Теплообмен между двумя телами

Все рассуждения и выводы, изложенные в предыдущих главах, прямо или косвенно основывались на законе сохранения и превращения энергии. С точки зрения этого закона принципиально возможен любой процесс, не противоречащий первому началу термодинамики. Так, например, если внешняя работа не затрачивается, то при теплообмене между двумя телами, по закону сохранения и превращения энергии, теплота, отданная одним телом, равна приобретенной другим. На вопрос, какое из этих двух тел отдает теплоту, а какое получает, т. е. в каком направлении протекает процесс, первое начало термодинамики ответа не дает. [c.103]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя телами — серым и 106 [c.106]

Лучистый теплообмен между двумя телами когда одно из них расположено внутри другого два коаксиальных цилиндра, две концентрические шаровые поверхности и другие поверхности, практически приближающиеся к перечисленным (рис. 14-8, б). [c.190]

Лучистый теплообмен между двумя телами, имеющими по всей поверхности равномерную температуру и разделенными непоглощающей средой (одно- и двухатомные газы, многоатомные газы в слоях небольшой толщины), рассчитывается ио формуле [c.213]

Постановка задачи. Будем рассматривать теплообмен между двумя телами 1 и 2, находящимися во взаимном контакте. Начальная температура первого тела равна начальная температура второго тела to2, причем toi[c.126]

Для установления связи между излуча-тельной и поглощательной способностями тела рассмотрим лучистый теплообмен между двумя телами с параллельными бесконечно большими плоскими поверхностями (рис. 10.9). В этом случае все излучение одной из них обязательно попадает на другую. Допустим, что поверхность 1 — серая с поглощательной способностью А, поверхность 2 — абсолютно черная, а среда, разделяющая обе поверхности, абсолютно прозрачная. [c.138]

Лучистый теплообмен между двумя телами, произвольно расположенными в пространстве. Используя выражения законов Ламберта (4.63) и Стефана — Больцмана (4.60), можно получить выражение для теплового потока (Между телами 1 2 с поверхностями 5] и 5г [c.191]

Так, например, можно было бы предположить, что при теплообмене между двумя телами различной темпера- [c.49]

Можно было бы предположить, что при теплообмене между двумя телами различной температуры тепло может переходить как от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой, так и, наоборот, от тела с меньшей температурой к телу с большей температурой. Единственное ограничение, налагаемое первым началом тер-моди намики на этот пр оцесс, заключается в требовании равенства количества тепла, отданного первым и полученного вторым телом (при условии, что при этом не производится полезной внешней работы). [c.37]

Теплообмен между двумя телами не может быть осуществлен при наличии между ними теплоизолирующей (адиабатической) перегородки или если одно из тел обладает свойствами такой перегородки. [c.20]

Аналогично рассчитывается радиационный теплообмен между двумя телами, когда одно из них полностью охвачено (окружено) другим при условии, что поверхность внутреннего тела везде выпуклая (оно не может излучать само на себя), а поверхность оболочки везде [c.267]

Таким образом, тепловой поток пропорционален разности четвертых степеней, абсолютных температур тел, участвующих в лучистом теплообмене. То, что температуры возводятся в четвертую степень, существенно сказывается при высоких значениях температур, когда лучистый теплообмен становится значительным. При низких температурах обычно более существенны конвекция и теплопроводность. Рассмотрим теплообмен между двумя телами, одно из которых находится в полости другого (рис. 13-5). Внутреннее тело 1 имеет выпуклую поверхность. Заданы поверхности тел, степени черноты 81 и 82, а также температуры Тх и Гг. при чем Т >Т2. [c.320]

Теплообмен между двумя телами [c.135]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ ДВУМЯ ТЕЛАМИ [c.218]

