Лучистый теплообмен между двумя телами

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя телами — серым и 106 [c.106]

Лучистый теплообмен между двумя телами когда одно из них расположено внутри другого два коаксиальных цилиндра, две концентрические шаровые поверхности и другие поверхности, практически приближающиеся к перечисленным (рис. 14-8, б). [c.190]

Лучистый теплообмен между двумя телами, имеющими по всей поверхности равномерную температуру и разделенными непоглощающей средой (одно- и двухатомные газы, многоатомные газы в слоях небольшой толщины), рассчитывается ио формуле [c.213]

Для установления связи между излуча-тельной и поглощательной способностями тела рассмотрим лучистый теплообмен между двумя телами с параллельными бесконечно большими плоскими поверхностями (рис. 10.9). В этом случае все излучение одной из них обязательно попадает на другую. Допустим, что поверхность 1 — серая с поглощательной способностью А, поверхность 2 — абсолютно черная, а среда, разделяющая обе поверхности, абсолютно прозрачная. [c.138]

Лучистый теплообмен между двумя телами, произвольно расположенными в пространстве. Используя выражения законов Ламберта (4.63) и Стефана — Больцмана (4.60), можно получить выражение для теплового потока (Между телами 1 2 с поверхностями 5] и 5г [c.191]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ ДВУМЯ ТЕЛАМИ [c.218]

Рис. 11.7. Лучистый теплообмен между двумя телами при наличии экранов а г- параллельное расположение экранов б - концентрическое расположение экранов Рэ, -площадь -го экрана Вэ1 - степень черноты -го экрана

Рассмотрим стационарный лучистый теплообмен между двумя неограниченными параллельными поверхностями (серыми телами), разделенными прозрачной средой (рис. 6.6). Здесь всё излучение каждой поверхности падает на противоположную. Пусть Т, > Тг, степень черноты первого и второго тела соответственно 1 и е2- [c.60]

Рис 14-8. Лучистый теплообмен между двумя замкнутыми системами серых тел [c.190]

Рис. 3-3. Лучистый теплообмен между двумя вогнутыми серыми телами, образующими замкнутую систему.

Фиг. 147. Лучистый теплообмен между двумя произвольно расположенными телами.

Лучистый теплообмен между двумя абсолютно черными телами, произвольно расположенными в пространстве [c.201]

Пример 2. Рассчитать лучистый теплообмен между двумя серыми телами, одно из которых заключено внутри другого, причем внутреннее тело не имеет вогнутостей. [c.220]

Лучистый теплообмен между двумя серыми телами 221 [c.221]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ ДВУМЯ ЧЕРНЫМИ ТЕЛАМИ, ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫМИ В ПРОСТРАНСТВЕ [c.245]

Лучистый теплообмен между двумя серыми непрозрачными телами. Между двумя непрозрачными телами проис.ходит постоянный взаимный тепловой обмен лучеиспусканием. Уравнение [c.10]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными плоскостями (рис. 13-4). По такой схеме можно рассматривать теплообмен излучением между двумя неплоскими поверхностями, если зазор между ними много меньше протяженности самих поверхностей. Заданными считаются температуры тел T l и Гг, а также их степени черноты ei и ец. Процесс лучистого теплообмена проходит стационарно. [c.319]

Таким образом, тепловой поток пропорционален разности четвертых степеней, абсолютных температур тел, участвующих в лучистом теплообмене. То, что температуры возводятся в четвертую степень, существенно сказывается при высоких значениях температур, когда лучистый теплообмен становится значительным. При низких температурах обычно более существенны конвекция и теплопроводность. Рассмотрим теплообмен между двумя телами, одно из которых находится в полости другого (рис. 13-5). Внутреннее тело 1 имеет выпуклую поверхность. Заданы поверхности тел, степени черноты 81 и 82, а также температуры Тх и Гг. при чем Т >Т2. [c.320]

Лучистый теплообмен в суш ествуюш их стационарных энергетических реакторах имеет второстепенное значение по сравнению с конвективным теплообменом и теплопроводностью. При этом во многих случаях оказывается возможным ограничиться расчетом лучистого теплообмена между двумя телами, разделенными прозрачной средой. Поэтому в настояш ей главе изложены лишь основные понятия и законы теплового излучения и приведены наиболее простые расчеты лучистого теплообмена в системе двух тел. [c.325]

