Бериллий Кристаллическая структура

Кристаллические структуры с максимальной плотностью упаковки атомов (катионов) и минимальной энтропией могут иметь либо гранецентрированную кубическую решетку, например у меди (рис. 4.6,а), либо гексагональную (например у бериллия) (см. рис. 4.6,5). В первом случае решетка состоит из трех повторяющихся атомных (катионных) слоев (Л, В т С), во втором — из двух А и В). Термодинамически равновесными дефектами таких решеток являются вакансии 1 и межузельные атомы 2 (рис. 4.7). [c.80]

Модели рассеяния для бериллия в принципе аналогичны уже описанным моделям для графита. Что касается неупругого рассеяния, то основное различие состоит в том, что в некогерентном приближении необходимо использовать для бериллия другой фононный спектр [74]. Когерентные эффекты, которые важны для упругого рассеяния, зависят от кристаллической структуры (см. разд. 7.1.4) и поэтому они, разумеется, различны для бериллия и графита. [c.286]

Одна из причин этого состоит в том, что бериллий (и в какой-то степени магний) гораздо труднее ионизовать, чем другие элементы из II группы первый ионизационный потенциал (в электрон-вольтах) составляет 9,32 для Ве, 7,64 для Mg, 6,11 для Са, 5,69 для Sr, 5,21 для Ва. Поэтому в соединениях бериллия образование вместо атома удаленных друг от друга ионов сопряжено с довольно большим проигрышем в энергии. Кроме того, поскольку размеры иона бериллия очень малы, этот проигрыш не может быть компенсирован за счет увеличения межионного кулоновского притяжения, как это имеет место в кристаллических структурах с высокими координационными числами. Действительно, анионы стали бы отталкиваться за счет перекрытия их собственных распределений заряда, еще не подойдя достаточно близко к ионам бериллия (как, например, на фиг. 19.8). Эти соображения показывают, что соединения бериллия уже нельзя считать чисто ионными кристаллами. [c.19]

Кристаллическое вещество в макроскопическом масштабе может состоять из Одного когерентного блока. Это будет то, что обычно называют идеальным монокристаллом. Строго говоря, идеальный монокристалл должен быть бесконечным во всех направлениях, однако из-за малости междуатомных расстояний и малости радиуса действия междуатомных сил влиянием поверхностных эффектов по сравнению с объемными эффектами для макроскопических кристаллов в большинстве случаев можно пренебречь. Отдельные кристаллы могут достигать колоссальных размеров. Известны кристаллы природных минералов (кварц, берилл) длиною более метра и весом более тонны. В реальных кристаллах возможны различные нарушения когерентности параллельное смещение вдоль плоскости АВ двух соседних кристаллических блоков на величину ба, не кратную периоду а структуры в направлении смещения (рис. 3.4, а), или Поворот на угол бф (рис. 3.4,6). Обычно кристаллы бывают мозаичными, т. е. состоящими из блоков, имеющих небольшую дезориентировку, измеряемую десятками секунд, минутами и долями градуса. Размеры блоков мозаики составляют обычно от Ю"" до 10 см. Часто встречаются двойники (рис. 3.4, в), т. е. два блока, симметрично расположенных относительно плоскости двойникования (плоскость EF). [c.66]

В твердом состоянии все металлы имеют кристаллическое строение. Объемноцентрированную кубическую решетку имеют а-железо, хром, молибден, вольфрам гранецентрированную кубическую решетку имеют у-железо, алюминий, никель, медь, свинец, платина гексагональную — цинк, бериллий, магний, титан. Другие металлы, например олово, марганец, висмут, имеют более сложную кристаллографическую структуру. [c.8]

Бериллневая бронза — см. Бронза бериллиевая Бериллий — Кристаллическая структура 3 — [c.19]

Предполагается [56], что в силикатных кристаллических структурах, содержаш их бериллий и алюминий, должны быть разорваны дополнительные катионные кислородные связи, прежде чем будут смеш ены атомы кислорода в комплексах Si02 или SiOi. Такие силикаты должны обладать большим сопротивлением влиянию быстрых нейтронов. Относительная радиационная стойкость некоторых кислородных катионных связей (в порядке уменьшения) такова Be — О, А1 — О, Zr — О и Si —О. Порядок ослабления ионных связей такой же при усилении ионных связей увеличивается возможность залечивания радиационных нарушений связей. [c.221]

Поскольку поверхностная энергия является заметной величиной по сравнению с объемной, то из условия (3.1) следует, что для понижения полной энергии системы более выгодна такая деформация кристалла, при которой поверхностная энергия будет понижаться. Подобное понижение может быть реализовано изменением кристаллической структуры наночастицы по сравнению с массивным образцом. Поверхностная энергия минимальна для плотноупакованных структур, поэтому для нанокри-сталлических частиц наиболее предпочтительны гранецентри-рованная кубическая (ГЦК) или гексагональная плотноупако-ванная (ГПУ) структуры [7, 8], что и наблюдается экспериментально. Так, электронографическое исследование нанокристаллов ниобия, тантала, молибдена и вольфрама размером 5—10 нм показало [199], что они имеют ГЦК- или ГПУ-структуру, тогда как в обычном состоянии эти металлы имеют объемно центрированную кубическую (ОЦК)-решетку. В наночастицах бериллия и висмута найдены кубические фазы, хотя в массивном состоянии эти элементы имеют ГПУ-решетку [200]. Массивные кристаллические образцы гадолиния, тербия и гольмия имеют ГПУ-структуру. Авторы [201, 202], изучившие структуру частиц Gd, ТЬ и Но размером от 110 до 24 нм, обнаружили в них следы ГЦК-фазы и показали, что с уменьшением размеров в частицах растет содержание ГЦК-фазы и уменьшается количество ГПУ-фазы. В нанокристаллах Gd размером 24 нм ГПУ-фаза, характерная для массивных образцов, вообш е отсутствовала. Однако в [10] высказано сомнение в правильности выводов [201, 202] о ГПУ—ГЦК-переходе, так как наблюдавшиеся на рентгенограммах наночастиц Gd, Td и Но дифракционные отражения могли принадлежать низкотемпературным кубическим модификациям оксидов этих металлов. Уменьшение размера частиц некоторых элементов (Fe, Сг, d, Se) приво ило к потере кристаллической структуры и появлению аморфной [200, 203]. В обзоре [198] отмечено, что понижение поверхностной энергии частицы может происходить путем не только полного изменения ее кристаллической структуры, но и некоторой деформации структуры. Например, малые частицы могут иметь [c.63]

