Неидеальный бозе-газ

Для неидеального бозе-газа Б, к. п, таковы [c.216]

Энергия решёточного квантового неидеального бозе-газа (напр., состоящего из атомов Не ), проявляю- [c.643]

Будем считать, что это неравенство справедливо и для слабо неидеального бозе-газа. Тогда во втором из уравнений [c.364]

Таким образом, ясно, что в неидеальном бозе-газе даже в основном состоянии отнюдь не все частицы обладают импульсом, равным нулю. [c.55]

РАЗРЕЖЁННЫЙ неидеальный бозе-газ 287 [c.287]

Разреженный неидеальный бозе-газ [c.287]

РАЗРЕЖЕННЫЙ НЕИДЕАЛЬНЫЙ БОЗЕ-ГАЗ 289 [c.289]

РАЗРЕЖЕННЫЙ НЕИДЕАЛЬНЫЙ БОЗЕ-ГАЗ 291 [c.291]

РАЗРЕЖЕННЫЙ НЕИДЕАЛЬНЫЙ БОЗЕ-ГАЗ 293 [c.293]

РАЗРЕЖЕННЫЙ НЕИДЕАЛЬНЫЙ БОЗЕ-ГАЗ [c.297]

РАЗРЕЖЕННЫЙ НЕИДЕАЛЬНЫЙ БОЗЕ-ГАЗ 299 [c.299]

При концентрациях 10 —lOi см среднее расстояние между экситонами делается сравнимым с их радиусом, поэтому взаимодействие между ними становится существенным. Следовательно, поведение системы экситонов не может совпадать с поведением слабо неидеального бозе-газа. Однако, как показали Келдыш и Козлов [266], при малой плотности экситонов, несмотря на слабое притяжение между ними, возможна бозе-конденсация в системе экситонов при достаточно низких температурах. [c.327]

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР СЛАБО НЕИДЕАЛЬНОГО БОЗЕ-ГАЗА [c.29]

Рассмотрим неидеальный бозе-газ частиц (со спином нуль). Спектр возбуждений в случае слабой неидеальности. когда имеет место теория возмущений, может быть получен точно (Боголюбов [7]). [c.29]

Третья часть посвящена приложениям результатов общей теории к некоторым специальным проблемам. В ней рассмотрены модель Изинга и предложенное Онсагером решение задачи Изинга для двумерного случая, а также вопросы, касающиеся жидкого гелия и неидеального бозе-газа. Подробное рассмотрение этих задач не только [c.5]

Эти результаты не позволяют сделать вывод, что неидеальный бозе-газ с отталкивательным взаимодействием в общем случае испытывает переход второго рода. Настоящая модель показывает только. [c.322]

Фиг. 94. Я—Т -диаграмма неидеального бозе-газа.

Для неидеального бозе-газа, рассмотренного в 5, показать, что в газовой фазе [c.324]

В-четвертых, рассматриваемая система имеет достаточно характерный энергетический спектр. Первый теоретический результат в этой области был получен Н. Н. Боголюбовым (1947), который показал, что в неидеальном бозе-газе зависимость Е р) существенно перестраивается благодаря наличию в системе макроскопического числа Л о Л бозе-сконденсированных частиц (этот результат был переполучен на западе более чем десять лет спустя), именно, вместо традиционной для газа зависимости Ер= =р 12т при малых импульсах появляется линейная зависимость [c.482]

Задача 28. Исследование неидеального бозе-газа методами квантовой статистики при 0=0 с учетом наличия в нем конденса- [c.573]

Рис. 212. Характер зависимости спектра неидеального бозе-газа от импульса и его аппроксимации в области р 0 функцией фон(р)=рс и в области провала — функцией

Найдем теперь интеграл столкновений второго порядка для слабо неидеальных ферми-и бозе-газов. Мы ограничимся пространственно однородными системами и возьмем в качестве базисных одночастичных состояний р) = р,г), где составной индекс р включает в себя импульс р и другие квантовые числа г, определяющие состояние частицы, например, спиновый индекс. [c.262]

Подводя итог проведенному беглому обсуждению, можно с совершенной определенностью сказать, что модель идеального бозе-газа, как это ни жаль, не отражает ни одной из перечисленных выше особенностей жидкого Не . Можно ли эту очень красивую по результатам модель использовать в качестве нулевого приближения при разработке теории вырожденной квантовой бозе-жидкости или для этой цели более подходит модель Боголюбова — это очень сложный вопрос, относящийся к одним из самых трудных во всей квантовой статистической физике неидеальных систем, и в профамму нашего курса эти задачи, естественно, не входят. [c.173]

Для жидкого Не в модели идеального газа темп-ра вырождения 7 о=3,13 К близка тсми-ре перехода в сверхтекучее состояние, равной 2,18 К, но это не означает, что переход в сверлтскучео состояние есть Г .— Э. к. идеального газа, т. к. для явления сверхтекучести существенно взаимодействие между атомами. В неидеальном бозе-газе явление Б.— Э. к. сохраняется, а неидеальность приводит к появлению частиц с ненулевым импульсом даже при Г=0, в слабонеидеальном бозс-газе малой плотности [c.220]

