Пи -мезоны нейтральные я—я)-взаимодействие

Модель Ван Хова — своеобразная карикатура на ядерное взаимодействие, нарисованная так, чтобы подчеркнуть влияние нуклонов на мезонное поле. Именно, в модели Ван Хова рассматривается нейтральное скалярное мезонное поле, взаимодействующее с классическими источниками (последние имитируют лишенные отдачи нуклоны). Такое умаление роли нуклонов (то обстоятельство, что их энергия не зависит от импульса) — одно из наиболее существенных упрощений, обеспечивающих разрешимость в модели Ван Хова, [c.30]

Процессы взаимодействия. Заряженные частицы (протоны, я--мезоны), проходя через вещество, теряют свою энергию на ионизацию ато.мов среды (электромагнитные взаимодействия) и испытывают упругие и неупругие взаимодействия с ядрами атомов. Нейтральные частицы взаимодействуют с ядрами главным образом в результате неупругих и упругих процессов. [c.240]

Образование п-мезонов происходит, когда энергия первичной частицы больше порогового значения (- 300 Мэе). Число я-мезонов, образованных на одно неупругое взаимодействие, сильно зависит от начальной энергии и возрастает с увеличением энергии. При энергиях, больших 30 Гэв, выход я-мезонов составляет около 80% общей множественности (табл. 15.11). В результате неупругого взаимодействия образуются я+-, я -и я°-мезоны. Время жизни нейтрального я°-мезона очень мало (т=2,1-10 сек). Практически он сразу же распадается на два у-кванта. Поэтому при расчете защиты я°-мезоны не рассматриваются, однако распадные у-кванты инициируют электронно-фотонный каскад в защитных средах, и в некоторых случаях необходимо учитывать дозу фотонного излучения. я -Мезоны теряют свою энергию на ионизацию атомов среды кроме того, они могут испытывать неупругие взаимодействия с ядрами среды и, в [c.247]

Эта гипотетическая частица может быть после своего виртуального (на время М сек) образования захвачена другим нуклоном, если он окажется на расстоянии примерно 10- см. В передаче мезона от одного нуклона к другому и заключается механизм ядерного взаимодействия. При этом обменная часть взаимодействия нейтрона с протоном осуществляется при помощи заряженных мезонов, а обычная часть взаимодействия нейтрона с протоном и взаимодействие однотипных нуклонов (п—п) и (р—р) — при помощи нейтральных мезонов. [c.550]

Отождествление заряженных я-мезонов с ядерными квантами Юкава позволяло надеяться на то, что, кроме и я -мезонов, существует также нейтральный я°-мезон с приблизительно такими же свойствами, как у я -мезонов. Действительно, перенос ядерного взаимодействия с помощью я--мезонов может быть изображен следующей схемой [c.575]

Из совпадения порогов образования заряженных и нейтральных я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях следует, что масса я°-мезона приблизительно равна массе заряженного я-мезона. Каково точное значение массы я°-мезона Выше были описаны некоторые способы, позволяющие найти точное значение масс заряженных частиц. В этих способах используются свойства частиц, обусловленные наличием у них заряда. Но как быть [c.578]

В основу книги положено второе издание учебника Введение в ядерную физику . Однако настоящее, третье издание существенно отличается от второго большим количеством дополнений и переработкой практически всего старого материала. Из дополнений можно упомянуть диаграммы Фейнмана, формфакторы нуклонов, вопрос об универсальном слабом взаимодействии, фазовый анализ нуклон-нуклонного рассеяния, вопрос о СЯ-инвариантности и ее нарушении в распаде нейтрального /С-мезона, (л—л)-рассеяние и др. [c.6]

Некоторое различие в значениях йо и AW для этих трех систем скорее, всего связано с трудностями экспериментов и учета электромагнитных поправок. После в.ведения поправок -различие в потенциалах взаимодействия для (п—р)- и (р—р)-систем остается в размере 2%. Это небольшое различие можно объяснить разностью масс заряженных и нейтральных л-мезонов, участвующих соответственно в (п-р)- и (р—р)-взаимодействии (см. 13, п. 6)... [c.57]

Из совпадения порогов образования заряженных и нейтральных я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях следует, что масса я -мезона приблизительно равна массе заряженного п-мезона. Каково точное значение массы я -мезона [c.150]

