Левич

А. Н. Фрумкина и В. Г. Левича (1941 г.), а также измерения Г. В. Акимова и А. И. Голубева (1947 г.) подтверждают, что омическое сопротивление при коррозии металлов даже в растворах со сравнительно небольшой электропроводностью не оказывает заметного влияния на работу коррозионных микроэлементов (кроме случаев очень плохой электропроводности электролитов или коррозии металла под очень тонкой пленкой электролита), поэтому им в большинстве случаев можно пренебречь ( => 0). [c.275]

В. Г. Левичем [25]. Для случая капель это вполне понятно, но для случая пузырьков — неожиданно. Тем не менее данный факт подтверждается и для пузырьков большей устойчивостью водородных и гелиевых пузырьков по сравнению с воздушными в ударных волнах [13]. [c.258]

Соотношение (3. 3 37) представляет собой формулу Левича для пузырька газа, движущегося в жидкости в присутствии ПАВ [И]. [c.108]

Левич В. Г. К теории поверхностных явлений. Изд-во. Советская наука, 1941. [c.123]

Качественная теория Нернста не дает возможности для расчета толщины диффузионного слоя. В. Г. Левич [1,13] разработал общую количественную теорию переноса вещества в размешиваемом растворе, позволяющую рассчитать толщину диффузионного слоя теоретически. Если ион, диффузией которого определяется величина предельного тока, находится в растворе при избытке одноименных ионов, достаточном (при данной подвижности ионов) для того, чтобы можно было пренебречь действием электрического поля на движение ионов, ограничивающих скорость процесса, то величина предельного тока по теории Левина выражается следующим образом [c.26]

Минимально возможную интенсивность теплоотдачи в жидких металлах можно рассчитать по схеме, предложенной В. Г. Левичем [70]. [c.86]

Л. Д. Ландау и В. Г. Левич выдвинули следующие соображения, позволяющие определить интенсивность турбулентного переноса в вязком подслое с точностью до постоянного множителя. [c.157]

Очевидно, что максимальная возможная интенсивность теплоотдачи таких сред соответствует расчету при е = 1. Порядок возможной минимальной интенсивности может быть вычислен по схеме, предложенной В. Г. Левичем. Идея этого расчета сводится к введению эффективной толщины подслоя молекулярной теплопроводности [c.193]

Определим зависимость химического потенциала от давления при заданной температуре, аналогично тому как это сделано было В. Г. Левичем [Л. 104]. Так как фх = [c.26]

Вопросы течения жидкой пленки, тепло- и массообмена в ней наиболее полно разработаны в связи с изучением процесса пленочного охлаждения. Впервые теорию пленочного охлаждения в предположении ламинарного режима разработал В. Нуссельт. Дальнейшие исследования П. Л. Капицы, В. Г. Левича, Г. Г. Черного и ряда других авторов значительно пополнили данные о характере и режимах течения пленок. [c.280]

В аналогичном направлении, приближающем систему к равновесному состоянию, действует сила тяжести. Под действием этих сил жидкие частицы смещаются и будут стремиться вернуться к равновесному положению. Однако по инерции они будут проходить положение равновесия и вновь испытывать действие восстанавливающих сил и т. д. На поверхности жидкости будут возникать волны. Основное отличие волнового режима течения, наступающего при Ке>30н-50, от ламинарного состоит в том, что при волновом режиме существенную роль в распределении скоростей по толщине пленки играют капиллярные силы, которые возникают при деформации поверхности. Величина их соизмерима с вязкими силами. На возникновение и особенно гашение волн сильное влияние оказывает наличие на поверхности жидкости поверхностно-активных веществ. Наиболее детальные теоретические и экспериментальные исследования волнового движения пленки были проведены П. Л. Капицей, В. Г. Левичем и другими авторами [Л. 73, 104]. [c.285]

Левич В. Г., Введение в статистическую физику, Гостехиздат, 1954, [c.415]

Принципиальных различий в обоих методах нет, поскольку уравнение движения центра тяжести пузыря может быть получено решением совокупности системы уравнений движений обеих фаз. Для отдельных областей чисел Рейнольдса такие решения в конечном виде были получены, например, Адамаром [60] и В. Г. Левичем [30]. [c.55]

При такой схеме прекращение пузырькового кипения (кризис) может рассматриваться как гидродинамический эффект, являющийся следствием нарушения устойчивого существования жидких образований в пристенном слое из-за механического воздействия пара, отводимого от поверхности нагрева. В аналитическом плане задача об устойчивости границы раздела жидкость — газ рассматривалась Рэлеем, Вебером, Левичем, Витман и др. Приложение и развитие этого анализа применительно к кризису кипения основывается на автомодельности явления относительно линейного размера поверхности нагрева. [c.237]

