Потенциальная энергия при объемном напряженном состоянии

Потенциальная энергия при объемном напряженном состоянии [c.374]

При объемном напряженном состоянии удельная потенциальная энергия получится как сумма трех слагаемых [c.65]

Удельная потенциальная энергия деформации при объемном напряженном состоянии равна (см. 18) [c.230]

Такое разделение потенциальной энергии на две части оказывается удобным при дальнейшем рассмотрении вопроса о прочности материала при объемном напряженном состоянии (глава VII). [c.121]

При простом растяжении или сжатии удельная потенциальная энергия деформации определяется формулой (2.14) , а при объемном напряженном состоянии в случае малых деформаций может быть найдена путем суммирования энергии, накопленной в единице объема материала, в результате действия каждого из трех напряжений независимо от двух других [c.98]

В общем случае деформации при объемном напряженном состоянии происходит изменение и объема и формы рассматриваемого элемента. В соответствии с этим потенциальную энергию деформации можно представить как сумму энергии изменения объема — и энергии изменения формы — и [c.98]

Величина накопленной потенциальной энергии играет существенную роль для условий возникновения хрупкого разрушения для сосудов с толщиной стенки до 100 мм. При толщине стенки сосуда более 100 мм хрупкое разрушение может произойти и при небольших размерах сосуда (небольшая накопленная энергия) в результате возникновения в зонах концентрации объемного напряженного состояния, приводящего к ограничению пластических деформаций материала, например, в районе выреза. [c.81]

Поскольку третья теория рассматривает влияние только двух главных нормальных напряжений — наибольшего и наименьшего и не учитывает среднего по величине напряжения, она применима для плоского напряженного состояния. Для объемного напряженного состояния разработана четвертая, так называемая энергетическая теория. В основу этой теории кладется определение количества потенциальной энергии упругой деформации, которую необходимо накопить в металле для возникновения пластической деформации. При этом берется только та часть потенциальной энергии упругой деформации, которая идет на изменение формы тела. Переходим к рассмотрению этой теории. [c.69]

Опасное состояние материала можно также связать с достижением определенного значения величины удельной потенциальной энергии, накапливаемой в материале при,да юрмации. Для линейного напряженного состояния все четыре высказанные гипотезы дают одинаковые результаты. Иначе обстоит дело при плоском или объемном напряженном состоянии. [c.253]

Установлено, что холодные трещины при сварке появляются вследствие нескольких причин. Холодные трещины нередко возникают в результате перехода в процессе охлаждения водорода из атомарного в молекулярное состояние, что сопровождается расширением объема металла, появлением объемных пространственных напряжений значительной величины. Наводораживание металла вызывает понижение его поверхностной энергии, поэтому трещина, однажды образовавшаяся при охлаждении, начинает быстро распространяться. Этому распространению трещин способствует потенциальная энергия, накопленная в системе, с возрастанием которой сопротивляемость распространению трещин уменьшается. [c.130]

Принцип минимума дополнительной работы. Принцип минимума потенциальной энергии системы был получен путем сравнения полей перемещений упругого тела в состоянии равновесия и в бесконечно близком к нему допускаемом связями состоянии. В принципе минимума дополнительной работы сравнению подвергаются два статически возможных напряженных состояния — истинное, задаваемое тензором напряжения Т, и бесконечно близкое к нему, с тензором напряжения Т -f бГ. Оба состояния рассматриваются, конечно, при одном и том же задании внешних сил — объемных рК и поверхностных, распределенных на части О2, ограничивающей тело поверхности О. Итак, в объеме V [c.156]

Первоначально основой настоящей теории было предположение, связывающее причину наступления опасного состояния материала с полной удельной потенциальной энергией деформации. Однако результаты опытов не подтвердили этой теории, а показали при этом, что объемная деформация остается упругой даже при весьма высоких напряжениях, о обстоятельство послужило основанием считать, что опасное состояние материала связано лишь с величиной удельной потенциальной энергии изменения формы. [c.71]

Формула (7) показывает, что IV зависит исключительно от состояния деформации в данный момент в данной точке следовательно, 17 зависит от состояния деформации рассматриваемого тела в данный момент 1. Величина 11 представляет собой потенциальную энергию деформации тела, т. е. работу, которую должны затратить объемные силы и внешние напряжения, чтобы вызвать данное состояние деформации. Действительно, если под воздействием этих сил тело перешло из естественного состояния покоя в новое, деформированное состояние покоя, то согласно формуле (10) будем иметь Е 11, ибо при состоянии покоя Т = 0. [c.83]

Последний член описывает тепловое давление, пропорциональное плотности кинетической энергии теплового движения и весьма малое при достаточно низких температурах. Следовательно, и в случае дискретного строения деформированного твердого тела его отдельные атомы испытывают локальное потенциальное изотропное давление, определяемое шаровой частью макроскопического тензора напряжений, как это следует из уравнения состояния (42). Поэтому обусловленное механическими напряжениями приращение объемного химического потенциала атома внутри тела (т. е. зависящего от изотропного локального давления) определяется шаровой частью макроскопического тензора напряжений. [c.20]

Найдем удельную потенциальную энергию и, т. е. энергию, накопленную вследствие упругих деформаций единицей объема материал1а при объемном напряженном состоянии. Для этого рассмотрим кубик со стороной, равной 1, находящийся под действием главных напряжений 0, 02 И егз. При простом растяжении (см. 3.9) имеем [c.374]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...