Теплообмен излучением между двумя телами

Теплообмен излучением между двумя телами 253 [c.253]

Как происходит теплообмен излучением между двумя телами [c.90]

Теплообмен излучением между двумя телами нагретым (с температурой и холодным (с температурой Т > происхо- [c.318]

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ДВУМЯ ТЕЛАМИ, ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫМИ В ПРОСТРАНСТВЕ [c.365]

Параллельные пластины. При теплообмене излучением между двумя телами, как уже было указано, количество переданной энергии определяется разностью между энергией, излучаемой одним телом, и энергией, поглощаемой им из излучения другого тела. [c.135]

Теплообмен излучением между двумя произвольными телами (рис. 29-5) рассчитывается по формуле [c.470]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 с постоянными во времени температурами и и поглощающими способностями и а , разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды толщиной I. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения pi. от пластины 1 к пластине 2 [85]. [c.295]

Теплообмен излучением между параллельными пластинами, разделенными поглощающей средой. Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами 1 w 2 (серыми телами) неограниченных размеров с постоянными во времени температурами Тх к Т, (7 j > Т ) и поглощающими способностями а, и а,, разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды а,, толщиной /. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения 1-2 от пластины 1 к пластине 2. [c.422]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя произвольно расположенными в пространстве серыми поверхностями с высокой степенью черноты. Имеем два серых тела с выпуклыми или плоскими поверхностями конечных размеров Г] и Л, температуры поверхностей Г1 и Гг, а их степени черноты 81 и ег, при этом ег 0,8. Требуется определить результирующий тепловой поток. [c.413]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными плоскостями (рис. 13-4). По такой схеме можно рассматривать теплообмен излучением между двумя неплоскими поверхностями, если зазор между ними много меньше протяженности самих поверхностей. Заданными считаются температуры тел T l и Гг, а также их степени черноты ei и ец. Процесс лучистого теплообмена проходит стационарно. [c.319]

Рассмотрим теперь другой практически важный случай — теплообмен излучением между двумя поверхностями тел в замкнутом пространстве, когда одна из поверхностей окружает другую. При этом предположим, что меньшая — внутренняя—поверхность выпуклая и не образует впадин (рис. 15.3, а). Пусть 51 и — поверхности тел (5 < 53), ] и Е2 — поверхностные плотности излучения, — [c.269]

Для установления связи между излуча-тельной и поглощательной способностями тела рассмотрим лучистый теплообмен между двумя телами с параллельными бесконечно большими плоскими поверхностями (рис. 10.9). В этом случае все излучение одной из них обязательно попадает на другую. Допустим, что поверхность 1 — серая с поглощательной способностью А, поверхность 2 — абсолютно черная, а среда, разделяющая обе поверхности, абсолютно прозрачная. [c.138]

В технике имеют место случаи, когда необходимо уменьшить теплообмен излучением между телами. В этих случаях между поверхностями устанавливают экраны, назначение которых — затруднить передачу тепла излучением. Если между двумя поверхностями А и В с одинаковыми коэффициентами излучения поместить п поверхностей с такими же коэффициентами излучения, как у поверхностей А и В, то плотность теплового потока дп между ними станет равной [c.56]

Лучистый теплообмен в суш ествуюш их стационарных энергетических реакторах имеет второстепенное значение по сравнению с конвективным теплообменом и теплопроводностью. При этом во многих случаях оказывается возможным ограничиться расчетом лучистого теплообмена между двумя телами, разделенными прозрачной средой. Поэтому в настояш ей главе изложены лишь основные понятия и законы теплового излучения и приведены наиболее простые расчеты лучистого теплообмена в системе двух тел. [c.325]

Рассмотрим стационарный лучистый теплообмен между двумя неограниченными параллельными поверхностями (серыми телами), разделенными прозрачной средой (рис. 6.6). Здесь всё излучение каждой поверхности падает на противоположную. Пусть Т, > Тг, степень черноты первого и второго тела соответственно 1 и е2- [c.60]

