Единицы величин магнетизма

Единицы величин магнетизма [c.178]

Было указано в 3-2, что система, состоящая из чистого вещества, в однородном и стабильном состоянии имеет два независимых свойства, если не учитывать движение, гравитацию, капиллярность, электричество и магнетизм. Впредь мы будем использовать символ е для обозначения энергии единицы массы системы в общем случае, а символ ы —для обозначения внутренней энергии единицы массы системы, состоящей из чистого вещества при указанных выше ограничениях. Ниже мы определим зависимость между величинами е и и для чистого вещества с учетом движения и гравитации, по-прежнему не учитывая капиллярности, электричества и магнетизма. [c.22]

Впервые понятие о системе единиц физических величин было введено в 1832 г. К. Гауссом применительно к области земного магнетизма. Гаусс показал, что единицу любой физической величины, в том числе и напряженности магнитного поля, можно определить, исходя из трех независимых друг от друга единиц длины, массы и времени. Системы единиц, основанные на единицах длины, массы и времени, были названы абсолютными [1, 2]. [c.85]

Очень четко такая точка зрения выражена М. План-ком, который пишет ...ясно, что размерность какой-либо физической величины не есть свойство, связанное с существом ее, но представляет просто некоторую условность, определяемую выбором системы измерений. Если бы на эту сторону вопроса достаточно обращали внимания, то физическая литература, в особенности касающаяся системы электромагнитных измерений, освободилась бы от массы бесплодных разногласий М. Планк, Введение в теоретическую физику, ч. I. Общая механика, 28, ГТТИ, 1932). И ...то обстоятельство, что какая-либо физическая величина имеет в двух различных системах единиц не только разные числовые значения, но даже и различные размерности, часто истолковывалось как некоторое логическое противоречие, требующее себе объяснения, и, между прочим, подало повод к постановке вопроса об истинной размерности физических величин... нет никакой особой необходимости доказывать, что подобный вопрос имеет не более смысла, чем вопрос об истинном названии какого-либо предмета (там же, ч. III. Электричество и магнетизм, 7, ГТТИ, 1933). [c.72]

В теории электричества и магнетизма силу, с которой поле действует на единичное тело (единица заряда, единица магнитной массы и т. п.), помещенное в поле, называют напряжением поля произведение напряжения поля на величину помещенного в поле тела (заряд, магнитная масса и т. п.) с тем или другим знаком дает вектор силы, действующей со стороны поля на это тело (заряд, массу). [c.96]

В этой системе соответственные электрические и магнитные величины, как, например, электрический и магнитный дипольные моменты имеют одинаковую размерность, т. е. выражены в одних и тех же основных единицах. Терминология, к сожалению, стремится скрыть это обстоятельство, присваивая специальное название для единицы потенциала (ед. СГСЭ. ) в электричестве и специальное название для единицы поля (гаусс) в магнетизме. Единицы без специальных названий часто обозначаются просто как единицы СГС. Например, р обозначает удельное сопротивление в единицах СГС. [c.516]

Релаксация ядерного спина V2 для одноатомного газа с атомами в электронном состоянии Q (чтобы исключить электронный магнетизм) осуш ест-вляется благодаря взаимодействию, которое возникает во время столкновения между двумя ядерными магнитными моментами. Порядок величины времени релаксации, обусловленный этим механизмом, можно оценить следуюш им образом. Если т — среднее время между столкновениями,, то каждый атом испытывает 1 /т столкновений в 1 сек, В промежуток времени между столкновениями магнитные взаимодействия настолько малы, что ими можно пренебречь. Если d — наименьшее расстояние, на которое сближаются два атома, а у — их относительная скорость, то продолжительность столкновения t будет порядка div. Поскольку t очень мало, то разумно предположить, что амплитуда вероятности q перехода ядерного спина имеет порядок произведения времени t и энергии (в единицах частоты) магнитного взаимодействия между ядерными спинами сталкивающихся атомов [c.300]

