Скорость волны поперечно мгновенная

Как видно, скорость распространения поперечной волны неограниченно растет с увеличением частоты ю. Но произвольно заданное начального возмущения вообще может быть разложено в ряд Фурье, содержащий члены со сколь угодно высокими частотами таким образом, существуют возмущения, которые распространяются мгновенно. [c.196]

До сих пор мы рассматривали движение деформируемого тела, модель которого сводится к качению волнообразно изогнутой гибкой нити, контактирующей с плоской опорой. Если качение гибкой нити происходит по неплоской, например цилиндрической, опоре, траектории точек нити и значения их мгновенных скоростей становятся отличными от траекторий и скоростей в случае плоской опоры. Для волновых передач, используемых в механизмах и машинах, характерно качение поперечных волн по цилиндрическим опорным поверхностям. Поэтому рассмотрим более подробно кинематику качения поперечной волны по выпуклой и вогнутой цилиндрическим поверхностям. [c.102]

Из уравнений (1.36), (1.37) следует, что в вязкоупругой изотропной среде, проявляющей мгновенную упругость, любое возмущение можно разложить на две волны — продольную и поперечную, передний фронт которых распространяется со скоростями а и Ь упругих волн соответственно. [c.13]

Механическое воздействие ультразвуковых волн на процессы накипеобразования определяется и явлениями, возникающими при вибрациях металлической поверхности, контактирующей с котловой водой непосредственно или через слой накипи. К числу этих явлений следует отнести воздействие сил инерции на растущий кристалл, а также разрушающее действие поперечных воли на границе кристаллических связей знакопеременных изгибных усилий, под влиянием которых прочность связи внутри накипи, а также между накипью и металлом нарушается и образуются трещины. Капиллярный эффект, открытый Е. Н. Коноваловым, в десятки раз увеличивает скорость проникновения воды к поверхности нагрева, где она мгновенно испаряется, вызывая вспучивание и отслаивание накипи (рис. 7.4). Отслоившиеся чешуйки скапливаются в нижней части котла и удаляются периодической продувкой. [c.116]

Значительное упрощение решения задачи достигается для случая, когда массой медиатора, а следовательно, и величиной момента инерции, можно пренебречь соответственно. Учитывая, что в момент i = tq + О величина M tq + 0) — М р конечна, получаем неограниченность при этом углового ускорения d а поэтому быстрое движение медиатора к состоянию, характеризующемуся некоторым углом 7 = 7о, при котором М(7о) — М р = 0. Таким образом, можно рассмотреть предельную задачу, когда палочка из положения 7 = 0 мгновенно переходит в положение 7 = 7о- Эта задача, в силу постоянства составляющих скоростей и деформаций в момент времени t = tq—О, оказывается автомодельной, приводя к волновой схеме, изображенной на рис. 4. Из соотношений на поперечной волне [5], [6], движущейся по струне от точки излома [c.355]

Установлено, что на высотах порядка 2+ = 2,5... 10 (индексом плюс обозначаются длины, измеренные в единицах v/w, где и — скорость трения на стенке, о которой будет идти речь в п. 6.2) в вязком подслое под действием упомянутых выше продольных вихрей в ложбинах поперечных волн (минимумах продольной скорости) образуются ручейки замедленной жидкости шириной 6 4. = 10... 30 с поперечным расстоянием между ними порядка Л + 100, которые движутся по течению, медленно всплывая под действием продольных вихрей (см. на рис. 2.5 пример поля водородных пузырьков, генерируемых горизонтальной поперечной нитью на высоте z+ = 4,5). Такой ручеек ведет себя как миниатюрный пограничный слой и под действием отрицательного градиента давления, создаваемого проплывающим над ним вихрем с поперечной осью (о котором см. ниже), отрывается, перемещается вверх и проникает в быстрее текущую жидкость, создавая на мгновенном профиле скорости искривление с точкой перегиба (см. на рис. 2.6 пример генерированных вертикальной нитью пузырьковых изохрон). После этого на ручейке на высотах 2+ = 8... 12 возникают колебания, и вскоре его конец взрывается (преимущественно на высотах [c.75]

Изучая поперечные волны, мы будем иметь в виду два примера поперечные волны в натянутой струне или пружине и плоские электромагнитные волны в вакууме. Для волн в струне вектор г) (г, t) дает мгновенное значение поперечного смещения струны от положения равновесия. Величинами, представляющими физический интерес, в этом случае являются поперечная скорость d S jdt и поперечная сила— T diS ldz в струне, действующая со стороны струны слева от точки г на область справа от г. Если известно смещение ф(г, f), то обе эти величины тоже известны. Для электромагнитных плоских волн вектор ij [г, t) имеет смысл поперечного электрического поля Е (г, f). Другой представляющей интерес физической величиной является поперечное магнитное поле В (г, t), которое мы знаем, если известно поле Е (г, f). Мы всегда можем представить поле Е (г, t) в виде суперпозиции бегущих волн, распространяющихся в направлениях +г и —г. Пусть Е+ и Е определяет вклад в Е от бегущих волн, распространяющихся в направлении +г и —z [c.354]

