Волна-с короче (волны-а)

Волна-с короче (волны-а) 10-5 [c.228]

Волна-с короче (волны-а) [c.233]

Если волна-с короче 61.8% волны-а, данный Зигзаг, скорее всего, будет частью Тре-.618 угольника. ЗАМЕЧАНИЕ вы едва ли когда-нибудь встретите Зигзаг с с-волной короче 61.8% волны-а. [c.297]

В этой ситуации определяющим процессом является испарение пленки жидкости, на которое при данных режимных параметрах должно быть затрачено вполне определенное количество тепла при любом уровне теплового потока. Унос жидкости из пленки в ядро потока и обратный процесс орошения ее корректируют затраты тепла на испарение пленки через паросодержание, при котором происходит истощение пленки, т. е. кризис теплоотдачи. Механизм этой коррекции заключается в следующем. Волновой унос капель жидкости из пленки (срыв капелек с гребней волн) при данных физических параметрах и скорости потока, видимо, не связан с определенным уровнем тепловой нагрузки, а вторая составляющая (пузырьковый унос), конечно, зависит от величины теплового потока при этом, чем выше тепловой ноток, тем интенсивнее кипение в пленке и, следовательно, больше выброс капель в ядро потока. Это уменьшает количество жидкости в пленке, снижая паросодержание в момент кризиса. Поэтому, чем короче канал и, стало быть, выше тепловая нагрузка, тем ниже критическая мощность. Тот же эффект (снижение критической мощности) можно получить не укорачиванием канала, а при помощи ников тепловыделения в канале, особенно в выходной его части [121. [c.39]

Измерения на разных длинах волн. Все изложенные методики без каких-либо особых изменений пригодны для измерений на длине волны 6943 А. При работе же с другими длинами волн (в настоящее время чаще всего, вероятно, с длиной волны 1,06 мк) следует соблюдать некоторые предосторожности. Необходимо проверять, не изменилось ли поглощение контрольного калориметра, и если изменилось, то нужно определять коэффициент изменения. Кроме того, нужно определять отражательные характеристики рассеивающей мишени на новой длине волны. Спрессованная окись магния обладает превосходными характеристиками по крайней мере до 1,1 мк. При работе же с меньшими длинами волн, короче 0,5 мк, нужно больше уделять внимания старению мишени и время от времени чистить блок для обновления его поверхности. [c.196]

Если источник возмущений движется со скоростью и, меньшей скорости а распространения звука в данном газе при заданных термодинамических его характеристиках, или, короче, с дозвуковой скоростью, то сферическая звуковая волна, вышедшая из начала координат вместе с источником возмущений А, обгонит его и к моменту < = / [c.160]

Для исследования излучения с длиной волны короче 500 А практически всегда применяются приборы с углом падения света на решетку больше 80°. Это единственная возможность получить достаточную энергию в дифрагированном пучке. Такие приборы называют приборами скользящего падения [4]. [c.128]

Линии инертных газов, лежащие в вакуумной области спектра, так малочисленны и во многих случаях так далеко расставлены, что, иногда можно при анализе газовых смесей работать без спектрального прибора. Так, например, при опре]Делении неона в смеси тяжелых инертных газов линии неона можно зарегистрировать, если использовать в качестве фильтра тонкую алюминиевую пленку, пропускающую излучение с длиной волны короче 800 А (см. И) [9]. Резонансная линия ксенона [c.276]

В УФ-диапазоне используются в основном вогнутые решетки [17]. Основной принцип здесь следующий — изображение источника, получающееся в результате дифракции излучения на вогнутой решетке, должно фокусироваться в точку окружности, которая является границей круга Роуланда, Диаметр этой окружности равен радиусу кривизны данной решетки, так что поверхность решетки касается круга Роуланда. Штрихи решетки расположены перпендикулярно плоскости круга, а входная щель располагается на границе круга Роуланда и параллельна штрихам решетки. На рис. 6.17 показан оптический путь лучей в спектрографе. Существуют два основных типа УФ-спектрометров спектрометр с нормальным падением для длин волн 300—2(Ю0 и спектрометр со скользящим падением для длин волн короче 300 А. Если угол падения меньше примерно 10°, то считается, что излучение падает нормально на решетку. Для разложения в спектр излучения с длиной волны короче 300 А используется схема со скользящим падением, поскольку в этом случае уменьшение коэффициента отражения материала решетки компенсируется общим возрастанием отражения при скользящих углах падения. Различные типы профилей решеток показаны на рис. 6.18. [c.440]

