Газы одноатомные с малой плотностью

Газы одноатомные с малой плотностью 41 [c.612]

Доказать, что для одноатомных газов малой плотности коэффициент объемной вязкости ( равен нулю. [c.215]

Флуктуации плотности могут наблюдаться экспериментально при исследовании рассеяния лазерного света в одноатомных газах. Характеристики света, рассеиваемого жидкостями, зависят от флуктуаций диэлектрической постоянной материала, заключенного в заданном элементе объема. Вообще говоря, диэлектрическая постоянная г зависит от локальной массовой плотности и температуры, но для газообразных систем, состоящих из простых неполярных молекул, зависимость е от температуры очень мала. Спектр рассеянного света зависит от временной корреляции флуктуаций диэлектрической постоянной и, следовательно, от корреляционной функции плотность-плотность 0( х —х" ,/) = (р(х,/)р(х 0)) или, точнее, от ее фурье-преоб-разования 5 (к, со). [c.383]

Сопоставим эти реологические соотношения с аналогичными соотношениями из кинетической теории. В рамках основного предположения, что градиенты термогидродинамических величин и внешние силы вызывают малое отклонение функций распределения от равновесного максвелловского распределения, формальная кинетическая теория многокомпонентных газовых смесей одноатомных газов умеренной плотности в рамках метода Чепмена-Энскога Чепмен, Каулинг, 1960) первого порядка приводит к следующим выражениям для полного потока тепла qJ и потоков диффузионных скоростей [c.95]

Но даже в области малых и умеренных плотностей удовлетворительное согласие экспериментальных и теоретических значений давления получено лишь для газов простой молекулярной структуры, в первую очередь, одноатомных и некоторых двухатомных. При более сложной структуре попытки применить расчетные значения второго и третьего вириальных коэффициентов, полученные на основе приближенных функций межмолекулярного взаимодействия, не приводят к удовлетворительному описанию термодинамических свойств. Поэтому в практике часто используют теоретически обоснованную вириальную форму уравнения состояния (9), а коэффициенты уравнения определяют непосредственно с помощью опытных термических данных. [c.11]

Послесвечение азота и воздуха особенно трудно для количественных измерений ввиду сложности процессов, происходящих в газе и на стенке содержащего сосуда. Как на попытку установления количественной связи между возрастанием плотности за ударной волной в азоте и увеличением интенсивности послесвечения можно сослаться на работу [2]. Работ, посвященных исследованию свойств послесвечений в благородных газах и парах металлов, сравнительно мало [3—7]. Поскольку благородные газы и пары металлов одноатомны, то можно ожидать, что механизм послесвечения в них проще, чем в азоте, воздухе и других многоатомных газах. Поэтому применение свойств послесвечения для визуализации ударных волн в благородных газах представляется наиболее интересным. [c.139]

Вычисление с на микроскопическом уровне на основе кинетической теории проводилось многими авторами, с чем подробно можно ознакомиться в [I, 2J. В случае одноатомного идеального газа (когда взаимодействием молекул можно пренебречь) еще Лоренц [1] на основе кинетического уравнения Больцмана нашел уравнение для скорости распространения малого возмущения функции распределения в первом приближении, ограничиваясь членами первого порядка по На (I — длина свободного пробега молекул газа и а — расстояние, на котором плотность изменяется заметным образом). При этом для скорости распространения этого возмущения им была получена формула -= / RTI i, что совпадает с выводами макроскопического рассмотрения. [c.37]

Таким образом, давление р в любой точке жидкости больше среднего нормального давления на дополнительную величину, пропорциональную дивергенции местной скорости V -v. Константой пропорциональности является коэффициент объемной вязкости, который связывает напряжения со скоростью объемной деформации, аналогично тому как сдвиговая вязкость связывает напряжения со скоростью линейной сдвиговой деформации. Объемная вязкость важна в случаях, в которых жидкость подвержена действию быстронеременных сил, как, например, при ультразвуковых колебаниях. Для одноатомных газов с малой плотностью х = 0. Суще- ствуют формулы, определяющие к для разреженного многоатомного газа и для плотных газов [28]. Для дальнейшего изучения этих вопросов необходимо обратиться к книгам Ариса [3] и Ландау и Лифшица [35]. [c.41]

Условия, при которых формула (14) применима, могут быть с достаточной степенью приближения осуш,ествлены. Они реализуются в положительном столбе тлеюш,его разряда в одноатомном газе при малом давлении и малой плотности разрядного тока. Как видно, в этих условиях интенсивность линии определяется суммой двух членов, из которых первый, зависящий от эффективного сечения Qqa учитывает роль прямых возбуждений электронными ударами, а второй — роль каскадных переходов. Последние, в свою очередь, определяются эффективными сечениями Qq 1 = , xd). [c.433]

При описании плотного газа по методу Томаса — Ферми не делается различия между свободными и связанными электронами, и газ считается состоящим не из ионов и электронов, как при малых плотностях, а из ядер и электронов, даа подчиняются статистике Больцмаца и вносят свой вклад в полные давление и удельную тепловую энергию. Прп высоких температурах этот вклад соответствует обычному одноатомному газу [c.192]

Здесь 5о и Со — энтропия и теплоемкость чистого гелия II, Ы о — число частиц в 1 сж Не, X — молярная концентрация Не . При достаточно низких температурах, когда плотность фононов и ротонов становится исчезающе малой и со обращается в нуль, теплоемкость растворов перестает зависеть от температуры и равна постоянной теплоемкости идеального- одноатомного газа /з МаХк . [c.699]

Ионизация в воздухе при скоростях ударной волны несколько больше 10 км/сек (9—15 км/сек) рассматривалась в работе Л. М. Бибермана и И. Т. Якубова [97]. При этом были учтены химический состав воздуха в зоне релаксации и возбуждение атомов и молекул. В отличие от случая малых скоростей диссоциация происходит быстро по сравнению с ионизацией и ионизация в основном развивается в атомарном газе. Реакции ассоциативной ионизации играют определяющую роль в создании начальных электронов по мере возрастания электронной плотности все большее значение приобретает ступенчатая ионизация электронными ударами, причем энергия электронов, как и в одноатомном газе, восполняется за счет передачи энергии от ионов. [c.397]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...