Магнитное поле тороида

Магнитное поле тороида [c.100]

В заключение отметим еще одну особенность движения заряженных частиц в магнитном поле Земли. Для заряженной частицы с любой, но не превышающей нескольких ГэВ энергией в магнитном поле Земли существуют ловушки, т. е. области пространства, характеризующиеся тем, что заряженные частицы не могут ни влетать извне в них, ни вылетать из них. Эти магнитные ловушки имеют форму тороидов, охватывающих Землю в широтном направлении. Их удаленность от поверхности Земли определяется энергией частиц чем выше энергия, тем ближе к Земле должна быть расположена ловушка. [c.641]

Основой ферритовых элементов является ферритовый сердечник, представляющий собой замкнутый тороид диаметром от 2 до 8 мм. Особенностью феррита является наличие двух устойчивых магнитных состояний в связи с тем, что он имеет прямоугольную петлю гистерезиса (фиг. 39). При напряжении магнитного поля Н = +Яо индукция в сердечнике достигает величины Если [c.73]

Лля простоты записи далее векторные и скалярные величины различать между собой каким-либо образом не будем, поскольку из контекста представленных аналитических выражений становится совершенно ясно, какая величина (векторная или скалярная) имеется в виду. Пусть на внешнюю обмотку тороида подан электрический сторонний ток силою /о и плотностью jo, возбуждающий внутри ядерного генератора направленное электромагнитное поле. Будем это внешнее, благоприятное для прохождения анизотропного процесса ядерного деления поле характеризовать напряженностью Ео и электрической индукцией Во (для электрического поля), напряженностью Но и магнитной индукцией Во (для магнитного поля). В рассматриваемом случае для поля в вакууме имеем [c.269]

Наиболее важными магнитными характеристиками ферромагнитных материалов при неразрушающем контроле являются основная кривая намагничивания и петля гистерезиса. На баллистической установке основную кривую намагничивания начинают определять с выбора значений напряженности магнитного поля, для которых предполагают найти значения магнитной индукции. По значениям напряженности поля рассчитывают величину намагничивающего тока. Для образцов в форме тороидов [c.18]

Вторичной высоковольтной обмоткой служит вакуумная стеклянная или фарфоровая трубка-тороид (вид полого бублика). Источником электронов в тороиде является накаляемая спираль с ускоряющим электродом, к которому подводится напряжение 15— 30 кв для придания электронам начальной скорости. Электроны выводятся магнитным полем на равновесную орбиту, а электрическое поле вокруг магнитного. потока, параллельное горизонтальной оси тороида, заставляет электроны двигаться по кругу. После того как электроны приобретают необходимую кинетическую энергию, их направляют на мишень — металлическую пластинку, установленную в тороиде. При этом возникает жесткое проникающее излучение, которое дает фокусное пятно 0,01—0,1 мм , что позволяет контролировать сварные соединения больших толщин. [c.353]

Порядок измерений магнитных характеристик в этом случае ничем не отличается от порядка измерений па кольцевых образцах. Магнитное поле создается с помощью намагничивающей катушки, концы которой присоединяют к схеме баллистической установки вместо намагничивающей обмотки тороида (см. рис. 4-1). На центральную часть образна наматывают измерительную обмотку, включенную в цепь баллистического гальванометра. [c.150]

Если образец находится только в поле электромагнита, то направление вектора намагниченности /в в нем совпадает с направлением поля электромагнита. При включении тока в обмотку тороида Wi вектор намагниченности повернется на некоторый угол 0 к направлению вектора напряженности магнитного поля обмотки образца. [c.155]

В плечо АВ моста включен образец в виде тороида с одной обмоткой. Индукцию, проницаемость и напряженность магнитного поля определяют расчетным путем по измеренным индуктивности ж и сопротивлению Гх образца. [c.238]

Работа системы основана на воздействии магнитного поля картушки на сердечник тороида. [c.315]

Полагая, что тороид заполнен средой, магнитная проницаемость которой не зависит от напряженности поля, можно вместо (7.61) написать [c.254]

Уменьшение начальной магнитной проницаемости в результате ТМО обусловлено увеличением энергии магнитной анизотропии благодаря возникновению наведенной магнитной анизотропии. До термомагнитной обработки в размагниченном состоянии имело место равновероятное распределение векторов спонтанной намагниченности различных доменов по всем направлениям. После ТМО векторы намагниченности различных доменов получают преимущественную ориентацию вдоль направления поля отжига, т. е. вдоль оси тороида. Это приведет к увеличению числа 180° соседств доменов и, следовательно, к изменению характера зависимости J=f H) и [c.181]