Кроме /( а-мезона, имеющего малое время жизни т = 10 сек, должен существовать еще один нейтральный мезон, а именно K L-мезоп (с большим временем жизни и другой схемой распада), который также является смесью (другого состава) К°- и -частиц. Таким образом, в свойствах нейтральных К-мезо-нов наблюдается своеобразная двойственность, заключающаяся в том, что они рождаются и взаимодействуют как /С - и К -частицы, а распадаются как/(° и К°,. [c.184]

Почти все элементарные частицы нестабильны. Частиц, стабильных в свободном состоянии, существует всего девять протон, электрон, фотон, а также антипротон, позитрон и четыре сорта нейтрино. Многие частицы имеют времена жизни, колоссальные по сравнению с характерным временем пролета 10" с. Так, нейтрон живет 11,7 мин, мюон — 10" с, заряженный пион— 10" с, гипероны и каоны — 10 с. Как мы увидим ниже, все эти частицы распадаются только за счет слабых взаимодействий, т. е. были бы стабильными, если бы слабых взаимодействий не существовало. Еще меньшее время (порядка 10" с) существуют нейтральный пион и эта-мезон. Распад этих частиц обусловлен электромагнитными взаимодействиями. Наконец, существует большое количество частиц, времена жизни которых столь близки к времени пролета, что многие из них частицами можно считать с большой натяжкой. Эти частицы называются резонансами, так как они регистрируются не непосредственно, а по резонансам на кривых зависимости различных сечений от энергии, примерно так же, как, например, уровни ядер идентифицируются по резонансам в сечениях ядерных реакций. Многие резонансные состояния часто трактуются как возбужденные состояния нуклонов и некоторых других частиц. [c.281]

В элементарном акте взаимодействия первичной частицы КЛ с ядрами атомов воздуха рождаются почти все известные элементарные частицы, среди к-рых гл. роль играют л-мезоны, как заряженные, так и нейтральные. Нуклоны и не успевшие распасться я--мезоны образуют ядерно-активную компоненту вторичного излучения. Взаимодействуя с ядрами атомов воздуха, они, подобно первичной частице КЛ, рождают новые каскады частиц до тех пор, пока их энергия не снизится до эВ. На уровне моря [c.473]

В электронно-ядерном ливне, генерированном первичной космич, частицей, часть её энергии передаётся нейтральным пи-мезонам тс°. Распадаясь, они дают начало электронно-фотонному каскаду. Заряж. пионы после распада образуют мюоны и нейтрино, к-рые достигают поверхности Земли. Ок. половины энергии сохраняется у адрона высокой энергии, к-рый порождает следующий электронно-ядерный ливень. Этот процесс повторяется многократно. В земной атмосфере укладывается до десятка пробегов ядерного взаимодействия (рис. 2). Совокупность электронно-фотонных каскадов, а также мюонов и др. частиц от всех последовательных взаимодействий и образует Ш. а. л. [c.462]

В результате взаимодействия адронов с нуклонами или ядрами происходит множественное рождение мезонов (если энергия столкновения достаточна), в т. ч. нейтральных пи-мезонов, Л Мезонов и др., распадающихся с испусканием фотонов практически в точке взаимодействия. Фотоны сравнительно быстро конвертируются н электрон-пози-тронную пару и дают начало электронно-фотонному ливню. Т. о., в результате взаимодействия наряду с мезонами (проникающая компонента) появляются электроны и фо- [c.566]

Показано, что на классе наиболее сильно расходящихся членов высшего порядка теории возмущений по слабому четырехфермионному взаимодействию теория одного слабовзаимодей-ствующего поля перенормируема. Па том же классе теория системы слабовзаимодействующих полей перенормируема, если добавить в затравочном лагранжиане взаимодействие нейтральных токов и переходы частиц друг в друга. При наличии сильного взаимодействия добавляются также мезон-барионные и мезон-лептонные взаимодействия, нарушающие четность. Во всех случаях число добавляемых взаимодействий оказывается конечным. При этих условиях теряют силу известные оценки верхней границы применимости теории слабых взаимодействий, основанные на анализе наивысших расходимостей теории возмущений. При теперешнем состоянии эксперимента перенормированные константы связи большинства вводимых взаимодействий [c.53]

