Свойства глюона

Эти свойства находят естеств. объяснение в квантовой хромодинамике (КХД), где в качестве партонов выступают кварки (а также антикварки) и глюоны, к-рые благодаря свойству асимптотической свободы в области 1 ГэВ выглядят почти как свобод- [c.498]

Отмеченные особенности М. п. практически одинаковы в мягких и жёстких процессах соударения частиц высоких энергий. Это означает, что процесс перехода партонов (кварков и глюонов) в адроны слабо зависит от способа их образования и имеет универсальный характер, к-рый, вероятно, определяется свойствами вакуума КХД. [c.170]

При более высоких энергиях взаимодействия становятся существенно неупругими и сопровождаются множеств. рождением я-.мезонов и более тяжёлых частиц (см. Множественные процессы.). Свойства кварков и глюонов при этом играют определяющую роль в динамике взаимодействия, вызывая образование струй вторичных адронов (см. Струя, адронная) и др. [c.269]

Как уже было сказано в 3.5, теория взаимодействия кварков и глюонов называется квантовой хромодинамикой. Это название отражает сходство в построении КХД и квантовой электродинамики (КЭД), а также подчеркивает значение фундаментального свойства цвет для рассматриваемых явлений. В КХД цветовые заряды играют роль, сходную с ролью электрических зарядов в КЭД. Согласно КХД сильное взаимодействие обладает цветовой симметрией, т. е. оно одинаково для кварков и глюонов разного цвета. Цветовой симметрии сильного взаимодействия в теории групп соответствует симметрия, обозначаемая 317(3). [c.126]

Кварки и глюоны — частицы цветные, а значит, непосредственно не наблюдаемые. Однако как сам факт их существования, так и их свойства прямо или косвенно проявляются во множестве явлений. [c.127]

Кварки и глюоны обладают свойством, называемым цвет. Кварки бывают трех цветов (т. е. они могут находиться в трех цветовых состояниях) глюонов, различающихся цветом, — восемь. В процессах сильного взаимодействия меняется цвет кварков, но тип кварков (аромат) сохраняется. В процессах слабого взаимодействия их аромат может меняться. Кварки не могут находиться в свободном состоянии и образуют бесцветные адроны, состоящие либо из трех кварков разных цветов (барионы), либо из кварка и антикварка (мезоны) . [c.194]

Асимптотическая свобода — свойство кварков и глюонов, заключающееся в том, что сильное взаимодействие между ними ослабевает нри уменьшении расстояний между этими частицами. [c.257]

В гл. 1 и 2 был сделан краткий обзор основных свойств сильного взаимодействия. Его первым проявлением было существование сил ядерного притяжения, обусловленных мезонным обменом между нуклонами. Внутри нуклонов кварки обмениваются глюонами. Квантовое рассмотрение последних приводит к введению нового квантового числа — цветового заряда. После уточнения некоторых аспектов сильного взаимодействия мы рассмотрим его проявления на уровне свойств ядер и их взаимодействий. [c.224]

В основе квантовой хромодинамики лежит общий принцип всех калибровочных теорий —локальная инвариантность, в данном случае относительно перемешивания трехцветных кварков. Для описания этого перемешивания необходимо восемь параметров. Соответственно в теорию вводится восемь компенсирующих полей с восемью безмассовыми калибровочными бозонами—глюонами , которые осуществляют взаимодействие между кварками ( склеивают их между собой). Согласно этой теории кварки, обладающие цветовым зарядом, создают вокруг себя глюонное поле, т. е. могут испускать и поглощать глюоны подобно тому, как электрически заряженные частицы испускают и поглощают фотоны. Глюон имеет нулевой изоспин Т=0. Его другие свойства аналогичны свойствам фотона т = 0, г = 0, Однако в отличие [c.329]

Роль К. в физике элементарных частиц чрезвычайно важна, поскольку эта система может служить пробни ком сального взаимодействия на малых расстояниях. Этот пробник уникален, т. к. он даёт прямую информацию о свойствах глюонных полей (см. Глюоны). В частности, распады К. являются источником глюонов, здесь могут быть исследованы их свойства и специфика процесса превращения глюонов в адроны. Кроме того, К.— удобный объект для исследования слабого взаимодействия. Нанр., распады К. являются одним из важных источников информации о разл. экзотич. объектах, возникающих в теории,— Хиггса бозонах, аксионах и т. д. [6]. [c.343]

ПИНЧ-ЭФФЕКТ есть свойство канала электрического разряда в электропроводящей среде уменьшать свое сечение под действием собственного магнитного поля тока ПИРОЭЛЕКТРИК— кристаллический диэлектрик, обладающий самопроизвольной поляризацией ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО — возникновение электрических зарядов на поверхости некоторых кристаллов диэлектриков при их нагревании или охлаждении ПЛАЗМА (есть частично или полностью ионизированный газ, в котором объемные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов практически одинаковы высокотемпературная имеет температуру ионов выше 10 К газоразрядная находится в газовом разряде кварк-глюонная возникает в результате соударения тяжелых ядер при высоких энергиях ядерного вещества низкотемпературная имеет температуру ионов менее 10" К твердых тел — условный термин, обозначающий совокупность подвижных заряженных частиц в твердых проводниках, когда их свойства близки к свойствам газоразрядной плазмы) ПЛАСТИНКА вырезанная из двоя-копреломляющего кристалла параллельно его оптической оси, толщина которой соответствует оптической разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, кратной [длине волны для пластинки в целую волну нечетному числу (половин для волн для пластинки в полволны четвертей длин волн для пластинки в четверть волны)] зонная — прозрачная плоскость, на которой четные или нечетные зоны Френеля для данного точечного источника света сделаны непрозрачными нлоскопараллельная — ограниченный параллельными плоскостями слой среды, прозрачной в некотором интервале длин волн оптического излучения ПЛАСТИЧНОСТЬ — свойство твердых тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок ПЛОТНОСТЬ тела — одна из основных характеристик тела (вещества), равная отношению массы элемента тела к его объему [c.259]

Изучение свойств Г. может служить критичной проверкой разл. моделей адронов. Так, в пределе большого числа цветов (jV oo) Г. представляет собой стабильные (с бесконечно узкой шириной) мезоны, смешивания с кварковыми состояниями нет. Относительно масс низших глюонных состояний можно получить определ. предсказания в рамках КХД с помощью числ. расчётов на ЭВМ. Характерный масштаб масс оказывается при этом порядка 1,5 ГэВ. Существует также предположение, что Tj -мезон с массой 960 МэВ значительно тяжелее др. псевдоскалярных мезонов (л , К, т ) именно из-за примеси глюонного состояния в его волновой ф-ции, несмотря на то, что эта примесь невелика. Если верна последняя точка зрения, то следует ожидать, что характерный масштаб масс Г. заметно больше, че.м кварковых резонансов. [c.499]

В целом проблема построения последовательной К. м. не решена. Осн. трудности в построении кварк-глюон-ной модели адрона обусловлены отсутствием эфф. методов работы с ур-ннями КХД в области сильной связи. Из-за свойства асимптотической свободы в КХД наиб, последовательным является описание адронов, содержащих тяжёлые кварки с, Ь,.. . (см. Кварконий). [c.343]

На более глубоком уровне выяснилось, что элементарные частицы, участвующие в сильных взаимодействиях, состоят из более фундам. частиц — кварков. Материя представилась в совр. физике лептонами и кварками (частицами с полуцелым спином) и квантами полей (фотонами, векторными бозонами, глюонами и гипотетич. гравитонами), обладающими целым спином и осуществляющими четыре типа фундам. взаимодействий. В квантовой теории поля уже на ранних стадиях ее развития выяснилась связь между свойствами частиц (значениями спинов) и квантовыми законами их движения. Построение калибровочных теорий электрослабых и сильных взаимодействий впервые в явной форме обнаружило связи между уравнениями движения фундам. частиц и их взаимодействиями. [c.67]