Как рассчитывают лучистый теплообмен между двумя плоско- параллельными телами [c.132]

В отдельных случаях, например при теплообмене между двумя серыми телами, образующими замкнутую систему, задача может быть сравнительно просто решена обычными методами баланса лучистых потоков. [c.109]

Рассмотренные выше случаи лучистого теплообмена между двумя плоскопараллельными телами конечных размеров показывают, что расчет его в системе ограниченных тел неизбежно требует знания угловых коэффициентов. Нередко наибольшие трудности расчетов по лучистому теплообмену вызываются недостаточностью сведений по угловым коэффициентам и методам их определения. [c.88]

Лучистый теплообмен, как известно, происходит между двумя телами с разной температурой (или между средой и телом) и определяется сложной зависимостью теплового потока от температур участвующих в теплообмене тел, которую можно записать так [c.147]

В инженерных расчетах обычно требуется рассчитать лучистый теплообмен между телами, для которых известны качества поверхности, размеры и температура. По этим данным энергия излучения обоих тел всегда может быть определена на основании закона Стефана—Больцмана. Так как количество тепла, отдаваемого телом, есть разность между количеством излучаемой и количеством поглощаемой телом лучистой энергии, расчетная формула для лучистого теплообмена между двумя параллельными плоскостями имеет вид [c.119]

Для уменьшения л) истого теплообмена между телами устанавливают экраны, представляющие собой тонкие листы, изменением температуры которых по их толщине можно пренебречь. Рассмотрим влияние экранов на теплообмен между двумя параллельными пластинами, температуры которых Т1 и Т2, а степень черноты пластин и экранов 8 одинакова (рис. 11.7, а). Если число экранов п, то количество теплоты, передаваемое от тела 1 к экрану 1, будет равно теплоте, передаваемой от экрана 1 к экрану 2,. .., и от экрана п к телу 2 (стационарный тепловой поток). Лучистый тепловой поток определяют по уравнению (11.13), а приведенную степень черноты 8пр по уравнению (11.14). Запишем уравнение плотности потока излучения для 1-го экрана в виде [c.545]

Для доказательства (33.33) рассмотрим процесс теплообмена между двумя абсолютно черными телами малым диском (тело I), который расположен внутри большой замкнутой полости, и замкнутой полостью (тело 2). Пусть оба тела имеют одинаковую температуру, а в полости поддерживается вакуум. В указанных условиях теплообмен между телами 1 и 2 может осуш,ествляться только излучением. Если черное тело 1 излучает теплоты (лучистой энергии), то столько же ( о) оно должно поглощать. В противном случае температура тела 1 становилась бы либо больше, либо меньше начальной. Самопроизвольное изменение температуры тел, составляющих изолированную изотермическую систему, в соответствии со вторым законом термодинамики невозможно. [c.410]

Предположим, что теплообмен излучением происходит между двумя абсолютно черными поверхностями тел. На рис. 14-7 изображены две элементарные поверхности dF и dp2, участвующие в лучистом теплообмене. Пусть расстояние между ними равно s углы образуемые нормалями п и f 2 к элементарным поверхностям и линией, соединяющей центры этих поверхностей, соответственно равны Pi и Р г температура первой поверхности второй Т К. [c.187]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ ДВУМЯ ТЕЛАМИ В ЛУЧЕПРОЗРАЧНОП СРЕДЕ [c.187]

Известно, что при лучистом теплообмене между двумя серыми телами I и 2, заключенными одно в другое без вогнутостей внутреннего тела 2 (чтобы исключить самопереизлучение) будет справедливо [c.269]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

На основании рассмотренных выше заксз-нов излучения могут быть выведен1Д формулы для расчета взаимного лучистого теплообмена между телами. Задача о лучистом теплообмене между двумя серыми непрозрачными телами, имеющими неограниченные плоские поверхности, обращенные друг к другу, может быть решена методом многократных отражений или эффективных потоков. В соответствии с первым методом для определения количества энергии, переданной от первого тела ко второму (поток результирующего излучения), необходимо из первоначального количества энергии излучения первого тела [c.128]

При лучистом теплообмене между двумя параллельными плоскостями (поверхности двух тел) с температурами Т1 и Гг, если среда диатермична, количество переданного в час тепла определяется по уравнению [c.30]

