Лучистый теплообмен двух тел

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН ДВУХ ТЕЛ, РАЗДЕЛЕННЫХ ПРОЗРАЧНОЙ СРЕДОЙ [c.238]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН ДВУХ ТЕЛ С ПЛОСКО-ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ ПОВЕРХНОСТЯМИ [c.240]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН ДВУХ ТЕЛ, ИЗ КОТОРЫХ ОДНО НАХОДИТСЯ В ПОЛОСТИ ДРУГОГО [c.242]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН ДВУХ ТЕЛ ПРИ НАЛИЧИИ ОТРАЖАЮЩЕЙ ОБОЛОЧКИ [c.258]

Лучистый теплообмен двух тел [c.410]

Лучистый теплообмен двух тел с плоскопараллельными поверхностями неограниченных размеров [c.411]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН ДВУХ СЕРЫХ ТЕЛ, ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫХ В ПРОСТРАНСТВЕ [c.257]

Теплота представляет собой такую форму передачи энергии, которая определяется непосредственным контактом между телами с различной температурой или лучистым теплообменом между ними. Обычно считают, что повышение температуры тела связано с подводом теплоты. В основном так и бывает в действительности. Однако в общем случае изменение температуры тела определяется соотношением этих двух форм передачи энергии, подводимых или отводимых от тела, т. е. можно так организовать процесс, что, несмотря на подвод к телу некоторого количества теплоты, его температура будет понижаться. Все зависит от баланса соответствующих форм энергетического взаимодействия между телами — теплоты и работы. [c.31]

Для двух тел, участвующих в лучистом теплообмене, коэффициент облученности первого тела [c.212]

При равных температурах двух абсолютно черных тел, участвующих в лучистом теплообмене, Q12 = 621- Найдем значения Q12 и Q21 из уравнений (2.336), (2.350) и (2.351) [c.212]

Рассмотрим стационарный лучистый теплообмен в замкнутой системе, состоящей из двух серых тел (рис. 19.5, а). Площадь поверхности первого тела , второго — Е соответствующие значения по- [c.234]

Установим некоторые свойства угловых коэффициентов. При одинаковых температурах двух, участвующих в лучистом теплообмене, абсолютно черных тел [c.235]

Свойство взаимности состоит в том, что взаимные поверхности излучения двух тел, участвующих в лучистом теплообмене, равны друг другу независимо от того, какая из поверхностей этих тел является излучающей. Так, в соответствии с зависимостями (17-58) и (17-61) получаем, что элементарные взаимные поверхности излучения равны [c.396]

Уравнение (7-10) представляет собой математическое выражение одного из общих свойств угловых коэффициентов — свойства взаимности элементарных поверхностей двух тел, находящихся в лучистом теплообмене. [c.91]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН В ЗАМКНУТОЙ СИСТЕМЕ ИЗ ДВУХ СЕРЫХ ТЕЛ [c.130]

Возможные варианты замкнутой системы, состоящей из двух твердых тел, между которыми происходит взаимный лучистый теплообмен, показаны на рис. 9-1. Здесь [c.130]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН В ЗАМКНУТОЙ СИСТЕМЕ ИЗ ДВУХ ТВЕРДЫХ СЕРЫХ ТЕЛ, РАЗДЕЛЕННЫХ ИЗОТЕРМИЧЕСКОЙ СЕРОЙ СРЕДОЙ [c.319]

Рассматривая лучистый теплообмен в пределах спектрального участка (Д )г, приходим к системе уравнений, аналогичной системе уравнений (18-13)—(18-15) для двух серых тел, разделенных серой средой. Различие между этими системами состоит только в том, что в новой системе уравнений вместо г. - окл и г соответственно представлены и = [c.338]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН В ЗАМКНУТОЙ СИСТЕМЕ ИЗ ДВУХ НЕСЕРЫХ ТЕЛ, РАЗДЕЛЕННЫХ ИЗОТЕРМИЧЕСКОЙ ГАЗОВОЙ СРЕДОЙ С ПЕРЕМЕННЫМ ПО СПЕКТРУ КОЭФФИЦИЕНТОМ ОСЛАБЛЕНИЯ Кх [c.346]