Для очень коротких волн (гораздо короче, чем показанные на фиг. 78), половина рассеянной волны сосредоточивается точно в направлении вперёд (интерферирующий пучок), а другая половина распределяется более или менее равномерно по всем направлениям. Эга картина может быт ь выражена полярной диаграммой, состоящей из кардиоиды, с добавлением острого и очень длинного пика в направлении вперёд, как это будет ясно из выражения <29.4). [c.381]

Волна-с не может быть короче 38.2% волны-а, но должна быть короче 61.8%) волны-а. [c.142]

К 1ждая сторона Треугольника этого типа должна быть не меньше 38.2% предыдущей стороны (исключая волну-е). Волна-Ь может быть не более 261.8% волны-а, и волна-с может быть не более 161.8% волны-Ь. Boлнa-d должна быть короче волны-с и волна-е должна быть короче вoлны-d. [c.260]

Работы П. Н. Лебедева были продолжены русской ученой А. А. Гла-голевой-Аркадьевой [73]. В 1922—1924 гг. она показала, что ИК-излуче-ние с длиной волны 90 мкм можно генерировать возбуждением маленьких осцилляторов Герца в виде латунных опилок, погруженных в масло, [74]. В 1923 г. Э. Ф. Никольс и И. Д. Тир, используя дифракционную решетку для измерения длин волн, показали, что можно генерировать волны Герца короче 220 мкм. В последующие годы стало возможным генерирование когерентных волн порядка нескольких миллиметров и стало ясно, что разрыв между длинноволновым ИК-излучением и радиоволнами был ликвидирован. [c.378]

Когда препятствие незначительных размеров, например, леска от улочки, движется медленно в спокойной воде или (что, конечно, сводится к тому же) находится в покое в движущейся жидкости, то поверхность жидкости покрывается красивыми волнами, которые по отноше шю к препятствию остаются неподвижными. На стороне, лежащей вверх по течению, длина волны будет короче, и колебания, как показал Томсон, главным образом обусловливаются капиллярными силами. На стороне, расположенной по течению, волны оказываются длиннее и главным образом зависят от силы тяжести. Обе системы волн движутся с одинаковой относительной скоростью по отношению к воле, что необходимо для того, чтобы они могли сохранять неизменное положение относительно препятствия. Это же обстоятельство обусловливает и скорость, а вмесге с тем и длину нолны в той части системы волн, в которой гребни расположены наклонно к направлению движения. Если обозначить угол между направлением движения и нормалью к фронту волн через в, то ско- [c.554]

Для абсолютных. измерений яркостей з вакуумной области спектра широко применяются счетчики Гейгера [172—176]. Методы градуировки и особенности конструкции счетчиков, позволяющие осуществить абсолютные измерения яркостей, описаны в работах [172, 173, 176, 177]. Гейгеровские счетчики первоначально применялись только для измерения яркостей спектральных линий с длинами волн короче 100 А. В настояи1ее время область их применения расширена и счетчики используются для регистрации и более длинноволновых излучений. Верхняя граница длин волн соответствует 300 А и обусловлена отсутствием материалов, достаточно прозрачных и прочных в более длинноволновой области [175]. [c.216]

Для регистрации излучения с длиной волны короче 1050 А можно применять открытые счетчики фотонов [168, 185, 187]. Свет проходит в таких счетчиках отверстие малого диаметра (aO.I мм). Для компенсации падения давления из-за утечки газа через это отверстие газ подается в счетчик непрерывным П0Т0К0.М. Для наполнения счетчиков применяются инертные газы. При наполнении камеры гелием регистрируется излучение с дли- [c.219]

Солнечная радиация с длинами волн короче ос 1000 А, вызывающая ионизацию основных составляющих атмосферы на высотах 100-300 км, ответственна за образование ионосферы. Возникающие в процессе ионизации фотоэлектроны теряют избыточную энергию при упругих и неупругих соударениях и вызывают возбуждение молекул. Часть энергии при этом переходит в тепло, образуя основной источник нагревания термосферы Земли Маров, Колесниченко, 1987). В [c.253]