Закон Кирхгофа устанавливает связь между излучательной способностью Е и коэффициентом ноглощения А реальных тел. Чтобы выявить такую связь, рассмотрим лучистый теплообмен между двумя неограниченными гшосконараллельными поверхностями, одна из которых является абсолютно черной с температурой Г , а другая - серой с температурой Т и степенью черноты 5 (рис. 2.81). [c.122]

В работе [127] предполагается, что псевдоожижен-ный слой излучает как абсолютно черное тело и, исходя -из формул для лучистого обмена между двумя плоскостями с. температурами Гст и Тел, проводится оценка значимости радиационного обмена в сравнении с кон-вективно-кондуктивным. Роль радиационного переноса возрастает с увеличением размеров. частиц при сохранении неизменными прочих характеристик, в частности свойств материала частиц. Поэтому, если для частиц d = 0, мм лучистый обмен становится существенным при 7 >900 К, то для частиц d = 5 мм — при Г>500К. Аналогичные оценки получены в работе [50] в рамках пакетной теории теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью (для частиц d = 0,5 мм температура, при которой становится существенным лучистый теплообмен, должна быть больше 700 К). Все эти оценки проводи- лись в предположении, что профиль температуры вблизи поверхности в псевдоожиженном слое не изменяется вследствие радиационного обмена и определяется, как и при низкой температуре, только конвекцией и теплопроводностью. [c.135]

Теплопередача излучением между двумя телами может быть еще больше снижена путем уменьшения поглощательной способности экранов. Так, например, введение только одного экрана с. 4э = = 0,2 снижает согласно уравнению (6-38) теплопередачу излучением между телами при Ai=A2 = 0,8 в 7 раз, а введение экрана с Лэ = 0,П5 (полированные металлы) в этих же условиях позволяет снизить теплопередачу в 27 раз. При более высокой поглощательной способности Ai и /4г, например при Ai=A2=l,0, установка экрана с Лэ=0,05 снижает теплопередачу между телами еще больше, а именно — в 40 раз. При малой величине поглощательной способности Ai и Аг эффективность установки такого экрана существенно снижается. Так, например, при Л) =/32=0,05 установка экрана с такой же пoглoи a-тельной способностью снизит теплопередачу только в 2 раза, а если в этих условиях установить экран с Лэ=1,0, то снижение теплопередачи составит всего только 2,5%. Таким образом эффективность экранирования при лучистом теплообмене существенно зависит как от абсолютной величины поглощательной способностп экрана Лэ, так и от относительного значения A lAi и Лэ/Лг. [c.79]

Теплообмен излучением между двумя телами. Рассмотрим теплообмен, излучением между двумя элементарными серыми площадками и йр2 (фиг. 23), произвольно ориентированными в пространстве. Следовательно, восстановленные из центров этих площадок нормали и N2 могут быть расположены по отношению друг к другу в пространстве под любым углом. Расстояние между центрами площадок (1Е и йр2 равно г. Обозначаем угол наклона г по отношению к нормали N1 через ф], а по отнош ению к нормали Л г через фг. Лучистый поток из точеч- [c.85]

ТЕПЛООБМЕН — самопроизвольный необратимый процесс переноса теплоты, обусловленный градиентом темп-ры. В общем случае перенос теплоты может также вызываться неоднородностью полей др. физ. величин, напр, градиентом концентраций (см. Дюфура эффект). Различают след. виды Т, тепмпроводпость, конвекция, лучистый теплообмен, Т. при фазовых превращениях на практике Т. часто осуществляется неск. видами сразу. Т. определяет или сопровождает мн. процессы в природе (напр., эволюцию звёзд и планет, метеорологич. процессы на поверхности Земли и т. д.), в технике и быту. Во мн. случаях, напр, при исследовании процессов сутки, испарит, охлаждения, диффузии, Т. рассматривается совместно с массо-обменом. Т. между двумя теплоносителями (газами, жидкостями) через разделяющую их твёрдую стенку или через поверхность раздела между ними наз. теплопередачей. ТЕПЛООТДАЧА—теплообмен между поверхностью твёрдого тела и соприкасающейся с ней средой — теплоносителем (жидкостью, газом). Т. осуществляется конвекцией, теплопроводностью, лучистым теплообмеио.м. Различают Т. при свободном и вынужденном движении теплоносителя, а также при изменении его агрегатного состояния. Интенсивность Т. характеризуется коэф. Т,— кол-вом теплоты, переданным в единицу времени через единицу поверхности при разности темп-р между поверхностью и сре- [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...