Ключников А. Д., Лучистый теплообмен в замкнутой системе из двух серых тел, разделенных селективно-серой изотермической средой, Теплоэнергетика , 1969, № 1. [c.388]

Рис. 22. Лучистый теплообмен в системе двух тел

Для уменьшения лучистого теплообмена между телами применяют экраны. Доказывается, что установка одного экрана между двумя параллельными стенками уменьшает теплообмен излучением в два раза, установка двух экранов в три раза и т. д., в общем случае при постановке п экранов [c.180]

Заметим, что приведенные формулы верны в предположении, что каждое из двух тел находится в лучистом теплообмене с одним единственным противостоящим телом. Учет взаимодействия с другими телами, могущими участвовать в теплообмене двух основных тел, привел бы к чрезвычайному усложнению расчета. [c.193]

При наличии в некотором пространстве двух (или нескольких) тел с различной температурой между телами происходит радиационный или лучистый теплообмен. Количество лучистой энергии, получаемой данным телом от более нагретых окружающих тел, или, что то же, лучистый (радиационный) тепловой поток, определяется разностью между излучаемой и поглощаемой телом лучистой энергией [c.43]

Рис. 121, Лучистый теплообмен двух тел, произвольно расположенных в простр/ нстве 7 —первое тело . 2—второе тело

Две последние формулы верны при условии, что каждое из двух тел 1 к 2 находится в лучистом теплообмене с одним единственным противостоящим телом, поэтому, строго говоря, поверхности F и f., должны образовывать замкнутую систему. Учет взаимодействия с другими телами, могуидши быть источниками или стоками лучистого тепла, привел бы к чрезвычайному усложнению расчетов. [c.209]

Свойство взаимности поверхностей двух тел при лучистом теплообмене. Примем в дальнейшем для обозначения среднего углового коэффициента ф1 (с черточкой сверху и двумя индексами внизу). Первый индекс будет обозначать излучающую поверхность, второй — поверхность, на которую падагт часть лучей, исходящих от первой поверхности. Для двух поверхностей Fi и F2, участвующих во взаимном теплообмене, угловые коэффициенты запишутся как фщ и фаь а свойство взаимности как [c.43]

Повсюду в теории регулярного теплового режима принимается, что коэффициент теплоотдачи будет величиной постоянной, если гидродинамика потока, в котором охлаждается тело, неизменна, если, например, скорость потока не изменяется. Вообще в неявной записи закона Ньютона не содержится никаких указаний на то, зависит ли aw от температуры или нет. Лишь в двух случаях — при лучистом теплообмене и при конвекции коэффициент теплоотдачи явно зависит от температуры. В других же процессах зависимость а от температуры не выяснена до сих пор, и допущение аш = onst, особенно в процессах охлаждения или нагрева тел, представляется в значительной мере гипотетичным. [c.613]

Расчет полного термического сонротив-лення контакта. Рассмотрим тепловое течение в составном теле. В увеличенном масштабе контакт двух шероховатых поверхностей условно можно представить рис. 147. Тепловой поток, идущий от тела 1 к телу 2, при подходе к поверхности соприкосновения раздваивается. Одна часть теплоты проходит через места фактического контакта, а другая — через среду, заполняющую пространство между выступами шероховатости (лучистым теплообменом в зазоре пренебрегаем). Фактическая площадь контакта зависит от шероховатости поверхностей (чистоты обработки) и степени пх сжатия. Для шероховатого тела без приложения нагрузки фактическая площадь касания стремится к нулю, тогда практически весь тепловой поток может перейти от тела 1 к телу 2 только вследствие теплопроводности среды в зазоре. Оценим ориентировочно термическое [c.231]

При лучистом теплообмене между двумя параллельными плоскостями (поверхности двух тел) с температурами Т1 и Гг, если среда диатермична, количество переданного в час тепла определяется по уравнению [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...