Антинуклоны

По-видимому, аналогичную структуру нужно приписать и электрону вокруг центра электрона имеется система оболочек, образованных парами частиц и античастиц (фотонов, электронов — позитронов, пионов, нуклон-антинуклонов). Однако из-за малости [c.367]

Впервые в 1949 г. Э. Фермии Ч. Янгом были высказаны идеи о том, что д-мезоны можно представить в виде систем, образованных из нуклонов и антинуклонов. [c.385]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

Простейшим примером ядерного взаимодействия является сильное притяжение между нуклонами, находящимися на очень малых (10 см) расстояниях друг от друга внутри атомного ядра. В дальнейшем (часть третья) мы узнаем, что существуют и другие частицы (я- и /С-мезоны, гипероны, антинуклоны, антигипероны, квазичастицы, или резонансы), которые также участвуют в сильном ядерном взаимодействии. Переносчиками ядерного взаимодействия, т. е. ядерными квантами, являются я-ме-зоны (см. 79). [c.201]

Подробно взаимодействие нейтронов со средой (в том числе ядерные реакции под действием нейтронов) будет рассмотрено во второй части книги. Там же будут разобраны ядерные реакции под действием заряженных частиц и у-квантов. Наконец, в части третьей будут рассмотрены некоторые вопросы рассеяния протонов, нейтронов и электронов, особенности взаимодействия со средой нейтрино (и антинейтрино), мезонов (jx, я и /С), гиперонов, антинуклонов, антигиперонов и квазичастиц. [c.203]

Второй этап исследования элементарных частиц начался в 1938 г., когда был открыт р,-мезон. Этот период исследования насыщен интереснейшими открытиями новых элементарных частиц (я- и /С-мезоны, гипероны, антинуклоны, антигипероны) и резонансов и новых свойств старых частиц (структура нуклона, прямое взаимодействие нейтрино и антинейтрино с веществом, два сорта нейтрино и др.). В связи с особым значением этих вопросов в современной ядерной физике, они будут рассмотрены более подробно ( 76—86). [c.542]

Часто, когда говорят об отличии антипротона от протона или антинейтрона от нейтрона, этим и ограничиваются. Это неверно. Главное свойство, отличающее нуклоны от антинуклонов, — это способность их к взаимной аннигиляции, т. е. к превращению в другие частицы при столкновении между собой, [c.621]

Реакция аннигиляции — это реакция нового типа, сопровождающаяся исчезновением нуклона и антинуклона и образованием новых частиц (я-мезонов или /С-мезонов). Разумеется, как и в процессе аннигиляции позитрона, речь идет не об исчезновении, а о переходе материи и энергии из одной формы в другую. [c.622]

Новый ядерный процесс должен подчиняться законам, которые описывают рассмотренные ранее ядерные процессы, в частности закону сохранения барионного заряда. Так как при аннигиляции антинуклона возникают частицы с барионным зарядом, равным нулю, то для обобщения этого закона на процесс аннигиляции надо приписать антинуклону барионный заряд В = [c.622]

Таким образом, обобщенный закон сохранения барионного заряда гласит в ядерных процессах с участием нуклонов и антинуклонов сохраняется разность их количества. [c.622]

В соответствии с этим образование антинуклонов в нуклон-нуклонных соударениях возможно по схеме [c.622]

Из этого уравнения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как позитрон образуется только в паре с электроном. При этом по отношению к процессам рождения и аннигиляции оба типа нуклонов [c.622]

В связи с парным рождением антинуклона и нуклона порог образования антинуклона оказывается значительно выше его энергии покоя он равен согласно формуле (79.11) [c.623]

Существуют причины, из-за которых может снизиться порог образования антинуклонов, — это внутреннее движение нуклонов ядра мишени и образование антинуклонов через посредство предварительно возникающих я-мезонов. Однако величина порога и в этих случаях получается приблизительно равной 4 Гэв . Поэтому не удивительно, что до последних лет антинуклоны обнаружить не удавалось . [c.623]

Взаимодействие антинуклонов с веществом [c.630]

Рождение антинуклонов. Антинуклон рождается в паре с нуклоном. Кроме отмеченного выше процесса (81.1) образования антинуклона при соударении двух нуклонов [c.631]

Если образование антинуклонов происходит не на нуклоне, а в ядре, то учет энергии движения нуклонов ядра (так называемая фермиевская энергия, равная примерно 25 Мэе) приводит к снижению порога (в тех случаях, когда бомбардирующий нуклон и нуклон ядра двигаются навстречу друг другу). Порог реакции (81.1) снижается с 5,6 до 4,3 Гэв, а порог реакции (81.8) — с 3,6 до 2,85 Гэв. [c.631]

Следует заметить, что пороги образования антинуклонов в нуклон-нуклонных И1 нуклон-ядерных соударениях значительно снижаются, если процесс идет через посредство предварительно возникающих я-мезонов. В этом случае порог реакции на нуклоне снижается до 4,05 Гэв, а на ядре — до 3,1 Гэв. [c.631]

