Ядро сечения — Понятие

Ядро сечения — Понятие 224 [c.768]

ПОНЯТИЕ О ЯДРЕ СЕЧЕНИЯ [c.230]

Понятие, о ядре сечения [c.310]

ПОНЯТИЕ о ЯДРЕ СЕЧЕНИЯ , 311 [c.311]

Конструктору желательно заранее знать, какой эксцентриситет при выбранном типе сечения можно допустить, не рискуя вызвать в сечениях стержня напряжений разных знаков. Здесь вводится понятие о так называемом ядре сечения. Этим термином обозначается некоторая область вокруг центра тяжести сечения, внутри которой можно располагать точку приложения силы Р, не вызывая в сечении напряжений разного знака. [c.371]

Ядро сечения — Понятие 1.224 [c.665]

Если сила приложения в ядре сечения (точка С , то тогда нулевая линия п пу будет за пределами контура сечения. Если сила приложена за ядром сечения (точка Сг) — нулевая линия рассекает сечение (согласно самому определению понятия о ядре сечения). Если же сила приложена на контуре, ограничивающем ядро, т. е. в точке С, то, очевидно, нулевая линия пп лишь коснется сечения. Отсюда следующее первое правило построения ядра сечения [c.283]

В этой связи в расчетной практике возникло понятие ядра сечения, как некоторой зоны в окрестности центра тяжести торцевого сечения колонны, нагруженного сосредоточенной силой. Если точка приложения силы лежит в пределах этой зоны, напряжения в любом поперечном сечении колонны знакопостоянны. [c.179]

Когда вводится понятие ядра сечения Что это такое [c.182]

Понятие геометрического сечения возникло из представления о ядре как шаре радиусом Я [c.244]

Опыт показывает, что кривая скорости по сечению канала имеет пологий максимум и вблизи стенок резко падает до нуля (см. рис. 1.2), т. е. за исключением небольшого пограничного слоя у стенок в основной части потока (в ядре) соблюдается гипотеза плоского сечения. На основании этого вводят понятия средней скорости и средней плотности по сечению. Тогда интегрирование (1.3) дает [c.14]

Вероятность реакции зависит от энергии нейтрона и состава мишени и количественно описывается с помощью понятия эффективного сечения захвата ядра, которое характеризует число актов взаимодействия частицы с ядром. [c.459]

В области очень больших энергий, когда начинает сказываться прозрачность ядра и понятие составного ядра теряет смысл, зависимость сечения определённой реакции от энергии падающей частицы становится иной. Выход реакции определяется вероятностью того, что быстрая падающая частица создаст возбуждение ядра, наиболее благоприятное для протекания данной реакции. Эта вероятность определяется теперь только длиной свободного пробега, которая медленно и монотонно растёт с энергией падающей частицы (приблизительно пропорционально энергии). Поэтому сечение какой-либо определённой ядерной реакции в области больших энергий, в отличие от области малых энергий, медленно меняется с энергией падающей частицы. [c.152]

Таким образом, ядра ведут себя так, как будто площадь-их сечений равна не 5, а больше или меньше этой действительной величины, которая для каждого вида ядер является постоянной. Понятие эффективного сечения ядра в том или ином превращении является очень удобным. Оно обозначается символом а. [c.123]

Поскольку эффективное сечение рождения пары зависит ог заряда ядра элемента так же, как сечение радиационных потерь заряженных частиц, здесь тоже применимо понятие радиационной единицы длины для измерения пути в веществе. [c.154]

Нейтроны, диффундируя через вещество, при каждом столкновении с ядром изменяют направление своего движения, в результате чего устанавливается статистическое распределение частиц. При описании этого процесса важным понятием является средняя длина свободного пробега, которая представляет собой среднее расстояние между двумя последующими столкновениями. Эта величина, очевидно, связана с эффективным сечением ядра простым соотношением [c.79]

Известно, что при прохождении нейтронов через любое вещество они вступают в различные взаимодействия (поглощаются или рассеиваются ядрами, или вызывают деление ядер). Вероятность столкновения нейтронов с ядрами характеризуется понятием о поперечном сечении ядра. Ядро представляет собой некоторую площадку относительно проходящего нейтрона, называемую поперечным сечением, последнее выражают в барнах (1 барн равен 10 см ). В зависимости от вида взаимодействия нейтронов с ядрами различают полное сечение, сечение поглощения, сечение рассеяния и сечение деления. Ядерные свойства керамики из окиси бериллия и керамики из других окислов приведены в табл.78. [c.306]

Таким путем Брессом было введено понятие ядра сеченая ). [c.179]

При помощи понятия о ядре сечения можно значительно упростить вычисление наибольших напряжений от изгиба в случае, когда изгиб происходит не в главной плоскости. Например, пусть тт на рис. 230 будет продольная плоскость б алки, в которой действует изгибающий момент М, кпп — соответствующая нейтральная ось, которая образует угол а с плоскостью тт (см. стр. 195). Обозначая-через а ,аз наибольшее напряжение в наиболее удаленной точке с и через d ее расстояние от нейтральной оси пп, находим, что напряжение в какой-либо другой- [c.217]

Для обычных частиц, например для нейтронов, разложение по парциальным сечениям есть не что иное, как разложение по состояниям с различными значениями орбитального момента /. Поэтому если длина волны нейтрона значительно больше области, в которой действуют ядерные силы (за счет короткодействия ядер-ных сил размеры этой области почти совпадают с размерами ядра), то рассеяние в основном идет в s-состоянии (/ = 0), а вероятность рассеяния в состояниях с большими I резко падает с ростом I. Для фотона, в отличие от других частиц, понятия орбитального момента не существует. Мы не будем объяснять этого тонкого обстоятельства, а лишь укажем, что оно обусловлено совместным действием двух причин равенством нулю массы покоя фотона и ненулевым значением его спина, который равен единице. [c.162]

В тех случаях, когда поле полных давлений во входном сечении сопла является равномерным, а очертания сопла настолько плавные, что в нём нет вихревых областей и скачков уп.лотне-ння,сопротивление сопла сводится к сопротивлению тренпя в пограничном слое. Ввиду того, что длина сонла обычно не больше нескольких диаметров сопла, толщина пограничного слоя составляет малую долю радиуса сопла,т. е. большая часть поперечного сечения сонла заполнена ядром потока, состоящим из струй постоянного полного давления, в которых параметры газа изменяются но законам идеальной адиабаты. В таком случае полные давления в ядре потока в выходном и входном сечениях сопла одинаковы, но из-за существования пограничного слоя точное значение скорости истечения но может быть определено непосредственно по формулам (2), (3) нли (4) главы IV. Однако можно воспользоваться этими формулами, если внести поправку к величине площади поперечного сечения сопла, применяя понятие о толщине вытеснения пограничного слоя, введённое в 1 главы VI. [c.284]

Эксперим. измерения С. рассеяния дают сведения о структуре сталкивающихся ч-ц. Так, измерения сечения упругого рассеяния а-частиц атомами позволили открыть ат. ядро, а упругого рассеяния эл-нов нуклонами — определить радиусы нуклонов и распределение в них электрич. заряда и магн. момента (т. н. эл.-магн. формфакторы). Понятие С. используется также в кинетич. ур-ниях, описывающих неравновесные процессы в статистич. физике. [c.676]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...