Для доказательства (13.26) рассмотрим процесс теплообмена между двумя абсолютно черными телами малым диском (тело 1), который расположен внутри большой замкнутой полости, и замкнутой полостью (тело 2). Пусть оба тела имеют одинаковую температуру, а в полости поддерживается вакуум. В указанных условиях теплообмен между телами / и 2 может осуществляться только излучением. Если черное тело 1 излучает R теплоты (энергии излучения), то столько же R ) оно должно поглощать. В противном случае температура тела / становилась бы либо больше, либо меньше начальной. Самопроизвольное изменение температуры тел, составляющих изолированную изотермическую систему, в соответствии со вторым законом термодинамики невозможно. [c.282]

Предположим, что теплообмен излучением происходит между двумя абсолютно черными поверхностями тел. На рис. 14-7 изображены две элементарные поверхности dF и dp2, участвующие в лучистом теплообмене. Пусть расстояние между ними равно s углы образуемые нормалями п и f 2 к элементарным поверхностям и линией, соединяющей центры этих поверхностей, соответственно равны Pi и Р г температура первой поверхности второй Т К. [c.187]

Вначале рассмотрим теплообмен между двумя единичными (по 1 м ) поверхностями, обращенными друг к другу с небольшим зазором (рис. 3.12), причем Tj > В этой системе — энергия собственного излучения первого тела на второе, Е2 — второго на первое. После попадания энергии Е на второе тело часть ее Е А поглощается вторым телом, часть E — Е А = Еу( - А ) отражается снова на первое тело, где доля Е — А )А отраженного излучения поглощается, а доля Е (1 - А2) (1 - А ) отражается на второе тело, и так до бесконечности. [c.82]

Приведенный коэффициент излучения Спр (в Вт/м -К ) для системы тел, соответствующей данной расчетной модели (теплообмен между двумя поверхностями — загрузкой и печью) определяется из соотношения [c.87]

В инженерных расчетах обычно требуется рассчитать лучистый теплообмен между телами, для которых известны качества поверхности, размеры и температура. По этим данным энергия излучения обоих тел всегда может быть определена на основании закона Стефана—Больцмана. Так как количество тепла, отдаваемого телом, есть разность между количеством излучаемой и количеством поглощаемой телом лучистой энергии, расчетная формула для лучистого теплообмена между двумя параллельными плоскостями имеет вид [c.119]

При вычислении излучаемой или поглощаемой лучистой энергии следует учитывать взаимное расположение и геометрическую форму поверхностей тел, между которыми происходит теплообмен. Для случая теплообмена между двумя плоскими поверхностями, имеющими температуры Г1 и Гг и коэффициенты излучения С1 и Сг, можно написать следующее выражение для плотности теплового потока [c.21]

Для уменьшения лучистого теплообмена между телами применяют экраны. Доказывается, что установка одного экрана между двумя параллельными стенками уменьшает теплообмен излучением в два раза, установка двух экранов в три раза и т. д., в общем случае при постановке п экранов [c.180]

Для уменьшения л) истого теплообмена между телами устанавливают экраны, представляющие собой тонкие листы, изменением температуры которых по их толщине можно пренебречь. Рассмотрим влияние экранов на теплообмен между двумя параллельными пластинами, температуры которых Т1 и Т2, а степень черноты пластин и экранов 8 одинакова (рис. 11.7, а). Если число экранов п, то количество теплоты, передаваемое от тела 1 к экрану 1, будет равно теплоте, передаваемой от экрана 1 к экрану 2,. .., и от экрана п к телу 2 (стационарный тепловой поток). Лучистый тепловой поток определяют по уравнению (11.13), а приведенную степень черноты 8пр по уравнению (11.14). Запишем уравнение плотности потока излучения для 1-го экрана в виде [c.545]

Теплообмен между телами может совершаться двумя способами излучением (радиацией) и соприкосновением. В первом случае тепловая энергия тела превращается в лучистую. Лучи, распространяясь, падают на другое тело, где их энергия снова превращается в тепловую. [c.41]

Теплообмен между телами может совершаться двумя способами излучением (радиацией) и соприкосновением. В первом слу-46 [c.46]

Теплообмен между телами может совершаться двумя принципиально различными способами соприкосновением и излучением (радиацией). [c.95]

Переход тепла от одною тела к другому осуществляется двумя способами соприкосновением и излучением. Особый интерес в технике представляет теплообмен при соприкосновении движущейся жидкости со стенкой этот теплообмен между стенкой и жидкостью называют теплоотдачей (или тепловосприятием). Второй способ передачи тепла от одного тела к другому заключается в способности тел посылать в окружающее пространство тепловые лучи при этом происходит двукратное преобразование энергии на поверхности тела, посылающего лучи, тепловая энергия превращается в лучистую, на поверхности же тела, воспринимающего лучи, лучистая энергия превращается в тепловую. [c.57]