Из данных о влиянии спектрального состава излучения на стойкость полиуретановых покрытий следует, что для покрытий с анатазом и пигментом красным 2СМ отмечено существенное расширение области спектральной чувствительности в видимую область с Я>500 нм по сравнению с покрытиями, содержащими Т102 рутильной модификации и даже с непигментированными покрытиями. Наиболее интенсивное фотоокисление полиуретановых покрытий, содержащих Т1О2 рутильной модификации, вызывает ультрафиолетовое излучение с длинами волн короче 290 нм. Интенсивное фотоокисление пленкообразователя в латексных покрытиях, пигментированных оксидом цинка, обусловлено действием излучения в диапазоне длин волн 385—415 нм, а в покрытиях с диоксидом титана анатазной модификации — 355—415 нм. Это дает основание считать, что для одних и тех же пигментов в сочетании с различными пленкообразователями максимумы спектров действия могут различаться. [c.55]

Степень ослабления рентгенова излучения при его прохождении через образец зависит от его толщины и рода материала, а также от длины волны. Чем короче длина волны, тем в меньшей степени снижается интенсивность излучения. Рентгеновы лучи с короткой волной получаются при высоком напряжении и называются жесткими. Лучи с более длинной волной можно получить, понижая напряжение на трубке такие лучи называются мягкими. Таким образом, жесткость и одновременно степень ослабления излучения после прохождения через заданный образец можно изменять, регулируя напряжение на трубке. Одновременно необходимо регулировать и ток трубки, измеряемый миллиамперметром (рис. 11-3,6), так как произведение этого тока на напряжение не должно [c.293]

Таким образом, для снижения тепловых потерь и уменьшения времени работы генераторов надо уменьшать длину волны %. Однако с уменьшением X возрастают дефокусирующие силы ускоряющего поля (см. гл. 9) и уменьшается апертура ускоряющей системы. Поэтому для малых и средних энергий, при которых применяются многозазорные резонаторы с трубками дрейфа, а дефокусирующие силы сравнительно велики, длина волны обычно выбирается не короче 1,5 м. [c.161]

Однако в высокочастотных полях (с длинами волн короче примерно 1 см) ориентация постоянных дипольных моментов практически прекращается. В таких полях постоянные дипольные моменты Ро не могут играть роли в возникновении анизотропии, а с ней и двойного преломления среды. Ориентация обусловлена только индуцированными дипольными моментами. В одну половину периода, когда электрическое поле направлено в определенную сторону, индуцированные дипольные моменты создают моменты сил, стремящиеся приблизить оси наибольшей поляризуемости молекул к направлению электрического поля. В следующую половину периода направления всех моментов меняются на противополо жные. Однако [c.560]

Если волна А в плоской коррекции откатилась менее чем на 38.2% от соседней имульсной волны, то волна С, скорее всего, будет неудачей . Если, принимая данную ситуацию, волна С уже откатилась на как минимум 23.6% от волны А и уже завершила формирование своей пятиволновки, то вероятно, что волна С будет короче волны А. [c.1143]

Зеркала для У. л. Большинство металлов, обладающих высохшм коэф-том отражения в видимом спектре, в области У. л. имеет-весьма невысокий коэф. отражения. Поэтому для зеркал в области 2 000—3 000 А приходится применять специальные зеркальные сплавы, напр. Маха, Росса. В п области с длиной волны короче 2 ООО А все металлы и сплавы имеют весьма низкий коэф. отражения, поэтому для этой области, как указано выше, употребляют стекло. На фиг. 12 приведены коэф-ты отражения У. л. нек-рьхми металлами 1—магналия, 2—цинка, 5—серебра, 4—стали, 5—никеля, б—меди, 7—золота (подробно см. Спр. ТЭ, т. VIII, стр. 26—30). [c.273]

КСЕНОНОВЫЕ ЛАМПЫа Наиболее универсальными источниками света являются ксеноновые (Хе) дуговые лампы высокого давления. Они обеспечивают почти непрерывный спектральный выход в области 270 — 700 нм (рис. 2.3), за исключением нескольких узких линий вблизи 450 нм. Испускание света ксеноновыми дуговыми лампами происходит за счет рекомби-ншщ электронов с ионизованными атомами Хе. Эти ионы образуются при столкновениях атомов Хе с электронами в дуге. Непрерывный спектр испускания возникает при полном удалении электронов из атомов. Атомы Хе, находящиеся в возбужденном состоянии, дают линии в спектре, а не широкие полосы этим обусловлены пики вблизи 450 нм. Интенсивность испускания резко падает в области < 280 нм. При работе многих ксеноновых ламп не происходит образования озона в окружающем воздухе. Кварцевый баллон таких безозонных ламп не пропускает света с длиной волны короче 250 нм, и выходной поток таких ламп быстро падает при уменьшении длины волны. [c.34]