Условие (69.2) означает, что большинство частиц находится в конденсате. Тогда, очевидно, в гамильтониане (69.1) следует учесть только взаимодействие их с надконденсатными частицами. Взаимодействием надконденсатных частиц друг с другом будем пренебрегать. Теория слабо неидеального бозе-газа, основанная на этих предположениях, была предложена Н. 1Т Боголюбовым [52]. [c.364]

Если бы систему экситонов можно было рассматривать как слабо неидеальный бозе-газ, то вследствие малой эффективной тиассы экситонов ( 10 — 10 г) бозе-конденсация наступила бы при концентрации 10 сл уже при 100 К. [c.327]

Автор книги, профессор Д. Пайне, американский физик-теоретик, известен нашим специалистам своими работами по теории электронной плазмы в твердом теле, теории неидеального бозе-газа и т. д. Ему принадлежит значительный вклад в развитие и утверждение иден элементарных возбуждений, что придает его книге особый интерес. Раиее на русском языке были опубликованы его книга Проблема многих тел (изд-во Мир, 1964)[ и ряд статей в сборниках по различным вопросам физики твердого тела. [c.4]

Очевидной стала необходимость создания учебника нового типа — основанного полностью на современных представлениях и написанного для экспериментаторов. Предлагаемая вниманию читателей книга Д. Пайнса представляет собой одну из первых попыток в этом направлении. Автор книги — американский физик-теоретик— получил широкую известность благодаря своим работам по теории электронной плазмы в твердом теле, теории неидеального бозе-газа и др. Он принимал активное участие в отмечавшейся выше перестройке теории, что придает книге особый интерес. [c.6]

Это важное предиоложенне и есиованный на нем метод теории воз мущений, изложенный ниже, были введены в теорию неидеальнОго бозе-газа Н Н. Боголюбовым [Лоигп. РЬув. (СССР), 9, 23 (1947) Вестник МГУ, № 7, Прим, ред. ...... [c.462]

Спектр элементарных возбуждений указанного типа теоретически впервые был получен Н. Н. Боголюбовым (20] для модели слабо неидеального бозе-газа, откуда следовал вывод о единстве спектра фонон-ротонных возбуждений.— Прим. перев. [c.360]

Хотя экспериментально бозе-конден-сацию наблюдать не удается, так как все известные газы снижаются еще при температуре значительно выше Тс, теория вырожденного бозе-газа представляет большой принципиальный интерес. Как было показано Боголюбовым, в неидеальном бозегазе аналогом бозе-конденсации является переход в сверхтекучее состояние. Для Не температура бозе-конденсации 7 = 3,13 К, а переход его в сверхтекучее состояние наблюдается при 7 = 2,19 К. [c.243]

БОГОЛЮБОВА КАНОНЙЧЕСКИЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ — лиией 1Ы0 приобразовапия операторов уличто-мнения и рождения частиц к операторам уничтожения и рождения квазичастиц для неидеальных ферми- и бозе-газов. Предложены Н. Н. Боголюбовым в 1947 для бозо-газа и в 19.58 для ферми-газа. [c.216]

Неидеальные вырожденные газы. Исследование свойств таких газов при условии малости газового параметра т) представляет существ, интерес. В фер-миевском газе поправка к энергии оси. состояния оказывается т]7 . Спектр квазичастиц в случае газа с отталкиванием между частицами совпадает (с точностью до поправок т) ) со спектром свободных частиц, В спектре газа с притяжением между частицами возникает экспоненциально малая (по параметру т / ) щель, что связано со сверхтекучестью (см. также Сверхпроводимость), и появляется фононная ветвь. Энергия осн. состояния, равная нулю у идеального бозе-газа, составляет Ы1У)Чшх иПИ 1т для неидеаль-вого. Спектр квазичастиц при малых р является фононным, а при больших р переходит в спектр свободных частиц (см. также Квантовая жидкость). [c.671]

Неидеальный газ Бозе—Эйнштейна. Хотя возможности, представляемые теорией конденсации Бозе—Эйнштейна для объяснения быстрого уменьшения энтропии без привлечения процессов упорядочения в координатном пространстве (таких, как кристаллизация), и являются довольно привлекательными, трудности этой теории немедленно дают о себе знать. Ф. Лондон подчеркивал в своей первой работе различие между идеальным газом и жидкостью, хотя он указывал также, что для идеального газа с массой атома гелия величины Гцр. и 1 ,ф. равны из формул (42.2), (42.11) и (42.12) 3,14° К и 1,28 R соответственно, что удивительно близко к ),-точке и энтро-нии Si жидкого гелия, равных 2,19° К и 0,8 R. Поэтому он предпринял попытки учесть при разумных предположениях силы взаимодействия, чтобы выяснить, получится ли при этом лучшее согласие с экспериментальными [c.875]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...