Светимость

Таким же образом можно из уравнения (7.13) получить выражение для полной энергетической светимости [c.319]

Светимость. В предыдущем пункте введением понятия яркости мы сумели охарактеризовать источники, размерами которых нельзя пренебречь в конкретных случаях. Часто приходится иметь дело с суммарным излучением источника, а не с излучением в данном направлении. В таких случаях источники характеризуются еще одной световой величиной, называемой светимостью. [c.13]

Светимость измеряется величиной полного светового потока, излучаемого с единицы площади по всевозможным направлениям, т. е. [c.13]

Светимость и яркость являются взаимно связанными фотометрическими величинами. Не представляет труда установить связь между ними. С этой целью, исходя из формулы (1.9), найдем световой поток, излучаемый с площади da по всевозможным направлениям. Для этого необходимо проинтегрировать (1.9) по ф от нуля до я/2 и по б от нуля до 2я [c.13]

Следует отметить, что освещенные поверхности, не являющиеся самостоятельными световыми источниками, можно формально характеризовать с помощью выше введенных величин яркости и светимости. [c.14]

Как следует из определения, светимость тоже измеряется в люксах. [c.15]

Часто возникает необходимость измерять фотометрические величины в энергетических единицах. Для этого достаточно перейти от светового потока к энергетическому. Пользуясь известными соотношениями между фотометрическими величинами, легко установить энергетическую единицу измерения для каждой из них. В этом случае (в системе СГС) световой поток, сила света, освещенность (а также светимость) и яркость будут измеряться соответственно в [c.15]

Светимость Люмен на квадратный метр Im/m лм/м Люмен на квадратный метр равен светимости поверхности площадью 1 м , испускающей световой поток 1 лм [c.357]

Это соотношение показывает, что все черные тела имеют одно и то же распределение энергии излучения по спектру, а их энергетическая светимость одинаково изменяется с температурой. Следовательно, открывается возможность экспериментальной проверки следствий закона Кирхгофа и опытного определения вида универсальной функции f X,T). Для этого необходимо создать тепловой излучатель, поглощающий все падающие на него лучи, и исследовать его испускательную способность как функцию длины волны и температуры. Экспериментальное решение такой задачи базируется на использовании очень простой модели черного тела. [c.405]

Закон Стефана—Больцмана. Интегральная энергетическая светимость черного тела пропорциональна четвертой, степени его температуры [c.409]

Заметим, что максимальная ордината кривой о с ростом температуры возрастает еще быстрее, чем площадь, ограниченная указанной кривой и характеризующая энергетическую светимость черного тела [c.410]

Движение карликовой галактики. Недавно было найдено, что наша Галактика окружена несколькими (не менее Шести) очень маленькими карликовыми галактиками. Их малая масса, близость к нашей Галактике и малые скорости относительно нее (измеренные скорости некоторых из галактик менее 10 см/с) наводят на мысль, что эти галактики гравитационно связаны < нашей звездной системой. Одна нз этих галактик —это так называемая №стема в созвездии Скульптора. На основании измерений по некоторым ее временным звездам было найдено, что расстояние этой системы от центра нашей Галактики составляет около 2-10 см. Общая масса Галактики в созвездии Скульптора, приближенно рассчитанная по ее светимости, в 3-10 раз больше массы Солнца. Масса нашей Галактики оценивается приближенно в [c.296]

Солнце излучает в окружающее пространство колоссальное количество энергии. Энергия, излучаемая Солнцем за 1 сек., или светимость Солнца, составляет Z-q = 3,86-10 эрг/сек. Из этого количества энергии только 4,3-10 ° часть приходится на долю Земли, но и эта доля является весьма большой. Имеются основания полагать, что с таким режимом Солнце излучает последние 5—8 млрд. лет, поэтому энергия, излученная им за это время, колоссальна. Однако Солнце — обычная рядовая звезда и далеко не самый мощный источник энергии. Имеются звезды, которые излучают в тысячи раз больше энергии, чем Солнце. Энерговыделение Солнца, рассчитанное на 1 г в секунду, составляет 1,94 эрг г-сек, в то время как энерговыделение красных гигантов в тысячи раз больше (см. табл. 18). [c.334]

Светимость и яркость связаны между собой простым соотношением. Поток внутри телесного угла по направлению I будет [c.48]

Вместе тем, тот же поток можно выразить через светимость S [c.49]

Таким образом, связь между светимостью и яркостью выражается соотношением [c.49]

Светимость — очень удобное для многих расчетов понятие. Мы с ним встретимся также в теории излучения. [c.49]

Соотношение Ф = оВ показывает, что светимость В имеет ту же размерность, что и освещенность В, и представляет собой поток, отнесенный к единице поверхности. Светимость характеризует свечение поверхности, т. е. поток, отходящий от единицы поверхности освещенность же характеризует освещение поверхности, т. е. поток, приходящий на единицу поверхности. [c.49]