Таким образом, порог рождения антинуклонов на ядре значительно ниже, чем на нуклоне. Однако опыт показал, что количество антипротонов, возникающих в обоих случаях, практически совпадает. По-видимому, это объясняется большим поглощением антинуклонов в том самом ядре, где они образуются. [c.631]

Открытие антинуклонов и обнаружение антигиперонов еще раз подтвердило правильность предположения о симметрии законов природы относительно зарядового сопряжения. [c.636]

Антинейтрино электронное и мю-ме-зонное 148 Антинейтрон 621 Антинуклоны, свойства 629—630 Антипротон 621 [c.714]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

Для антинуклонов значение В — 1, одинаковы спины и изоспины, но знаки проекции противоположны знакам соответствующих нуклоновых состояний. Например, для антипротона Т, = - /а, электрический заряд Q/e = — V.j — Vg — — 1 для антинейтрона Т, =--- - - Ч2, электрический заряд Q/e = + V2 — [c.364]

Следовательно, вокруг центра, керна нуклона (размерами см) имеется система оболочек из нуклон-антинуклонных пар, АГ-мезонов, пар я-мезонов (пионов) и виртуальных фотонов, обусловливающих электромагнитное взаимодействие (рис. 118). [c.367]

Внутренняя четность антинуклонов должна быть, как показывает теория, противоположной внутренней четности нуклонов. Мы приняли для нуклона четность -f 1 (см. 5), лоэтому будем считать внутреннюю четность антинуклонов равной —1. Напомним еще раз остальные свойства антинуклонов [c.630]

Открытие антинуклонов положило начало новой широкой программе исследований в области физики элементарных частиц — изучению процеасов взаимодействия антинуклонов с веществом. Сюда относятся процессы рождения ангинуклонов на нуклонах и ядрах при бомбардировке их разными частицами (нуклонами и я-мезонами), процессы рассеяния и перезарядки, процессы образования антигиперонов и других странных частиц, процессы аннигиляции и другие очень интересные явления. [c.630]

Взаимодействие антинуклонов с нуклонами. Очень интересные результаты получены при изучении процессов взаимодействия антинуклонов с нуклонами. В частности, оказалось, что полные сечения (р — р)- (р — п)-взаимодействий при энергиях в несколько гигаэлектронвольт равны между собой и значительно превосходят полные сечения нуклон-нуклонных взаимодействий. Этот результат означает, что процесс аннигиляции антинуклонов с нуклонами происходит в области, размеры которой сравнимы с радиусом ядерных сил, действующих между нуклонами (что трудно объяснить теоретически). [c.631]

Аннигиляция антинуклонов. Различие ядерных зарядов нуклона и антинуклона приводит к тому, что они при встрече аннигилируют с освобождением энергии 2т с . При этом в отличие от аннигиляции позитрона, когда энергию уносят у-кванты, аннигиляция антинуклонов сопровождается возникновением я-мезонов (95%) и/(-мезонов (5%). Наблюдение аннигиляционных звезд в фотоэмульсии показывает, что в среднем на одну звезду испускается около трех заряженных я-мезонов, каждый из кото- [c.631]

Обнаружение антинуклонов, подтвердившее принцип зарядового сопряжения, позволяет утверждать, что в природе должны также существовать античастицы по отношению к гиперонам — антигипероны. В соответствии с лринципом зарядового сопряжения антигипероны должны иметь массу, спин и время жизни, одинаковые с соответствующими гиперонами, противоположные значения странности, барионного и электрического зарядов, магнитного момента и проекции изотопического спина и зарядовосопряженные схемы распадов. [c.632]

Реакции образования антигиперонов должны быть аналогичны реакциям образования антинуклонов, однако пороги существенно выше из-за больших масс. Так, например, даже для рождения наилегчайшего антигиоерона Л° требуется на 1 —1,5 Гэв более высокая энергия, чем для рождения антинуклона [c.632]

Таким образом, результаты опытов по изучению структуры нуклона удается понять с П0М0Ш,ью сравнительно небольшого усложнения модели нуклона. Скалярную часть заряда физического нуклона надо представлять себе не только сосредоточенной в центре ядра (голый протон в старой модели), но и распределенной в широкой области скалярного облака. Малые размеры керна можно объяснить отдачей при испускании нуклоном виртуальных я-мезонов или существованием вокруг нуклона облака из виртуальных нуклон-антинуклонных пар. В обоих случаях должно наблюдаться размазывание нуклона на область размерами порядка комптоновской длины нуклона йк [c.659]

Сегре Э. Антинуклоны. Успехи физ. наук , 68, 621 (1959). [c.713]

Второй том посвящен физике элементарных частиц и их взаимодействиям. В книге рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при низких и высоких энергиях и свойства ядерных сил, изложена теория дейтона и элементы мезонной теории рассмотрены опыты по упругому и неупругому рассеянию электронов на ядрах и нуклонах и обсуждается проблема нуклон-ных форм-факторов подробно изложена физика лептонов, я-мезонов и странных частиц рассмотрена физика антинуклонов и других античастиц, а также антиядер изложены систематика частиц и резонансов на основе унитарной симметрии н цикл вопросов, связанных со свойствами слабых взаимодействий. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...