На основе оксида бериллия в СССР разработан вакуумно-плотный керамический материал, названный броке-ритом. Он отличается однородной кристаллической структурой, по теплопроводности превосходит другие-керамические материалы, используемы е в электровакуумных приборах. Изделия из брокерита используют в особо мощных приборах СВЧ в качестве выводов энергии и теплоотводов различных радиоэлектронных устройств, Броке-рит имеет следующие свойства. [c.137]

ЮТСЯ сверхпроводящими в том случае, если они нанесены в виде тонких пленок при температурах ниже 10° К. Висмут обладаег сверхпроводимостью при умеренно высоких давлениях. Наблюдавшиеся критические температуры для висмута, по-видимому,, связаны с фазовыми превращениями под давлением. Постулировано также, что сверхпроводящие свойства тонкой пленки висмута и бериллия соответствуют их новым структурным состояниям. Критические структуры новых плотных фаз кремния и германия, установленные Венторфом и Каспером, а также Ван-ди и Каспером, позволяют предположить, что эти материалы должны быть сверхпроводящими, так как они обнаруживают металлические свойства при высоком давлении, и после возвращения к нормальному давлению имеют новые и неизвестные кристаллические структуры. Однако исследования показали, что они при существующей в настоящее время чистоте и совершенстве материалов не являются сверхпроводящими выше 0,3° К [c.15]

Бериллий — хрупкий металл, что в основнол определяется его кристаллической структурой (гексагональная плотноупакованная при 1240—1260° С происходят фазовые превращения), наличием в нем вредных примесей и текстурой [31]. Хрупкость бериллия особенно проявляется в литом состоянии, причем величина зерна и его ориентировка оказывают большое влпяние на механические свойства этого металла [32]. При высоких температурах бериллий обладает высокой химической активностью по отношению к кислороду, азоту, водороду, галогенам и т. д. [c.322]

В результате эвтектоидного превращения р-фазы ниже 608°С образуется эвтектоид а+р. Фаза а имеет кубическую гранецент-рированную решетку, параметр которой уменьшается с увеличением содержания бериллия. Фаза р имеет кубическую объемноцент-рированную решетку с неупорядоченны.м расположением атомов. Кристаллическая структура Р -фазы та же, что и р-фазы, однако в Р -фазе наблюдается упорядоченное расположение атомов бериллия. [c.225]

Бор является полупроводником. Кристаллическая структура галлия (сложная ромбическая) дает в модели свободных электронов поверхность Ферми, простирающуюся до девято зоны. Индий имеет центрированную тетрагональную решетку, которую можно рассматривать как г. ц. к. решетку, слегка вытянутую вдоль одно 1 из осей куба по многим своим электронным свойствам он незначительно отличается от алюминия. Таллий — самы тяжелый г. п. у. металл, поэтому он обладает наиболее сильной спин-орбитальной связью. Его поверхность Ферми напоминает, видимо, поверхность свободных электронов, изображенную на фиг. 9.11, в которой сохранено расщепление на шестиугольных гранях (в отличие от самого легкого из г. п. у. металлов — бериллия). [c.300]

Рассмотрим несколько примеров. Щелочной металл натрий (2= И) имеет электронную структуру ls 2s2p 3s . Уровни п = 1 и rt = 2 в атоме полностью заняты, соответственно они будут заполнены и в кристаллическом теле. Зона п = 3 не занята полностью. В зоне 3s имеется 2N состояний, из которых заняты только N, а в зоне Зр, которая, как показывают расчеты, перекрывается с зоной 3s, имеется 6Af свободных состояний. По указанным причинам натрий — хороший проводник. Даже приложение слабого электрического поля (или тепловой, световой, магнитной энергии) приводит к возбуждению огромного количества электронов и переходу их на свободные орбиты. Другой щелочной металл — бериллий (г = 4) имеет электронную структуру s 2s -, зоны Is и 2s заполнены, но зона 2р, свободная от электронов, перекрывается с зоной 2s, вследствие чего возникают условия, необходимые для металлической проводимости. [c.30]

Предыдущее обсуждение было основано на условии (6.7), согласно которому лучи, рассеянные каждой из элементарных ячеек, испытывают конструктивную интерференцию. Пусть кристаллическая стуктура представляет собой моно-атомную решетку с -атомным базисом (например, углерод в структуре алмаза или же бериллий с гексагональной плотноупакованной структурой, для которых п = 2) тогда сами атомы в каждой элментарной ячейке следует рассматривать как набор идентичных рассеивающих центров, расположенных в точках (11,. .. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...