Г. Первый закон термодинамики (П.4.5.2°) не позволяет определить, в каком направлении может происходить термодинамический процесс. Например, основываясь на законе сохранения и превращения энергии, нельзя предвидеть, в каком направлении будет происходить теплообмен между двумя телами, нагретыми до различных температур с точки зрения первого закона термодинамики одинаково возможен как переход энергии в форме теплоты от более нагретого тела к менее нагретому, так и обратный переход. Первый закон термодинамики допускает создание вечного двигателя второго рода. Так называется двигатель, в котором рабочее тело, совершая круговой процесс, получало бы энергию в форме теплоты от одного внешнего тела и целиком передавало бы ее в форме работы другому внешнему телу. Примером такого двигателя могло бы служить периодически действующее устройство, выкачивающее внутреннюю энергию океанов и передающее ее в форме работы другим телам. [c.149]

Рис. 11.7. Лучистый теплообмен между двумя телами при наличии экранов а г- параллельное расположение экранов б - концентрическое расположение экранов Рэ, -площадь -го экрана Вэ1 - степень черноты -го экрана

Рис. 11.7. <a href="/info/793">Лучистый теплообмен</a> между двумя телами при наличии экранов а г- параллельное расположение экранов б - концентрическое расположение экранов Рэ, -площадь -го экрана Вэ1 - <a href="/info/19023">степень черноты</a> -го экрана

Таким образом, теплообмен между двумя произвольно расположенными телами может быть рассчитан по формуле [c.93]

Рассмотрим стационарный лучистый теплообмен между двумя неограниченными параллельными поверхностями (серыми телами), разделенными прозрачной средой (рис. 6.6). Здесь всё излучение каждой поверхности падает на противоположную. Пусть Т, > Тг, степень черноты первого и второго тела соответственно 1 и е2- [c.60]

Во многих других инженерных сооружениях следует повышать интенсивность процессов переноса теплоты. Например, в теплообменниках-аппаратах, где осуществляется теплообмен между двумя или несколькими теплоносителями или между теплоносителями н твердыми телами (стенкой, насадкой), стремятся повысить интенсивность теплообмена для уменьшения их размеров (затраты материала). [c.6]

Например, в теплообменниках — аппаратах, где осуществляется теплообмен между двумя или несколькими теплоносителями или между теплоносителями и твердыми телами (стенкой, насадкой), стремятся повысить интенсивность теплообмена для уменьшения их размеров (затрат материалов). [c.170]

Первая формулировка второго начала термодинамики. При теплообмене между двумя пли несколькими телами теплота самопроизвольно переходит лишь от тела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой, но не наоборот некомпенсированный переход теплоты от тела с меньшей температурой к телу с большей температурой невозможен. [c.55]

Теплообмен между двумя какими-либо телами связан с распространением тепла внутри одного и того же тела как твердого, так и жидкого. [c.211]

Рис 14-8. Лучистый теплообмен между двумя замкнутыми системами серых тел [c.190]

Можно было бы считать, например, что при теплообмене между двумя телами с различными температурами теплота может переходить как от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой, так и наоборот от тела с меньшей температурой к телу с большей температурой. Единственное ограничение, налагаемое первым началом термодинамикЕЕ на этот процесс. [c.43]

Если исходить лишь из первого начала термодинамики, то правомерно считать, что любой мыслимый процесс, который не противоречит закону сохранения энергии, )финципиально возможен и мог бы иметь место в природе. С этой точки зрения можно предположить, например, что при теплообмене между двумя телами с различными температурами теплота может переходить как от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой, так и наоборот. Единственное ограничение, налагаемое первым началом термодинамики на этот процесс, заключается в выполнении требования равенства количеств теплоты, отданной первым телом и полученной вторым телом (при условии, что в этом случае не производится полезной внешней работы). [c.54]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ ДВУМЯ ТЕЛАМИ В ЛУЧЕПРОЗРАЧНОП СРЕДЕ [c.187]

