Некоторые примеры пространственных течений

Некоторые примеры пространственных течений [c.279]

Будет показано, в частности, что (9.5) означает независимость величин Рп—-Р22 и р22 — Рзз в любой точке сдвигового течения от кривизны поверхностей и линий сдвига. В то же время сама величина любой нормальной компоненты напряжения и аддитивная изотропная добавка зависят от этих кривизн. Измерение пространственных изменений изотропной добавки к напряжению, характеризуемых величинами рц — Р22, Р22 — Ргг и кривизнами, фактически составляет основу некоторых излагаемых ниже методов. Лучше всего проиллюстрировать эту точку зрения на примере системы конус — пластина здесь кривизна линий сдвига и давление (—Р22) на пластине меняются с удалением от вершины конуса, а скорость сдвига и разность нормальных напряжений постоянны. [c.244]

Примерами течений с нарушением сплошности могут служить кавитационные каверны (полости), заполненные парами жидкости и воздухом, срывные зоны за плохо обтекаемыми телами, струи плотной среды в окружении жидкости (газа) малой плотности, водосливы через преграду и из-под щита, течения, относящиеся к задачам транспорта на воздушных подушках . Некоторые из перечисленных задач, и в первую очередь — гидротехнические, связанные с движением воды в поле тяжести и имеющие часто существенно пространственный характер, представляют значительные математические трудности и не могут быть изложены на страницах настоящего учебника ). [c.204]

При рассмотрении газа как вязкой несжимаемой жидкости интегрирование системы уравнений движения и уравнения неразрывности может быть проведено лишь для некоторых частных случаев. В качестве примеров ниже указывается методика интегрирования этой системы уравнений для несжимаемой вязкой жидкости в двух случаях при установившемся пространственном ламинарном течении жидкости по цилиндрическому каналу круглого сечения или по зазору между стержнем и втулкой и при аналогичном течении жидкости по зазору между торцом сопла и заслонкой (см. рис. 23.4, а). В связи с особенностями рассматриваемых течений при выводах первоначально приходится учитывать изменение скорости вдоль каждой данной линии тока и нельзя сразу же приближенно считать, что течение подчиняется уравнению элементарной струи газа, как это иногда делалось ранее для одномерных потоков газа. В первом из рассматриваемых случаев решение доводится до квадратур (формула Пуазейля), во втором случае решение представляется в виде бесконечного ряда. Рассмотрим каждый из этих случаев. [c.462]

В разд. 6 изучаются особенности течения вязкой жидкости, возникающие около поверхности тела исследуются различные физические модели отрыва , проводится анализ особенностей в зависимости от геометрических и динамических свойств течения, рассматриваются некоторые примеры расчета задач пространственного пограничного слоя в потоке несжимаемой жидкости (разд. 7), указывается на неединственность решений уравнений трехмерного nolis [c.125]

В качестве первого примера системы, находящейся в мета-стабильном состоянии, можно рассмотреть пространственно однородную смесь двух химически реагирующих газов. Конкретно мы рассмотрим смесь двух объемных частей водорода и одной части кислорода, содерл ащуюся в некотором сосуде при атмосферных температуре и давлении. Хорошо известно, что, будучи изолированной, эта смесь сохраняет свой химический состав практи-<1ески неизменным в течение чрезвычайно длительного промежутка времени. Однако достаточно слабого внешнего воздействия в виде электрического разряда, чтобы в системе произошло возгорание, в результате которого практически весь кислород и весь водород соединяются с образованием молекул воды в соответствии с уравнением реакции [c.36]

В качестве примера первого класса рассмотрим облако невзаимодействующих частиц, локализованных в начальный момент времени в углу кубического япщка с идеально отражающими стенками. Предполагается, что частицы облака обладают различными скоростями, распределенными во всевозможных направлениях. Ясно, что по истечении достаточно длительного времени частицы, образующее такое облако, однородно распределятся по всему ящику — просто в результате свободного движения частиц, включая и отражения от стенок. В некотором смысле такое поведение является необратимым . Каким бы ни было приготовленное начальное состояние, такая система стремится к однородному распределению. Однако длительность такого процесс 1 установления весьма критическим образом зависит от начального приготобления. Легко понять, что при достаточно большом начальном разбросе скоростей упомянутые частицы заполнят весь япщк достаточно быстро. Если же, однако, их скорости сконцентрированы в узком конусе (т. е. если мы рассматриваем пучок частиц), то пространственная однородность устанавливается весьма медленно. С микроскопической точки зрения ясно, что здесь свободное течение молекул не [c.62]

Несмотря па многообразие конкретных проявлений временной синхронизации, все они состоят в согласованных между со- бой изменениях отдельных подсистем динамической системы с внешним периодическим воздействием, приводящих к периодичности изменения состояния вне зависимости от того, дискретная -эта система или распределенная. Явления пространственного порядка исслед01вапы гораздо меньше и используются не столь широко, как явления временной синхронизации. Более того, если явление временной синхронизации четко определено [89, 90], то в отношении пространственного порядка такого определения нет и все ограничивается относительно скромным набором конкретных, лишь отчасти, теоретически изученных, примеров ячеек Шелли-Холла и Бенара в конвективных течениях жидкости, вихрей Тейлора в вязкой жидкости между вращающимися цилиндрами и некоторых систем, в которых экспериментально наблюдается четкая пространственная структура устойч ивых само-возбуждающихся стоячих волн, вихрей Кармана за обтекаемым жидкостью телом, сокращений возбудимой мышечной ткани сердца, пространственпо ременных перестроек ансамблей биологических клеток и др. В последних случаях говорится не только о пространственном порядке, но и о пали ши определенной пространственной структуры и самоорганизации и в связи с этой трактовкой о синергетике как новой науке о самоорганизации [355, 356, 487]. [c.53]

Одноразмерное, двухразмерное и трехразмерн ае течение. Существуют течения, состояние которых меняется, главным образом, вдоль некоторой линии, в то время как в направлении, перпендикулярном к этой линии, оно в существенном остается неизменным такие течения (потоки) называются одноразмерными (пример движение жидкости в трубе). В большинстве весьма важных технических задач, составляющих предмет гидравлики, течение жидкости может рассматриваться как одноразмерное. В других же случаях Течение происходит так, что картина потока одна и та же во всех параллельных плоскостях примером может служить обтекание цилиндрического тела, бесконечно длинного в направлении оси или же ограниченного с боков плоскими стенками, между которыми жидкость протекает. Изучение таких двухразмерных, или плоских, потоков гораздо легче, чем изучение потоков трехразмерных, или пространственных. [c.403]

Модел>ь радиально-уравновешенного течения. Вращение потока в сопле, как правило, приводит к тому, что течение посит сложный пространственный характер с отрывными зонами, в связи с чем теоретическое и экспериментальное исследование таких течений зачастую оказывается невозможным. Поэтому представляет интерес рассмотреть некоторые простейшие типы закрученных потоков с тем, чтобы на их примере понять качественные особенности таких течений. [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...