для определенности, что расширяющимся телом является газ, который заключен в одной половине теплоизолированного сосуда с жесткими стенками. Другая часть сосуда, отделенная от первой свободно открывающейся адиабатической перегородкой, не содержит газа (рис. 2.23). [c.61]

Приращение энтропии в рассматриваемом обратимом процессе, а следовательно, и при адиабатическом расширении тела в пустоту составит [c.62]

Так как dV при расширении тела положительно, то > Si, т. е. адиабатическое расширение тела в пустоту сопровождается возрастанием энтропии. [c.62]

Для определения изменения энтропии в результате адиабатического расширения тела в пустоту воспользуемся соотношением [c.169]

Рассмотрим возрастание энтропии при таком типично необратимом процессе, каким является адиабатическое расширение тела в пустоту. Напомним, что адиабатическое расширение в пустоту составляет основной процесс в опыте Джоуля. Предположим, что расширяющимся телом является газ, который заключен в одной половине [c.79]

Для определения изменения температуры при адиабатическом расширении тела в пустоту предположим, что переход из состояния 1 в состояние 2 осуществлен по воображаемому обратимому пути при постоянном значении и. Так как Т является однозначной функцией у и и, то изменение температуры должно быть таким же, как и в дей- [c.302]

Адиабатическое расширение тела в пустоту (процесс Джоуля). Простейшим примером необратимого адиабатического процесса является расширение тела в пустоту (т. е. в вакуум). Необратимость этого [c.40]

Возрастание энтропии при адиабатическом расширении тела в пустоту. Адиабатическое расширение тела в пустоту является типичным необратимым процессом и поэтому должно сопровождаться возрастанием энтропии. [c.68]

Отсюда следует, что приращение энтропии Д5 = — 51 при адиабатическом расширении тела в пустоту составит [c.68]

Возрастание энтропии при адиабатическом расширении тела в пустоту [c.46]

Необратимый адиабатический процесс. Рассмотрим теперь необратимый процесс, а именно адиабатическое расширение газа в пустоту (V,-, Г )->(У у, Г ). В этом случае мы имеем неравенство (2,36) кроме того, мы знаем, что dQ = О, но ни то, ни другое не дает нам возможности вычислить действительное изменение энтропии. Для того чтобы это сделать, мы должны воспользоваться тем обстоятельством, что 5 является функцией состояния [c.49]

Наиболее прямым методом определения величины X является видоизмененный метод Джоуля расширения газа в пустоту. Джоуль определял изменение температуры газа при адиабатическом изменении его объема. В видоизмененной постановке этого опыта температуру газа при изменении его объема поддерживают постоянной, подводя необходимое для этого количество энергии при этом измеряют изменения объема и давления. Путем соответствующей математической обработки полученных при таких измерениях результатов определяют величину X. [c.164]

Таким образом, конечное состояние тела при адиабатическом расширении в пустоту характеризуется объемом [> VI и внутренней энергией О2, равной и . К этому состоянию тело может быть приведено также обратимым путем, например, обратимым расширением при неизменном значении 7 для этого необходимо согласно первому началу термодинамики подводить в каждой точке процесса к телу количество теплоты dQ = р(1У. [c.62]

Произведя с каким-либо газом ряд опытов по адиабатическому расширению в пустоту, можно с помощью уравнения (5.26) определить зависимость [c.169]

Произведя с каким-либо газом ряд опытов по адиабатическому расширению в пустоту, можно с помощью уравнения (5-20) определить зависимость внутренней энергии этого газа от объема. Из неизменности температуры разреженного газа при адиабатическом расширении в пустоту Джоуль, как уже указывалось в гл. 2, установил, в частности, что внутренняя энергия газа при малых плотностях последнего не зависит от объема и что, следовательно, внутренняя энергия идеального газа является функцией только одной температуры. [c.162]

Конечное состояние тела при адиабатическом расширении в пустоту характеризуется значением объема и значением вну- [c.68]

В случае адиабатического расширения в пустоту идеального газа [c.68]

Расширение адиабатическое 41. 150 --в пустоту 40, 68 [c.335]

Таким образом, конечное состояние тела при адиабатическом расширении в пустоту характеризуется значением объема У2>У1 и значением внутренней энергии /г. равным [c.46]

В случае адиабатического расширения в пустоту идеального газа вследствие того, что [c.46]

Окружающая среда не передавала системе тепла (стенки теплоизолированы) и не совершала над ней никакой работы (объем сосуда из-за жесткости стенок остался неизменным). Следовательно, на основании первого начала АЕ = О, т. е. внутренняя энергия газа при этом процессе не изменилась. Для совершенного газа Е = Е Т) и, следовательно, при адиабатическом необратимом расширении совершенного газа температура в начальном (Гх) и конечном (Тг) состояниях одна и та же (Тг = Т . Используя (5.18), получаем приращение энтропии при адиабатическом расширении в пустоту [c.48]

Динамика разлета газового облака в пустоту довольно проста идеализированная задача об адиабатическом разлете в пустоту газового шара, когда газ обладает постоянной теплоемкостью, рассматривалась в 28, 29 гл. I. Здесь нас будут интересовать более тонкие вопросы состояния газа в стадии большого расширения, так сказать, при разлете на бесконечность, которые можно рассматривать на основе самой простой схемы разлета. В этой схеме принимается во внимание поведение только средних по массе параметров газа. Ясно, что параметры какой-либо конкретной частицы газа меняются во времени точно так же, как и средние величины, и отличаются от средних значений только численными множителями порядка единицы, которые для нас несущественны. [c.443]

Для определения изменения энтропии в результате адиабатического расширения тела в пустоту воспользуемся соотношением dsldv) = р/Т, из которого следует [c.303]

Возрастание энтропии при адиабатическом расширении тела в пустоту. Предположим для определенности, что расширяющимся телом является газ, который заключен в частл теплоизолированного сосуда с жесткими стенками. Другая часть сосуда, которая отделена от первой свободно (т. е. без трения) открывающейся адиабатической перегородкой, не содержит газа (т. е. вакуумирована) (рис. 3-11). [c.75]

При адиабатическом расширении тела в пустоту объем тела в отли чие от обратимого изохорического процесса не постоянен, а увеличивается от значения Vi до заданного условиями процесса значения V2. Температура тела (а, следовательно, и давленией) изменяется при этом от значения Т до значения Гг. [c.161]

При адиабатическом расширении тела в пустоту объем тела в отличие от обратимого изохорического процесса непостоянен, но увеличивается от значения 1 1 до заданного усло1виями процесса значения 1/2. Температура тела (а Следовательно, и давление) изменяется при этом от значения до значения 2- [c.91]

Чтобы найти изменение температуры при адиабатическом расширении в пустоту, предположим, что переход из состояния 1 в состояние 2 осуществлен по воображаемому обратимому пути при постоянном значении и. В соответствии со сказанным ранее в 5.1 изменение температуры должно быть таким же, как и в действительном процессе. Но при обратимом процессе, характеризующемся условием и = onst, согласно уравнениям (2.78) и (3.52) [c.169]

В случае адиабатического расширения в пустоту идеального газа, вследствие того что внутренняя энергия идеального газа является функцией только одной температуры, процесс t7= onst представляет собой изотермический процесс и поэтому [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...