Я надеюсь, что использование в книге гауссовой системы единиц не вызовет серьезных затруднений у тех, кто был воспитан на системе СИ (системы единиц в занимательной форме рассмотрены в работе [69]). Хотя мой выбор и связан, несомненно, с моим собственным воспитанием, но можно привести и объективные доводы в его защ чту, поскольку в теории, имеющей дело с магнетизмом, многие соотношения приобретают более простой и осмысленный вид в гауссовой системе кроме того, до последнего времени существовала некоторая неопределенность в определении намагниченности в системе СИ. Те, кто незнаком с гауссовой системой, должны только помнить, что там применяется одна и та же единица, гаусс (Гс), для магнитного поля, магнитной индукции и намагниченности, гаусс имеет ту же величину, что и эрстед (в книге эта единица не применяется), и 10 Гс = 10 кГс = = 1 Тл (тесла). Другие особенности, например использование сантиметров вместо метров и граммов вместо килограммов, не будут, я думаю, серьезным камнем преткновения. Там, где предполагается как-нибудь использовать теоретическую формулу на практике, множители, содержащие мировые константы, обычно даются в численном виде так, чтобы ответ получился в практических единицах, например в вольтах. [c.12]

В XVIII в. еще отсутствовали понятия о таких магнитных величинах, как магнитная индукция, магнитный поток и пр., и потому собственно магнитных единиц не было. Изучали лишь внешние механические проявления магнетизма, обусловленные земным магнитным полем или полем естественных и искусственных магнитов. Из элементов земного магнетизма определяли магнитное склонение (угол между магнитным и географическим меридианами) и иногда магнитное наклонение (угол между осью магнитной стрелки и горизонтальной плоскостью). В том и другом случае единицей измерения являлась угловая единица — градус. Для естественных и искусственных магнитов определяли присущую им силу притяжения, характеризовавшуюся весом притягивавшихся кусков железа, и единицами измерения служили единицы веса — пуды, фунты, золотники или меры аптекарского веса. Все эти единицы характеризовали магнетизм только с точки зрения производимых им механических действий, и потому заглавие Магнитные единицы является в данном случае условным. [c.120]

МАГНЕТИЗМ [земной (проявляется воздействием магнитного поля Земли является разделом геофизики, изучающим распределение в пространстве и изменение во времени магнитного поля Земли, а также связанные с ним процессы в земле и околоземном пространстве) является (разделом физики, изучающим магнитные явления формой материального взаимодействия между электрическими токами, между токами и магнитами и между магнитами)] МАГНИТО-ДИНАМИКА — раздел физики, в котором изучаются процессы намагничивания в изменяющихся во времени магнитных полях МАГНИТООПТИКА — раздел оптики, в котором изучаются испускание, распространение и поглощение света в телах, находящихся в магнитном поле МАГНИТОСТАТИКА изучает свойства стационарного магнитного поля электрических токов или постоянных магнитов МАГНИТОСТ-РИКЦИЯ (проявляется в изменении формы и размеров тела при его намагничивании гигантская проявляется некоторыми редкоземельными магнетиками с превышением в тысячи раз наибольшей величины магнитострикции никеля) МАЗЕР — квантовый генератор радиоволн СВЧ диапазона МАССА [ одна из основных характеристик материи, яв ляющаяся мерой ее инерционных и гравитационных свойств, атомная выражает значение массы атома в атомных единицах массы гравитационная определяется законом всемирного тяготения инертная определяется вторым законом Ньютона критическая — наименьшая масса делящегося вещества, при которой может протекать самоподдерживающаяся цепная ядерная реакция] [c.246]

Еще Максвелл в своем Трактате об электричестве и магнетизме [1] ввел понятие о физической величине как произведении двух множителей — единицы измерения и числового значения. Позднее Лодж (1888 г.) и В алло (1922 г.), используя это положение, развили учение о математических действиях над физическими величинами [2, 3]. Для доказательства возможности алгебраических действий над физическими величинами Ландольтом (1943 г), была использована теория коммутативных или Абелевых групп. [c.37]

В области электричества и магнетизма наиболее распространенными в СССР системами были системы СГС электростатическая (СГСЭ), электромагнитная (СГСМ) и симметричная (СГСС). Основными единицами в этих системах являются грамм, сантиметр и секунда, причем в системе СГСЭ диэлектрическая проницаемость свободного пространства 8о=1 и является величиной отвлеченной (безразмерной), а в системе СГСМ магнитная проницаемость свободного пространства 1о=1 и также считается отвлеченным числом. [c.85]

Единицы практической системы (ом, вольт, генри, фарада, ампер, кулон) нашли широкое распространение в электротехнике еще до введения Международной системы единиц (СИ). В области же магнетизма использовались либо система СГСМ, либо СГС(хо. Поэтому в формулы, содержащие как электрические, так и магнитные величины, входили переводные множители от практической системы к системе СГСМ. Например, широко используемая при расчетах формула для э. д. с., индуктируемой в обмотке с числом витков w и площадью S переменным полем частотой / при индукции Вшах [c.87]