Единицы измерения введенных фотометрических величин зависят, естественно, от выбора системы единиц. В системе СИ поток измеряется в ваттах, освещенность и светимость — в Вт/м , сила света — в Вт/ср, яркость и интенсивность — в Вт/(м -ср). Отметим, однако, что в оптических экспериментах сравнительно редко возникает необходимость подсчета потока, проходящего через поверхности с линейными размерами порядка метра. Как правило, речь идет о поверхностях с размерами порядка сантиметра (линзы, зеркала и другие элементы приборов) либо миллиметра (изображение). Поэтому отнесение мощности к неудобно, и в научной литературе часто используются единицы Вт/см = 10 Вт/м и Вт/мм = = 10 Вт/м [c.50]

Светимость, так же как освещенность, выражается в лм/м , но здесь эта величина относится к испускаемому потоку, а не к полученному. [c.54]

Светимость 8 люмен/м2 ЛМ/М8 ватт мз [c.55]

Энергия, проходящая через некоторую плоскость в одном направлении, выражается через pvX /4n. Таким образом, скорость, с которой энергия покидает черное тело через отверстие в стенке, т. е. спектральная светимость Л4v, имеет вид [c.318]

В обычных условиях атомы вещества излучают одновременно кванты различной энергии, так как переход электронов с одних орбит на другие не носит организованного характера, что и приводит к полихроматичности излучения. В зависимости от температуры тела изменяется его энергетическая светимость (она по закону Стефана—Больцмана пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры тела R = аР) и по мере увеличения температуры спектральный максимум излучения сдвигается в сторону более коротковолновой части спектра. [c.116]

С другой стороны, этот же световой поток с площади da можно определ1ггь и через светимость [c.13]

Ксли измеряется световой поток с1Ф, излучаемый площадкой dS во все стороны (в пределах телесного угла 2л), то величину Д = d/dS называют свйтилгостью поверхности. Мы видим, что освещенность Е и светимость R определяют одинаковым выражением, но в первом случае измеряют поток, падающий на площадку, а но втором — излучаемый ею. [c.41]

Здесь dS == os i dS — элемент поверхности, ориентированный перпендикулярно проходяихему излучению. Величину В называют яркостью. Для многих светящихся тел можно считать, что яркость не зависит от угла i между направлением потока и нормалью к поверхности. Для таких косинусных излучателей упрощается связь между светимостью и яркостью (Д = пВ). [c.42]

Как известно, поток энергии с единищл площади называют энергетической светимостью тела, ( .тедова те 1ьно, исггускатель-ная способность — это энергетическая светимость тела в единичном интервале длин волн. Испускательная способность тела зависит от температуры тела и не зависит от температуры окру- [c.401]

Как уже указывалось, мы рассматриваем тела, которые излучают непрерывный спектр. Чтобы получить суммарную энергетическую гвети.мость тела Д ,,,, нужно проинтегрировать выражение для потока энергии гд1/. по нсем длинам волн от О до оо (рис. 8.1). Площадь, ограниченная на этом рисунке кривой г , харакгпсра.щет светимость [c.402]

Согласно закону (8. 14), значение /-микс уменьшается с ростом температуры. Следовательно, происходит смещение максимума кривой Г) в сторону коротких длин волн. Эту особенность черного тела иллюстрирует рис. 8.1, на котором изображены спектральные зависимости для двух значений температуры черного тела, отличающихся в два раза. Заметим, что кривые на этом рисунке построены для температур 3000 К (/) и 6000 К (II), примерно соответствующих температуре нити мощной лампы накаливания (I) и Солнца (//). При повышении в два раза температуры излучателя максимум излучения переместился из инфракрасной области в оптимальную для визуального наблюдения зеленую часть видимого спектра (/. 5000А), где, как известно, чувствительность глаза наибольшая. Площадь кривой, характеризующая интег ральную энергетиче скую светимость, при повышении в два раза температуры возросла к 16 раз. [c.410]

Как уже ука.чывало( ь, закон Стефана —Больцмана и закон смещения Вина являются обобщением экспериментов по исследованию зависимости светимости черного тела от длины волны и температуры. В то же время они вполне согласуются с охарактеризованной выше термодинамической теорией равновесного теплового излучения. Для уяснения этого получим законы черного тела из термодинамической формулы Вина (8.6). [c.410]

Радиационная температура. Схема измерений ясна из рис. 8.8. Интегральную энергетическую светимость измеряют каким-либо малоселективным приемником света, примерно одинаково реагирующим на излучение всех длин волн (например, термопарой или термостолбиком). Для того чтобы учесть заниженную (по сравнению с черным телом) энергетическую светимость данного нечерного тела, вводят некий коэффициент, показывающий, во сколько раз нужно как бы уменьшить значение а для вычисления температуры этого излучателя из закона Стефана—Больцмана. Другими словами, при измерениях температуры пользуются интерполяционной формулой [c.413]