Нейтральные К-мезоны. Другой замечательной системой, поведение которой аналогично поведению системы связанных маятников, являются нейтральные К-ме-эоны. Их называют странными частицами. Они действительно очень странные, и их поведение еще не понято полн тью. Эта система имеет две степени свободы, которые называются К -мезоном и К -мезоном, аналогично двум маятникам. Эти степени свободы связаны, потому что К - и К -мезоны могут взаимодействовать с двумя л-мезонами (наряду с другими возможными взаимодействиями) через слабые взаимодействия . В этом примере я-мезон (или пион, для краткости) является аналогом связывающей пружины. Поэтому существуют две нормальные моды, которые называют К -мезон и Кг-мезон. В отличие от мод, которые мы до сих пор рассматривали, одна из этих мод (К -мода) имеет большее затухание, чем другая мода (Кг-мода). Системы с затуханием рассмотрены в главе 3. Если система начинает функционировать с момента /=0 с единичной вероятностью нахождения в Кх-моде, то эта вероятность экспоненциально уменьшается со временем по закону ехр (—Аналогичное (но меньшее) затухание существует и у К моды. Потери вероятности , соответствующие затуханию, являются результатом радиоактивного распада мод на другие частицы. Например, К распадается в большинстве случаев на два пиона и соответствует среднему времени распада для К . [c.483]

В 1947 г. английские ученые С. Поуэлл, Г. Оккиалини и другие в составе космических лучей открыли я-мезоны (я-мезон — первичный мезон, который, распадаясь, дает мюоны 10). я-мезоны имеют заряд + е и — е, а массы 273,2 т,,, нулевой спин и время жизни 2,55-10 сек.. Несколько позднее (1950) был открыт нейтральный я-мезон (яо), с массой 264,2 т , нулевым спином и временем жизни <2,1-10 сек. В настоящее время известно три сорта я-мезонов я , я ,, они интенсивно взаимодействуют с нуклонами, легко рождаются при столкновении нуклонов с ядрами, т. е. являются ядерно-активными. В наше время считается общепринятым, что я-мезоны являются квантами ядерного поля, которые предсказал X. Юкава, и что они ответственны за основную часть ядерных сил ( 27). [c.339]

Однако нам известно (см. гл. XIII), что существуют также обычные ядерные силы, которые обеспечивают взаимодействие между нуклонами одинакового типа и необменную часть взаимодействия между нейтроном и протоном. Очевидно, чтобы изобразить с помощью схем вида (79. 24) и (79. 25) процесс взаимодействия в этом случае, надо постулировать существование нейтрального я°-мезона [c.575]

Иногда взаимодействия вида (79.26) с участием я°-мезонов называют обменными, а взаимодействия вида (79.Й4) и (79.25) с участием я -мезонов — зарядсвообменными. Заметим, что обычные силы можно объяснить и без привлечения нейтрального я-мезона, если рассматривать одновременный обмен двумя заряженными п-мезонами. [c.575]

Вторая пара зарядовосопряженных частиц и относится к нейтральным частицам. Эти частицы, наряду с перечисленными выше свойствами, сходны еш,е и тем, что обе не имеют электрического заряда. Тем не менее это разные частицы, так как они имеют различную странность и, следовательно, по-разному взаимодействуют с веществом. В связи с этим возникла трудность с идентификацией этих частиц, так как в природе была известна только одна подходящая по свойствам нейтральная частица — 0°-мезон. [c.611]

На больших расстояниях такая система будет вести себя как нейтральная, так как отрицательное облако полностью экранирует центральный положительный заряд. Однако вблизи от центра нейтрона (внутри мезонного облака) экранирования не будет и должно проявляться действие центрального положительного заряда. В связи с этим можно ожидать, что на расстояниях г<Н1т с между нейтроном и электроном будет проявляться взаимодействие в форме притяжения. Расчет показывает, что оно может быть охарактеризовано потенциальной ямой, глубина которой в несколько тысяч раз меньше глубины ямы, характе-ризуюшей потенциал нуклон-нуклонного взаимодействия (который, как указывалось в 70, равен 20 Мэе при ширине Ге = [c.654]

По той же причине частицы К и К по-разному рассеиваются на различных мишенях. Словом, сильные взаимодействия всегда легко различают, где нейтральный каон, а где антикаон. Если бы слабых взаимодействий не было, то эти частицы являли бы собой нормальную пару частица — античастица. С другой стороны, в слабых взаимодействиях закон сохранения странности нарушается. А так как никаких сохраняющихся зарядов у К -мезонов нет, то они оказываются истинно нейтральными частицами. За счет слабых взаимодействий эти частицы могут переходить друг в друга, причем не только виртуально, но и реально, так как препятствий со стороны законов сохранения энергии и импульса здесь нет [c.410]

Действие Д. основано на разл. процессах взаимодействия частиц с веществом. Оси. процессами, к-рые вызываются заряж. частица.ми, являются ионизация и возбуждение атомов и молекул, а также (для релятивистских частиц) возбуждение черенковского и переходного излучений. Нейтральные частицы (напр., нейтроны, 7-кваиты) регистрируются по вторичным заряж-частицам, появляющимся в результате их взаимодействия с веществом. В случае -у-кваитов это электроны, возникающие в результате фотоэффекта, комптон-эф-фекта и рождения электрои-позитроииых пар (см. Гамма-излучение). Быстрые нейтроны регистрируются по заряж. продуктам взаимодействия (ядрам, протонам, мезонам и др.), медленные нейтроны — по излучению, сопровождающему их захват ядрами вещества (см. Нейтронные детектора). [c.588]

ПИКОСЕКУНДНЫХ ИМПУЛЬСОВ СПЕКТРОСКОПИЯ — совокупность методов оптич. спектроскопии, в к-рых используются световые импульсы пикосекундной ( 10" с) длительности. С получением ещё более, коротких импульсов (фемтосекундных, 10" ) П. и. с. развилась в фемтосекундную спектроскопию. ПИ-МЕЗОНЫ (л-мезоны, пионы) — группа сильно взаимодействующих элементарных частиц (адронов), в к-рую входят две противоположно заряженные (л" ", л") и одна нейтральная (п ) частицы. Пионы обладают массой, промежуточной между массами протона и электрона, в связи с чем и были названы мезонами (от греч. mesos — средний, промежуточный). Пионы являются связанными состояниями пар кварков и антикварков л" " образован парой (и, )-кварков, л" — парой й, d), в л в равных пропорциях входят (и, и)- и (d, )-пары кварков. [c.583]

Симметрии относительно пространственной инверсии и зарядового сопряжения не носят абс. характера в процессах слабого взаимодействия они нарушаются (экспериментально подтверждено в 1956 опытами By Цзянсун с сотрудниками). При этом сохраняется симметрия по отношению к комбинированной инверсии — одноврем. проведении зеркального отражения и замены всех частиц на античастицы. Однако в 1964 при исследованиях распада т. н. долгоживущего нейтрального К-мезона было обнаружено нарушение симметрии и при комбинированной инверсии. Т. к. в совр. квантовой теории поля любой процесс должен быть инвариантен по отношению к одноврем. проведению всех трёх перечисленных дискретных преобразований теорема СРТ), то нарушение симметрии при комбинированной инверсии в распаде К означает, что в этом распаде нарушается также симметрия по отношению к обращению времени. Причина этого нарушения не выяснена. [c.318]

С/ -ИНВАРИАНТНОСТЬ — инвариантность физ. теории относительно комбинированной инверсии. После того как в 50-х гг. было обнаружено нарушение Р-чётности в слабом взаимодействии, Л. Д. Ландау заметил, что в пределах достигнутой в то время эксперим. точности инвариантность относительно СР-преобразования сохраняется [I). Однако в 1964 Дж. Кристенсен, Дж. Кронин, В. Л. Фитч, Р. Тёрли [21 обнаружили редкий распад долгоживущего нейтрального К 2-мезона на два тс-мезона или п п ), 410 означало нарушение СР-и. До настоящего времени наругиение СР-и. наблюдалось только в распадах нейтральных К-мезонов. Наблюдавшееся до 1988 нарушение СР-и. объясняется наличием малой мнимой части в амплитуде К. -перехода [c.446]

Адроны—самая обширная группа из известных Э. ч. В неё входэт все барионы и мезоны, а также т. н. резонансы (т. е. большая часть упомянутых 350 Э. ч.). Как уже указывалось, эти частицы имеют сложное строение и на самом деле не могут рассматриваться как элементарные. Лептоны представлены тремя заряженными (е, ц, т) и тремя нейтральными частицами (v v ,, v,). Фотон, W - и Z -бозоны образуют вместе важную rpymiy калибровочных бозонов, осуществляющих перенос эл.-слабого взаимодействия. Элементарность частиц из этих двух последних групп пока не подвергается серьёзному сомнению. [c.598]

Смотреть страницы где упоминается термин Пи -мезоны нейтральные я—я)-взаимодействие : [c.119] [c.54] [c.424] [c.160] [c.612] [c.632] [c.325] [c.224] [c.333] [c.86] [c.252] [c.252] [c.564] [c.120] [c.384] [c.424] [c.267] [c.483] [c.584] [c.79] [c.82] [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...