А. Н. Фрумкиным и В. Г. Левичем было теоретически доказано, что поверхность корродирующего металла остается приблизительно эквипотенциальной и при наличии неоднородностей, если только размеры включений малы, а электропроводность электролита достаточно велика, что подтверждено измерениями Г. В. Акимова и А. И. Голубева (рис. 129). Как видно из рис. 129, наблюдаются заметные изменения потенциала при переходе от одной составляющей сплава (анод—цинк, катод — FeZn,) к другой, но абсолютная величина их невелика. В тех случаях, когда нас интересует только общая величина коррозии, а не распределение ее по поверхности (например, при определении величины само- [c.185]

Движение жидкости относительно электрода стабилизирует толщину диффузионного слоя б и делает ее меньше, что соответствует конвективной диффузии, т. е. диффузии в движущейся жидкости. Увеличение скорости перемещения жидкости приводит к ускорению диффузии. Теория диффузии в движущейся жидкости разрабатывалась в работах ряда исследователей (Д. А. Франк-Каменецкого, Зйкена, В. Г. Левича) и была сформулирована [c.207]

Разработка теории псевдоожиженных систем в настоящее время далеко не закончена. Подробный анализ соответствующих экспериментов и методик расчетов имеется в книгах Дэвидсона и Харрисона [11] и М. Э. Аэрова и О. М. Тодеса [1]. Статистические теории псевдоожиженных систем рассмотрены в работах В. Г. Левича и В. П. Мясникова [18, 19], Ю. А. Буевича [27], В. В. Струминского [23] и др. [c.228]

Вс.ледствие хаотичности броуновского движения расстояния между отдельными частицами оказываются столь малыми, что электростатические или по.ляризационные силы (ван-дер-вааль-совы силы) достигают чрезвычайно больших значений. Это притяжение может быть преодолено только в случае очень ма.лых частиц (10 м). Левич [481] предполагает, что частицы, приб.лизив-шиеся друг к другу на расстояние одного диаметра, становятся связанными между собой, что приводит к быстрой коагуляции. [c.264]

V Парафин и вода 1—4 27—75 0,4— 7,5 36- 360 58—90 34,4— 149,7 42— 419 38— 168 Дитякин и Стру-левич [c.76]

Рядом авторов (Ван-Дрист, Дейслер, Рейхардт, Лин, Левич, Лойцянский) были предложены полуэмпирические и эмпирические зависимости для определения профиля скоростей в турбулентном пограничном слое. Однако для области совместного действия молекулярной и турбулентной вязкости они имеют или весьма сложный и неудобный для дальнейших математических операций вид, или разбивают профиль на значительное число отдельных участков. [c.161]

При обтекании плоской поверхности на начальном участке конденсации пленка оказывается весьма тонкой, режим течения в ней — ламинарным. С ускорением пленки и увеличением ее толщины наблюдается переходный ламинарный режим, при котором поверхность пленки является волновой. Такого рода течения были исследованы П. Л. Капицей [Л. 73], а позже В. Г. Левичем и В. К- Бушмановым. Волновой рел им течения пленки сравнительно легко переходит в турбулентный при наличии внешних возмущений, что было установлено П. Л. Капицей и С. П. Капицей с полнощью теневого метода. [c.280]

Левич подробно рассмотрел этот вопрос и, ссылаясь на работы Ада-мара и Рыбчинского, показал, что для вязкой жидкости в случае отсутствия взаимодействия между паровыми пузырями оба эти написания взаимно тождественны и приведут к одному и тому же решению. Применительно к задаче о теплообмене при кипении не ставится вопрос о математическом решении задачи. Уравнения выписываются только для получения критериев подобия. [c.232]

Заметим, что различные интерполяционные формулы (в основном для профиля скорости у стенки) предлагались различными авторами. Весьма разумные качественные соображения по этому поводу (к сожалению, оставшиеся в цитированной работе нереализованными) излагались, например, Франк-Каменецким [Л. 2]. Значительный интерес в этом плане представляют работы Дейслера [Л. 3], Ландау и Левича [Л. 4], Лойцянского [Л. 5] и др. В частности, в последней работе Лойцянского [Л. 5] вместе с содержательным обзором предлагается оригинальное решение вопроса, основанное на развитой математической интерполяционной схеме. [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...