С целью улучшить сходимость ряда естественно сделать следующий шаг — принять в качестве интервала разложения только область существенных деформаций. При этом ряд будет сходиться значительно быстрее, а приближение функции с помощью ряда можно построить таким образом, чтобы увеличение числа удерживаемых членов сопровождалось расширением интервала разложения. Таким способом можно описать не только волну, распространяющуюся с конечной скоростью, но и решение параболического уравнения, определяющего мгновенное распространение возмущений. Например, применительно к действию единичной поперечной силы на бесконечный стержень из уравнения Бернулли—Эйлера [c.102]

Таким образом, при к- О действительно существует поперечная мода, частота которой равна частоте продольной моды (см. стр. 171). Причина, по которой подобное поведение возникает при электродинамическом, а не электростатическом рассмотрении, состоит в сущности в конечной скорости распространения сигнала в электродинамической теории. Электромагнитные сигналы могут распространяться только со скоростью света, поэтому, какова бы пи была пространственная протяженность поля в таких сигналах, они могут быть эффективно применены для идентификации продольных и поперечных мод только в том случае, если они проходят расстояние, сравнимое с длиной волны, за время, малое по сравнению с периодом (т. е. кс и). Приведенные на стр. 171 соображения, объясняющие причину различия между Их, и сог, основаны на молчаливом предположении, что действие кулоновских сил мгновенно распространяется на любое расстояние, и неприменимы, когда это предположение не выполняется. [c.175]

Строгое волновое представление пучка лучей , исходящих из некоторого источника, с резко ограниченным конечным поперечным сечением, получается в оптике, по Дебаю, следующим образом берется суперпозиция континуума плоских волн, каждая из которых заполняет все пространство, при этом нормали к входящим в суперпозицию волновым поверхностям изменяются в пределах заданного угла. Вне определенного двойного конуса полны в результате интерференции почти совершенно уничтожают друг друга, так что с ограничениями, связанными с дифракцией, получается волновое представление ограниченного светового пучка. Подобным же образом можно представить и бесконечно узкий лучевой конус, изменяя лишь волновую нормаль совокупности плоских воли внутри бесконечно малого телесного угла. Этим обстоятельством воспользовался фон Лауз в своей знаменитой работе о степенях свободы лучевых пучков ). Наконец, вместо того чтобы использовать, как это до сих пор молчаливо предполагалось, только чисто монохроматические волны, можно варьировать частоту внутри некоторого бесконечно малого интервала и посредством соответствующего подбора амплитуд и фаз ограничить возмущение областью, которая будет сравнительно мала также и в продольном направлении. Таким образом может быть шшучаыо анадихическоа прадртаилениА энергетического пакета сравнительно небольших размеров этот пакет будет передвигаться со скоростью света или в случае дисперсии с групповой скоростью. При этом мгновенное положение энергетического пакета (если не касаться его структуры) определяется естественным образом, как та точка пространства, где [c.686]

Эксперименты по испытанию в ударной трубе композита, состоящего из карбон-фенольной матрицы, армированной слоями высокомодульных волокон, были проведены Уиттиром и Пеком [80]. Одна из поверхностей образца мгновенно нагружалась давлением, возникающим при отражении от этой поверхности газодинамической ударной волны. Средняя скорость Частиц свободной поверхности поперечного сечения композита из.адерялась емкостным датчиком. Экспериментальные результаты хорошо согласуются с аналитическими решениями, полученными Пеком и Гёртманом [55]. Было установлено также, что испытания в ударной трубе являются наилучшим методом исследования дисперсионных свойств композита, поскольку уровень возникающих здесь напряжений столь низок (около 70 фунт/дюйм Si 4,9 кГ/см ), что влияние нелинейности. материала заведомо исключается. [c.384]

В формулах (105) мы выразили выходную мощность через мгновенную поперечную скорость струны d ilot (в точке 2=0). Другой важной величиной, характеризующей волну, является поперечная сила, определяемая формулой (95) (с обратным знаком). Мощность на выходе передатчика может быть выражена через эту величину с помощью уравнений (95) и (99) [c.184]

При проявлении электрогидравли-ческого эффекта происходит мгновенное (10—100 мкс) выделение энергии, накопленной в конденсаторной батарее посредством импульсного разряда в жидкости. Схема установки приведена на рис. 115. При разряде образуется плазменный канал с температурой 15—30 тыс. К. В канале, имеющем небольшое поперечное сечение, происходит интенсивный локальный разогрев жидкости. При этом в нем концентрируется энергия перегретого ионизированного газа и пара. Быстрое )асширение канала разряда в виде парогазовой полости (пузыря) под действием внутреннего давления создает в окружающей несжимаемой среде, какой можно считать жидкость, волны сжатия и импульсы давления. При интенсивном выделении энергии в канале скорость его расширения может превзойти скорость звука в жидкости, тогда волна сжатия превращается в ударную волну. Расширение полости продолжается до тех пор, пока давление в ней из-за инерции расходящегося потока жидко сти не станет меньше давления внеШ ней среды. С этого момента происходит обратное движение жидкости (полости захлопывается), давление газа в ней [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...