Теплообмен излучением между двумя телами с плосконараллельными поверхностями [c.402]

Теплообмен излучением между двумя телами, произвольно расположенными в гфсстранстве [c.406]

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ДВУМЯ ТЕЛАМИ, ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫМИ В ПРОСТРАНСТВЕ. УГЛ10ВЫЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ ИЗЛУЧЕНИЯ [c.393]

Теплообмен излучением между двумя телами. Рассмотрим теплообмен, излучением между двумя элементарными серыми площадками и йр2 (фиг. 23), произвольно ориентированными в пространстве. Следовательно, восстановленные из центров этих площадок нормали и N2 могут быть расположены по отношению друг к другу в пространстве под любым углом. Расстояние между центрами площадок (1Е и йр2 равно г. Обозначаем угол наклона г по отношению к нормали N1 через ф], а по отнош ению к нормали Л г через фг. Лучистый поток из точеч- [c.85]

Теплопередача излучением между двумя телами может быть еще больше снижена путем уменьшения поглощательной способности экранов. Так, например, введение только одного экрана с. 4э = = 0,2 снижает согласно уравнению (6-38) теплопередачу излучением между телами при Ai=A2 = 0,8 в 7 раз, а введение экрана с Лэ = 0,П5 (полированные металлы) в этих же условиях позволяет снизить теплопередачу в 27 раз. При более высокой поглощательной способности Ai и /4г, например при Ai=A2=l,0, установка экрана с Лэ=0,05 снижает теплопередачу между телами еще больше, а именно — в 40 раз. При малой величине поглощательной способности Ai и Аг эффективность установки такого экрана существенно снижается. Так, например, при Л) =/32=0,05 установка экрана с такой же пoглoи a-тельной способностью снизит теплопередачу только в 2 раза, а если в этих условиях установить экран с Лэ=1,0, то снижение теплопередачи составит всего только 2,5%. Таким образом эффективность экранирования при лучистом теплообмене существенно зависит как от абсолютной величины поглощательной способностп экрана Лэ, так и от относительного значения A lAi и Лэ/Лг. [c.79]

Теплообмен излучением между двумя поверхностями,, заключенными одна вдругой. Т акой случай изображен на рис. 88. Более нагретое тело / за1ключен0 [c.255]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 (рис. ХП1-8) с постоянными во времени температурами Гх и (Гх > Га), с поглощательными способностями Лх и Ла, разделенными прозрачной средой, т. е. такой, которая полностью пропускает любое падающее на нее излучение. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происжодит. [c.329]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя серыми телам>и с плоскопараллелшыми поверхностями (фиг. 15.7). Температуры поверхностей равны Гх и Гг, причем а степени черноты и по- [c.335]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

На основании рассмотренных выше заксз-нов излучения могут быть выведен1Д формулы для расчета взаимного лучистого теплообмена между телами. Задача о лучистом теплообмене между двумя серыми непрозрачными телами, имеющими неограниченные плоские поверхности, обращенные друг к другу, может быть решена методом многократных отражений или эффективных потоков. В соответствии с первым методом для определения количества энергии, переданной от первого тела ко второму (поток результирующего излучения), необходимо из первоначального количества энергии излучения первого тела [c.128]

Рассмотрим теплообмен между двумя единичными (по 1 м ) поверхностями, обращенными друг к другу с небольшим зазором (рис. 11.5), причем Тх>Т2. В этой системе Ех—энергия собственного излучения первого тела на второе, Е2 — второго на первое. Проследим за расходованием энергии собственного излучения 1-го тела. После попадания энергии Ех на второе тело часть ее ЕхА2 поглощается вторым телом, часть Ех—ЕхА2=Ех —А2) отражается снова на первое тело, где доля 1(1—А2)А отраженного излучения поглощается, а доля х( —А2) (1—Ах) отражается на [c.108]

Рассмотрим два пр 01стейших случая теплообмена излучением между телами, часто встречающихся на практике и позволяющих найти решение для практических задач, а именно — теплообмен между двумя нараллельными поверхностями и теплообмен между двумя поверхностями, расположенными одна в дру- [c.253]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...