Ток меняется от + 1 до ь—/2, при этом индукция образца описывает петлю гистерезиса между полями и —Я]. Осуществив магнитную тренировку образца, меняют еще раз направление тока и, замкнув предварительно вторичную обмотку тороида на гальванометр, отсчитывают показание последнего. [c.179]

Для тороида средняя длина магнитной линии /= = 2л/ ср, где / ср — средний радиус тогда напряженность поля [c.72]

МАГНИТНАЯ АНТЕННА, антенна в виде проволочной катушки с сердечником из магн. материала с высокой магн. проницаемостью. Относится к классу магн. дипольных антенн. Диаграмма направленности М. а. совпадает с диаграммой электрич. вибратора (тороид), но векторы поля имеют иную поляризацию (- -> -у Г, Н - —Е). Применяется в диапазоне длинных и ср. волн. МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая связь намагниченности в-ва с магн. полем в этом в-ве. [c.363]

Отметим также другие методы получения изделий из аморфных сплавов, которые ие нашли отражения в книге. Чтобы избежать операций штамповки (вырубки) при изготовлении деталей сложной формы (например, зубчатой — для статоров и роторов двигателей) применяют охлаждающий диск, состоящий из участков с высокой и низкой теплопроводностью (Либерманн, 1981 г.). Получаемая на таком диске лента резко неоднородна по хрупкости, что позволяет легко отделить пластичные аморфные участки заданной формы, пригодные для непосредственного использования в изделиях. Другой интересный способ — это получение изогнутых леит вместо прямых, чтобы избежать деформации при навивке магнитных лент в тороид, приводящей к деградации гистерезисных магнитных свойств. Заметного улучшения магнитных свойств в ряде случаев можно добиться с помощью закалки расплава в магнитном поле (сплавы с высокой [c.11]

Полученные экспериментальные данные объясняются на основании предложенной модели 138] как результат направленного упорядочения ионных пар и отдельных ионов Со + в процессе ТМО. При высоких температурах (ниже температуры, Кюри) происходит локальное направленное упорядочение катионов внутри каждога домена, следствием чего может быть при определенных условиях возникновение у некоторых образцов перетянутых петель гистерезиса. Если же образец, нагретый до высокой температуры, поместить в сильное магнитное поле, это вызовет преимущественную ориентацию намагниченности доменов в направлении поля, т. е. приведет к выделению некоторого предпочтительного направления. Благодаря направленному упорядочению катионов это направление становится осью легкого намагничивания всего образца. При охлаждении образца в магнитном поле до комнатной температуры это состояние закрепляется и сохраняется после снятия магнитного поля. Таким образом, в поликристаллических образцах возникает ось легкого намагничивания вдоль магнитного поля, приложенного при отжиге. Тороидальные сердечники отжигались в циркулярном магнитном поле, следовательно, ось легкого намагничивания возникла вдоль оси тороида. [c.181]

Принцип действия такого лазера [18] основан на преобразовании энергии спектрального пучка релятивистских электронов в магнитном поле в излучение в оптическом диапазоне волн. Из рис. 17 видно, что ускорителем электронов является устройство, выполненное в виде тороида, вокруг которого располагаются магнитные катушки. Магнитное поле, создаваемое этими катушками, управляется по определенному закону, обеспечивающему ускорение электронов от одного оборота к другому. Это позволяет получить очень высокие скорости электронов. Вы брасываемые из тороида электроны попадают в устройство, называемое линейным ускорителем. Оно обра- [c.43]

Чаще всего магнитные характеристики ферромагнитных материалов в переменных магнитных полях определяются на образцах за.мкнутой формы (тороидах), поэтому последующее изложение, за исключением особо оговариваемых случаев, относится к таким образцам. [c.33]

Потери измеряются на тороидах или полосках в малом аппарате Эпштейна с помощью термоваттметра ВМТ-2 (созф =0,2) с пределами измерений от 0,1 до 400 вт. Так же как и на установке У-5010, могут быть определены характеристики образцов при одновременном намагничивании постоянным и переменным магнитными полями. [c.237]

С измерительной точки зрения, как уже говорилось, идеальными являются тороидальные образцы. Однако, кроме трудностей, связанных с намоткой намагничивающей и измерительной обмоток, в тороидах нельзя получить достаточно сильные постоянные поля, необходимые при исследовании сплавов для постоянных магнитов. Обычно для этой цели применяют образцы в форме цилиндров или параллелепипедов и различные устройства для создания магнитных полей большой величины. В схему баллистической устанопкп вместо намагничивающей обмотки образца включается намагничивающая катущка того или иного пермеаметра или электромагнита. Измерительная (баллистическая) обмотка, помещенная на образце, включается, как обычно, в цепь баллистического гальванометра. [c.297]