Для того чтобы завершить рассмотрение стандартных приложений законов черного тела, кратко охарактеризуем эффективность тех или иных источников при использовании их для целей освещения. Хорошо известно, что лампа накаливания с вольфрамовой нитью вошла в практику в конце прошлого столетия и сыграла громадную роль в условиях жизни и труда людей во всем мире. По сей день этот простой и удобный источник света широко используют в быту и на производстве. Многочисленные научные и инженерные исследования позволили увеличит] срок службы лампы накаливания и другие ее эксплуатационные качества, но мало что могли изменить в зф(1зективности этого источника света, т.е, в увеличении доли энергии, которая может быть использована для целей освещения окружающего пространства. Достаточно взглянуть на рис. 8.1, где изображена светимость черного тела для двух температур, а вертикальными линиями ограничена видимая часть спектра (4000 — 7000А), чтобы оценить, сколь малая доля излучения черного те.па может быть эффективно использована в этих целях, даже в том случае (Т = 5000 К), когда /-макс совпадает с зеленой областью спектра, в которой чувствительность глаза наибольшая. Расчеты показывают, что при этих оптимальных условиях лишь около 13% всей излучаемой энергии может быть использовано для освещения. Значительно меньшая часть энергии черного тела может быть утилизирована в том случае, когда его температура составляет примерно 3000 К и максимум излучения находится в инфракрасной области спектра (вблизи 1 мкм). Дальнейшее уменьшение температуры черного тела приведет к еще более низкому коэффициенту использова1шя излучаемой энергии. [c.415]

Однако не представляет труда доказательство того, что формула Рэлея —Джинса резко противоречит опытным данным. Действи тельно, оценим, пользуясь формулой (8.35), значение Ддн - ин тегральную энергетическую светимость черного тела [c.422]

Интеграл в правой части выражения (8.36) равен бесконечности, и, следовательно, (при Т О К) также стремится к бесконечности. Это значит, что при любой температуре, отличной от О К, не может быть достигнуто равновесие и энергетическая светимость черного тела вопреки опыту будет бесконечно BejniKa. [c.422]

Для характеристики теплового излучения мы воспользуемся величиной потока энергии Ф, т. е. количества энергии, излучаемого в единицу времени (мощность излучения). Поток, испускаемый единицей поверхности излучающего тела по всем направлениям, будем называть испускательной способностью и обозначим через Е. Определенная таким образом испускатель-ная способность соответствует светимости (см. Введение, фотометрические понятия) и иногда называется энергетической светимостью. Наряду с ней можно рассматривать и энергетическую яркость В, определяемую аналогично яркости при фотометрических измерениях. Для черного тела яркость не зависит от направления, так что Е = кВ (см. 7). [c.687]

Прежде чем сформулировать это соотношение, именуемое законом Кирхгофа, введем понятия испускатель-ной и поглощательной способностей. Испускательная способность Е тела равна потоку энергии, которая испускается единицей поверхности тела по всем направлениям Е=йФ1с 3. В таком определении испускательная способность соответствует энергетической светимости или яркости (см. 3.1). [c.131]

Исиускательная способность Ет, или светимость, пропорциональна яркости. Показания пирометра зависят от яркости изображения. Идеальные оптические системы [c.147]

Смотреть страницы где упоминается термин Светимость : [c.134] [c.319] [c.330] [c.446] [c.446] [c.428] [c.410] [c.412] [c.412] [c.414] [c.307] [c.336] [c.48] [c.925]

Оптика (1977) -- [ c.13 ]

Оптика (1976) -- [ c.48 , c.49 , c.687 ]

Физические величины (1990) -- [ c.182 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.296 , c.364 , c.406 ]

Оптика (1985) -- [ c.49 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.242 , c.318 ]

Оптика (1986) -- [ c.69 ]

Введение в экспериментальную физику частиц Изд2 (2001) -- [ c.52 ]

Справочник металлиста Том 1 (1957) -- [ c.236 ]

Внедрение Международной системы единиц (1986) -- [ c.0 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.151 ]

Движение по орбитам (1981) -- [ c.450 ]

Экспериментальная ядерная физика Кн.2 (1993) -- [ c.89 ]

Теория оптических систем (1992) -- [ c.108 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.40 ]

ПОИСК

Излучательность (энергетическая светимость)

Интегральная энергетическая освещенность светимость

Освещенность. Светимость

Падение напряжения светимости

Плотность светимости газа

Плотность светимости реального тела

Плотность спектральная светимости

Ралея— Джинса формула светимость

Сантиметр (единица длины) светимость

Светимость звезды

Светимость поверхности

Светимость световая

Светимость ускорителя

Светимость энергетическая

Светимость энергетическая (излучаемость)

Светимость энергетическая спектральная

Соотношение масса — светимость

Спектральная плотность интенсивности излучения светимости

Спектральная плотность потока излучения светимости

Спектральная плотность энергетической светимости

Теоретические формулы для закономерностей светимость—масса и радиус—масса

Факел светимость

Черного тела излучение полная энергетическая светимост

Черного тела излучение спектральная плотность энергетической светимости

Эмпедокл светимость

Энергетические и фотометрические величины. Энергетические величиныЭнергетическая сила излучения. Энергетическая яркость. Энергетическая светимость. Энергетическая освещенность. Фотометрические величины Световой поток. Яркость. Светимость. Освещенность. Световая экспозиция. Соотношения между энергетическими и. световыми характеристиками излучения Задачи

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте