Плоское движение под действием периодической силы

Имея в виду формулу (5) 347, мы заключаем, что если жидкость находится в колебательном движении вблизи плоской стенки под действием периодической силы X, то задерживающая касательная сила, действующая на жидкость и относящаяся к единице площади, будет равна [c.820]

Плоское движение под действием периодической силы [c.104]

Метод конечномерной аппроксимации, приложения которого рассматриваются в этой главе, оказывается эффективным и при решении задачи о гидродинамической устойчивости плоского периодического течения вязкой несжимаемой жидкости, возникающего под действием пространственно-периодической силы (течение Колмогорова) ). Рассмотрим в безразмерных переменных двумерное движение, описываемое уравнениями (Re—число Рейнольдса) [c.104]

Предположим, что винт вращается вокруг своей оси с угловой скоростью ii и помещен в равномерном потоке, идущем параллельно его оси со скоростью V. Сечение лопасти винта имеет форму профиля крыла подъемная сила, действующая на элемент лопасти при его движении относительно жидкости, должна быть связана с циркуляцией жидкости вокруг лопасти. Так как циркуляция меняется вдоль лопасти от корня к концу, с лопасти должны сбегать вихри, идущие в потоке позади винта вместе с жидкостью по траекториям, приближающимся к винтовым линиям. Эти вихри сосредоточены главным образом у корня и у концов лопастей таким образом струя винта состоит из некоторой завихренной массы жидкости, причем вихри сосредоточиваются у оси и у границы струи. По аналогии с общей теорией крыла можем заключить, что каждый элемент крыла нужно рассматривать как крыло в плоско-параллельном потоке скорости этого потока образуются благодаря сбегающим вихрям. Точное определение скоростного поля представляет весьма сложную задачу благодаря периодичности потока для большинства практических приложений вполне достаточно заменить периодически меняющийся поток некоторым средним потоком. Эта замена равносильна предположению, что при исследовании скоростного поля сбегающих вихрей можно тягу и момент, действующие на конечное число лопастей на некотором радиусе, заменить равномерным распределением тяги и момента по окружности того же радиуса. [c.149]

Согласно теореме, доказанной в гл. 1, течение невязкой несжимаемой жидкости, в формировании которого участвует три моды, описывается уравнениями Эйлера движения обычного гироскопа. С такими уравнениями совпадает, в частности, простейшаяХмодель двумерной гидродинамики, предложенная Лоренцем [154]. Трехмодовая аппроксимация нередко применялась в гидродинамике. Например, задача о свободном жидком вращении внутри эллипсоида ( 2 гл. 1) нашла применение в теории приливов [79, 240] и при изучении динамики тел с полостями, заполненными жидкостью [109, 179, 207]. К числу других примеров относятся задачи о резонансном взаимодействии планетарных волн ( 6 гл. 2), о плоском течении жидкости под действием периодической силы ( 4 гл. 2) и некоторые другие, о которых речь пойдет ниже. [c.56]

Другие исследования двумерных совокупностей различных объектов включают работу Тамады и Фудзикавы [100] о течении, нормальном к колонке параллельных цилиндров. Они показали, что сила трения, действующая на один из цилиндров и вычисленная на основе уравнений Озеена, стремится к значению, получаемому из уравнений медленного движения, в предельном случае малых чисел Рейнольдса раС7/(х. Хасимото [48] обсудил свойства течения через тонкий экран и получил точное решение уравнений медлен-ного движения для периодического ряда плоских пластин, расположенных перпендикулярно однородному течению. Кувабара [55] и Мияги [69] рассмотрели на основе уравнений медленного движения обтекание системы параллельных пластин и ряда параллельных круговых цилиндров соответственно. [c.446]

Данная статья основана на работах [16-21] и суммирует их результаты. В ней рассматривается движение плоских многозвенных механизмов по горизонтальной плоскости. При этом наличие препятствий или колес не предполагается, а взаимодействие механизма с плоскостью осуществляется за счет сил сухого трения, подчиняющихся закону Кулона. В шарнирах многозвенника действуют управляющие моменты, создаваемые двигателями. Показано, что рассматриваемые механизмы могут перемещаться по плоскости в различных направлениях, так что многозвепник может быть приведен в любое заданное положение в плоскости. Исследованы движения механизмов с различным числом звеньев двумя, тремя и более. При этом для двузвенников и трехзвенников построены способы перемещения, основанные на периодическом чередовании быстрых и медленных движений. Для многозвенников, имеющих более четырех звеньев, предложены волнообразные медленные движения, требующие меньших величин управляющих моментов. Исследовано влияние геометрических и механических параметров многозвенников на среднюю скорость их движения. Поставлена и решена задача оптимизации параметров и режимов движения, при которых достигается максимум средней скорости. [c.785]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...