Рентгеновы лучи возникают всегда при ударении о преграду быстро летящих электронов. Этот процесс осуществляется в рентгеновских трубках, а также в специальных приборах — бетатронах, в которых достигается получение наиболее проникающего излучения. В последних установках электроны, испускаемые катодом, под действием магнитного поля мощного электромагнита многократно описывают в вакуумной камере—тороиде замкнутую круговую траекторию. При этом им сообщается энергия в десятки миллионов электроновольт. Попадая на мишень , электроны тормозятся и генерируют лучи с фотонами очень большой энергии [1, 3, 41. [c.248]

На фиг. 118 приведена электрическая схема декатронного счетчика СИ-2. С катушки L1, помещенной в магнитном поле сварочной машины (в случае машины переменного тока), электрические импульсы поступают на интегрирующий контур, состоящий из сопротивления RI и конденсатора С1. Проинтегрированные импульсы выпрямляются выпрямителем В1 и усиливаются левым по схеме тороидом лампы Л1. Далее импульсы ограничиваются правым триодом лампы Л1 и подаются на сетку лампы Л2, управляющей работой декатрона единиц (ЛЗ). Элементы схемы С6, С7, R11, R12) подобраны таким образом, что импульсы на вторые подкатоды поступают с некоторым запаздыванием относительно импульсов, поступающих на первые подкатоды, что обеспечивает четкую работу декатрона. [c.178]

Чем лучше магнитные свойства ЭТС, тем больше ухудшаются ее свойства при отклонении магнитного потока от направления прокатки и тем выше требования к конструкции машины и технологии изготовления ее магнитопровода. Поэтому, например, нецелесообразно использовать ЭТС марок 3406, 3407, 3408 в магнитопроводах с "прямым" стыком, сегментах статора, ротора крупных электрических машин в случае отклонения оси зубцов от направления прокатки больше чем на 10°, в сердечниках со штампованными пластинами без отжига и т.п. В простейших конструкциях магнитопровода типа замкнутого тороида показатели магнитных свойств близки к полученным при испытании стандартных образцов. Для магнитньк цепей с воздушным зазором с резко различаюшимися по сечению участками следует вводить дополнительные поправки на размагничивающий фактор. Эти поправки могут быть определены расчетом магнитного поля для данного участка магнитной цепи. [c.355]

Магнитная система компаса, как и всех ранее описанных компасов, ориентируется в плоскости магнитного меридиана места. Тороид датчика жестко связан с котелком компаса, и поэтому взаимное расположение его относительной магнитной системы будет изменяться на угол, равный углу поворота самолета. В результате воздействия магнитного поля магнитной системы компаса на свойства сердечника, изготовленного из пермаллоя, В секциях обмотки его будут по-разному распределяться переменные напряжения. ЭтО в свою очередь вызовет появление токов, протекающих по соединительным проводам в обмотку тороида-указателя и воздействующих на его сердечник. В результате подвижный магнит, а вместе с ним стрелка повернутся на угол, соответствующий углу поворота магнитной системы датчика относительно продольной оси самолета. Разумеется, и в этой системе дистанционной передачи неизбежен некоторый угол рассогласования вследств1ие трения в подвижных частях. [c.456]

ОТКРЫТЫЕ ЛОВУШКИ — разновидность магнитных ловуихек для удержания термоядерной плазмы в определённом объёме пространства, ограниченном в направлении вдоль поля. В отличие от замкнутых ловушек (токамаков, стеллараторов), имеющих форму тороида, для О. л. характерна линейная геометрия, причём силовые линии маги, поля пересекают торцевые поверхности плазмы (с последним обстоятельством и связано происхождение термина О. л. — они открыты с торцов). [c.489]

Мостовые методы [36]. Принципы мостовых измерений изложены в разделе 17.3. Для мостовой схемы с переменной индуктивностью или емкостью, с помощью которой измеряется зависимость магнитной индукции от поля и амплитудная проницаемость, соотношения между измеряемыми величинами L, и магнитными параметрами р, Вт, Ят следующие р = (LiJ p)/poii -S Вт = iLxY2)ISw Нт = iw 2)Indср, где d p —средний диаметр то-роида S — площадь сечения тороида w — число витков. [c.316]

В случае необходимости испытаний и расчета таких образцов результаты измерения должны быть отнесены только к данным форме и размерам образца (в том числе к толщине пластин, набранных в пакет), данному материалу и данным пределам изменений напряженнэсти поля и частоты. При этом определяют магнитные характеристики тела в отличие от магнитных характеристик материала, получаемых для образцов замкнутой формы, чаще всего тороидов. [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...