ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теплообмен между двумя телами из "Общая теплотехника Издание 2 " Закон косинусов был подвергнут критике в 1897 г. В. А. Ульяниным, который впервые отметил его связь с законом Кирхгофа и показал, что он верен лишь для тел с совершенно матовой поверхностью, для которых коэффициент отражения не зависит от угла падения лучей в частности, он верен для абсолютно черного тела, у которого / = 0. [c.135] Излучение реальных тел, как показывает опыт, в большей или меньшей степени отклоняется от закона косинусов. У диэлектриков излучение в направлениях, приближающихся к тангенциальному (tp 60°), меньше, чем следовало бы по закону косинусов у металлов при ср 40°, напротив, наблюдается более интенсивное излучение, чем пропорциональное os ip, в особенности при полированной поверхности. Однако, ни в одном направлении излучение тел не может превосходить излучения черного тела в этом направлении. [c.135] Параллельные пластины. При теплообмене излучением между двумя телами, как уже было указано, количество переданной энергии определяется разностью между энергией, излучаемой одним телом, и энергией, поглощаемой им из излучения другого тела. [c.135] Простейший случай— теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами, размеры которых велики по сравнению с расстоянием между ними (фиг. 2-39). Обозначим поверхность каждой пластины Р, коэффициент черноты соответственно А, и а , температуру — Г, и Г,. [c.135] Для ТОГО, чтобы получить не приближенное, как (2-82), а точное выражение для Q,5, следовало бы просуммировать весь бесконечный ряд количеств энергии, поглощаемых пластиной II при последовательных падениях лучей. Однако, более удобен следующий способ. Обозначим общее количество энергии, исходящее от пластины I (эффективное излучение тела /), через Р,, а исходящее от пластины II и падающее на /—через Q . [c.136] Эффективное излучение Р, включает в себя как собственное излучение первой пластины, определяемое по формуле (2-80), так и отраженную часть энергии, падающей на пластину I от пластины II, т. е. [c.136] Однако, при больших значениях a и аг разница невелика при д,= а2==0,8 она составляет 4%, а при а —02 — 0,9 всего 1%. [c.136] Анализируя формулу (2-85), мы замечаем, что если одна из пластин представляет собой черное тело, например, С = С , то приведенный коэффициент излучения равен просто коэффициенту излучения второй пластины, в данном случае — Если же одна из пластин—белая, то С,2 = 0 и теплообмен невозможен. Во всех других случаях приведенный коэффициент излучения меньше, чем. наименьший из коэффициентов излучения С, и С . [c.136] Концентрические тела. Другим практически важным случаем является теплообмен между концентрически расположенными цилиндрами или сферами / и // (фиг. 2-40). [c.136] Эффективное излучение внутреннего тела I составляется из собственного его излучения и той части падающего на него излучения тела II, которую тело / отражает, т. е. [c.136] Формулой (2-90), выведенной здесь для концентрических цилиндров или шаровых поверхностей, практически можно пользоваться и вообще в случаях, когда те.па расположены одно внутри другого, при условии, что поверхности обоих тел матовые и что внутреннее тело невогнуто, т. е. не имеет впадин на своей поверхности и не может излучать само на себя [см., например, фиг. 2-34]. [c.137] В данном случае, согласно (2-96), = С,2- Приравнивая С 1э и 0 2, получим, следовательно. [c.138] Вернуться к основной статье