Если длины и длительности тО и m2 примерно равны (или же соотносятся с коэффициентом 61,8%) и длина т(-1) не меньше 161,8% длины ml, и m3 (или группа волн с m3 по т5) достигает длины т(-1) за время, не превышающее периода формирования т(-1), по всей вероятности, формируется какая-то разновидность Подвижной Коррекции (Running orre tion). Отметьте это на графике и прибавьте обозначение [ сЗ] к пометке 5 в конце ml. Если формируется простая разновидность Подвижной Коррекции, ее началом, скорее всего, будет исходная точка тО, завершится она в конце m2, а ml окажется Ь-волной этой коррекции. Чтобы Подвижная Коррекция была вариантом сложной Двойной Тройки, т(-2) должна быть короче т(-1) в этом случае конфигурация, по всей вероятности, началась волной т(-2) и закончилась волной т4, а ml х-волна этой конфигурации (х сЗ). Прочитайте следующий абзац, чтобы знать о прочих или необычных обстоятельствах, которые могут разворачиваться при данных условиях. [c.77]

Если длительность т1 меньше либо равна длительности волны тО и/или волны т2, постгшьте у конечной точки волны щ1 обозначение сЗ . Если длины и/или длительности волн т(-1) и т1 примерно равны (или соотносятся с коэффициентом 61,8%) и т(-1) короче, чем тО, и при сравнении длин волн щ(-2), тО и т2 длина тО не оказывается кратчайшей и длина каждой большей волны из этой тройки не превышает 161,8% длины следующей за ней по величине, то т1 может быть частью Сложного Двойного Зигзага (с одной или двумя х-волнами) поставьте х перед обозначением сЗ . Если самая длинная волна вышеупомянутой тройки не тО, высока вероятность, что х-волна будет располагаться вблизи конца т1, но в случае наличия в Структурном списке т1 каких-либо других обозначений (помимо сЗ ) х-волна может находиться в конце т(-1) или т(-3). Если самой длинной волной этой тройки является тО, х-волна может пропадать в центре тО в этом случае поставьте в середине волны тО точку и справа от нее напишите х сЗ , а слева - з5 в данной ситуации ценовая фигура Эллиота должна начинаться волной т(-2) и заканчиваться волной т2. Если группа волн т(-2)-т2 составляет Сложную Коррекцию с пропгшшей х-волной, то до начала следующей группы волн (такого же порядка, что и эта Сложная Коррекция) рынок должен пройти 61,8-100% ценового расстояния этой группы. Если следующая за х-волной Сложной Коррекции волна не достигает 61,8% ее длины, а затем конечный уровень Сложной Коррекции пересекается, то либо группа волн щ(-2)-т2 не образует данную ценовую фигуру (имеется в виду Сложная Коррекция), либо Сложная Коррекция часть Терминального Импульса. [c.101]

Подвижный Треугольник выглядит как трендовая фигура. Это результат двух условий и волна-Ь немного крупнее волны-а, и вoлнa-d немного короче волны-с. Трендовые линии, вместо движения в разных направлениях, обе движутся в одном направлении, но тем не менее расходятся (дивергируют). Волна-е в фигуре такого типа может быть очень мощной. Еще одна вариация - когда все волны крупнее предыдущих, за исключением волны-с (которая короче волны-Ь). [c.154]

Волна-с должна быть короче волны-Ь, но также должна откатываться от волны-Ь не менее чем на 38.2%. Минимальная точка волны-с будет, вероятно, попадать обратно в ценовую зону волны-а. Если волна-Ь была Двойным Зигзагом, то волна-с должна быть Зигзг1гом или Плоской с Удлиненной с-волной. Если волна-Ь была Зигзагом, то волна-с, вероятно, будет Плоской (любого типа) или моноволной. [c.262]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...