Таким образом, в условиях квазистатических взаимодействий в равной мере осуществимы процессы взаимно противоположных направлений. Теплоо 3мен между телами различной температуры может быть осуществлен в обоих направлениях как от холодного к нагретому, так и от нагретого к холодному. Разумеется, тела различной температуры не должны при этом непосредственно взаимодействовать друг с другом иначе процесс не будет квазистатическим. Квазистатический теплообмен между двумя телами при конечной разности их температур может быть реализован только при том обязательном условии, если взаимодействие между ними осуществляется посредством промежуточной системы, обладающей двумя степенями свободы. Приводя рабочее тело в соприкосновение поочередно с каждым из взаимодействующих тел, мы осуществляем теплообмен только в форме квазистатического взаимодействия — это возможно благодаря соответствующей подготовке (изменению температуры) рабочего тела путем его сжатия или расширения. При этом, совершив полный цикл, система целиком выключается из процесса обмена и по ее состоянию вообще невозможно заключить о том, что она участвовала в этом процессе. [c.125]

ЛучистЕш теплообмен между двумя телами. Расчет теплообмена в этом случае выполняют по следующей зависимости [c.256]

Например, есл и имеются два тела, температуры которых различны, то первому началу термодинамики не противоречил бы переход теплоты от тела с более низкой температурой к телу с температурой более Высокой. Единственное ограничение, налагаемое первым началом термодинамики на этот процесс, заключается в требовании, чтобы количество теплоты, отданной первым телом, было равно количеству теплоты, полученной втедым телом (при условии отсутствия работы). В действительности, как показывает огромный опытный материал, теплота сама собой переходит только от тела, имеющего более высокую температуру, к телу, имеющему более низкую температуру. Ответ на вопрос о направлении перехода теплоты при теплообмене между двумя телами дает второе начало термодинамики. [c.92]

Теплообмен между двумя телами, В печи происходит теплообмен между шадкон и нагреваемыми изделиями. Тепловое лз еиспускание отличается от светового большей длиной волны, но распространяется со скоростью света. [c.8]

При теплообмене между двумя телами, излучает энерг-ню ие только тело с более высокой температурой Ти но и другое тело с температл роп То- Уравнение закона Стефана — Больцмана в этом с.тучае прт-тмает вид [c.9]

Температурой называется степень нагретости вещества. Это представление о температуре основано на теплообмене между двумя телами, находящимися в тепловом контакте. Тело, более нагретое, отдающее тепло, имеет и более высокую температуру, чем тело, воспринимающее тепло. При отсутствии передачи тепла от одного тела к другому, т. е. в состоянии теплового равновесияг температуры тел равны. [c.54]

Известно, что при лучистом теплообмене между двумя серыми телами I и 2, заключенными одно в другое без вогнутостей внутреннего тела 2 (чтобы исключить самопереизлучение) будет справедливо [c.269]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

Теплообмен излучением между двумя телами с плосконараллельными поверхностями [c.402]

Теплообмен излучением между двумя телами, произвольно расположенными в гфсстранстве [c.406]

На основании рассмотренных выше заксз-нов излучения могут быть выведен1Д формулы для расчета взаимного лучистого теплообмена между телами. Задача о лучистом теплообмене между двумя серыми непрозрачными телами, имеющими неограниченные плоские поверхности, обращенные друг к другу, может быть решена методом многократных отражений или эффективных потоков. В соответствии с первым методом для определения количества энергии, переданной от первого тела ко второму (поток результирующего излучения), необходимо из первоначального количества энергии излучения первого тела [c.128]

Рассмотрим теплообмен между двумя единичными (по 1 м ) поверхностями, обращенными друг к другу с небольшим зазором (рис. 11.5), причем Тх>Т2. В этой системе Ех—энергия собственного излучения первого тела на второе, Е2 — второго на первое. Проследим за расходованием энергии собственного излучения 1-го тела. После попадания энергии Ех на второе тело часть ее ЕхА2 поглощается вторым телом, часть Ех—ЕхА2=Ех —А2) отражается снова на первое тело, где доля 1(1—А2)А отраженного излучения поглощается, а доля х( —А2) (1—Ах) отражается на [c.108]

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ДВУМЯ ТЕЛАМИ, ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫМИ В ПРОСТРАНСТВЕ. УГЛ10ВЫЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ ИЗЛУЧЕНИЯ [c.393]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...