В основу КХД положен принцип локальной цветовой сим,метрии, к-рый утверждает, что можно независимо изменять цветовые состояния отд. кварков. Это возможно, разумеется, лишь при наличии глюонного поля, способного принять на себя избыточный цвет. Эквивалентность разл. цветовых состояний формулируется математически как инвариантность (точная) относительно преобразований цветовой группы причём параметры групповых преобразований могут зависеть от точек пространства-времени. Такие теория наз. калибровочными. Принцип локальной калибровочной инвариантности позволяет однозначно фиксировать лаграннгиан хромодинамики, к-рый подобен элсктродпнамич. лагранжиану, во учитывает цветовые степени свободы. В результате напряжённости глюонного поля отличаются от напряжённостей элек-трич. и маги, полей электродинамики дополнительными нелинейными по калибровочному полю членами. Наличие нелинейных членов, необходимых для калибровочной инвариантности КХД, приводит к само действию глюонов. Др. словами, глюоны обладают цветовыми зарядами (в отличие от фотонов, не обладающих электрич. зарядами). Это, в свою очередь, приводит к наиб, важному свойству КХД — эффекту а н-тиэкраиировки заряда, к-рый означает, что эффективный - заряд кварков и глюонов велик на больших расстояниях и становится малым при уменьшении расстояний. Вследствие этого свойства С. в, на малых II больших масштабах оказываются совершенно различными. На малых расстояниях или при больших передаваемых импульсах [больше (2—3)ГэВ] эфф, цветовой заряд стремится к нулю. Это свойство получило назв. асимптотической свободы. Кварки и глюоны на малых расстояниях ведут себя как почти свободные частицы, и все процессы с их участием. можно рассчитывать по теории возмущений, непосредственно используя исходный лагранжиан КХД. Массы кварков и, , 5 при этом малы (токовые массы я- 4 МэВ, [c.500]

Кроме того, имеются основания предположить, что У. ц.—свойство не только реального мира, в к-ром есть кварки, но и воображаемого чисто глюонного мира, в к-ром кварков не существует, а есть только взаимодействующие между собой в соответствии с теорией Янга — Миллса глюонные поля. Такое упрощение КХД наз. квантовой глюодинамнкой. Эксперим. данных о чисто глюонном мирю, разумеется, нет, однако нек-рую информацию о квантовой глюодинамике можно получить путём моделирования теории поля с помощью компьютерных методов типа Монте-Карло. Компьютерное моделирование указывает, что У. ц. может осуществляться и без кварков, поэтому механизмом У. ц. вряд ли является экранировка цвета с помощью кварков. [c.213]

Трансформац. свойства поля определяют осн. квантовые числа Э. ч. Трансформационные свойства по отношению к преобразованиям грущты Лоренца задают спин частиц скаляру соответствует спин У=0, спинору—спин вектору—спин J= и т.д. Трансформац. свойства полей по отношению к преобразованиям внутр. пространств ( зарядового пространства , изотопического пространства , унитарного пространства , цветного пространства ) определяют существование таких квантовых чисел, как L, В, I, S, С, Ь, а для кварков н глюонов также и цвета. Введение внутр. пространств в аппарате теории — пока чисто формальный приём, к-рый, однако, может служить указанием на то, что размерность физ. пространства-времени, отражающаяся в свойствах Э. ч., реально больше четырёх—т.е. больше размерности пространства-времени, характерного для всех макроскопич. физ. процессов, [c.605]

В результате последующих исследований представления о кварках и глюонах развивались, становясь более сложными (и менее наглядными). Были установлены многие их свойства, в том числе совершенно специфические, только им присущие, и связанные с нринциниально новыми понятиями. [c.79]

Свойство 4) выражает тот факт, что, например, источники внешних глюонов экранированы динамическими глюонами считается, что этот цветовой защитный механизм мешает физическим глюонам стать наблюдаемыми (см. Макк [86]), [c.58]

Существование мюона — частицы, которая по всем свойствам, кроме массы и времени жизни, идентична электрону, очень долго было одной из самых трудных загадок физики элементарных частиц зачем нужен мюон Сейчас положение изменилось, так как в соответствии с теорией электрослабого взаимодействия и квантовой хромодинамикой истинно элементарными частицами являются кварки, глюоны, лептоны, фотон и Z°- и Ж -бозоны, между которыми должна существовать тесная связь. В частности, согласно теории Вайнберга—Салама число кварков должно быть равно числу лептонов. Поэтому когда в конце 1974 г. был открыт четвертый с-кварк (см. 125), существование мюона стало оправданным, а открытие летом 1977 г. пятого -кварка (см. 126) потребовало обнаружения нового, пятого (третьего заряженного) лептона. [c.196]

Более прямые экспериментальные указания на существование глюонов были получены в результате изучения свойств адронных струй. Вначале были обнаружены двухструйные события (см. рис. 467), для которых удается выделить направление струй и измерить и ц. На рие. 480 показан энергетический ход j и ц. Из рисунка видно,-что линейно растет с энергией, а рх практически остается неизменным. Таким образом, средний угол раствора струи уменьшается с ростом энергии, [c.349]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...