В области электричества и магнетизма переход от единиц абсолютных систем СГСМ, СГСЭ и СГСС к единицам практической системы совпал с переходом на рационализованную форму уравнений. Поэтому числовые значения отдельных величин изменяются не только в кратное десяти число раз, соответствующее переходу от единиц сантиметр— грамм—секунда к практическим единицам, но и вследствие появления (или исчезновения) множителя 4 л в уравнении связи [5]. Например, коэффициент для перевода единицы магнитодвижущей силы системы СГСМ в единицу СИ ра- [c.89]

И 0,6 рпиновых моментов (в электронных единицах или маенето-мах Бора). Если бы, однако, магнетизм ti-электронов проявлялся полностью, как это имеет место в изолированных атомах, эти значения должны были бы составить 4, 3 и 1. (При этом было принято, что в никеле имеется один электрон проводимости, а в железе и кобальте два, которые не дают вклада в магнетизм.) Отсюда (ВИДНО, что для металлов атомная теория не дает правильной величины магнитного момента. До сих пор ведется активная дискуссия по поводу объяснения этого расхождения, однако ясно, что оно связано с перекрытием полосы проводимости и rf-полосы см. гл. II, разд. 8.1). Этот вопрос.в настоящее время непрерывно исследуется. Некоторые авторы объясняют наблюдаемые значения магнитных моментов тем, что одна часть атомов в рассматриваемых металлах связана антиферромагнитно, а другая ферромагнитно, что и дает наблюдаемый магнитный момент. Для никеля положение несколько проще, чем для железа и кобальта. По-видимому, некоторые электроны d-полосы участвуют в проводимости, что дает в результате 0,6 магнитного электрона на атом в d-полосе. Эта теория в некотором приближении подтверждается линейным уменьшением магнитного момента в никелевых сплавах с увели- чением концентрации растворенного компонента. При этом скорость уменьшения магнитного момента так зависит от валентности последнего, как если бы каждый элек рон растворенного компонента компенсировал как раз один магнитный спин в никелевой матрице, [c.282]

Система СГС (симметричная) является в некоторой степени комбинацией систем СГСЭ и СГСМ. Производные единицы системы СГС образуются следующим образом в качестве единиц электрических величин взяты единицы системы СГСЭ, в качестве магнитных — соответствующие единицы системы СГСМ. Система СГС в разделе электричества когерентна, так как во всех определяющих уравнениях электрических величин коэффициент пропорциональности равен единице (k= ). Когерентность системы СГС нарушится при переходе к магнетизму (см. с. 178). [c.166]

МАГНЕТОН — единица измерения магнитного момента, в пек-рых случаях играющая роль элементарной величины — кванта магнитного момента системы, принятая в атомной и ядерной физике. Соответственно различают магнетон Бора, употребляемый при описании и расчете атомных систем, магнетизм к-рых обусловлеп движением электронов [c.41]

Ядра многих атомов в основном состоянии имеют отличный от нуля спиновый момент количества движения 1ш (целый или полуцелый в единицах Л) и коллинеарный с ним дипольный магнитный момент д, = уЬ1. За немногими исключениями, порядок величины этих моментов лежит в пределах 10 —10 магнетонов Вора. Именно благодаря существованию таких моментов возникает ядерный магнетизм. Не пытаясь проводить подробную параллель мещду ядерным и электронным магнетизмом, можно отметить основное различие мещду ними. Из трех обычных ввдов магнетизма, а именно ферромагнетизма (или антиферромагнетизма), диамагнетизма и парамагнетизма, в ядерном магнетизме. представляет интерес только последний. Напомним, о ферромагнетизм может возникнуть, когда произведение температуры образца Т на постоянную Больцмана к (т. е. кТ) становится сравнимым с энергией взаимодействия между спинами. Сильное обменное взаимодействие электростатического происхождения, способствующее возникновению электронного ферромагнетизма, в случае ядерного магнетизма отсутствует. Вследствие малости величины ядерных моментов магнитное взаимодействие между ними таково, что для возникновения ядерного ферромагнетизма (или антиферромагнетизма) необходима температура порядка 10 °К и даже меньше. Это условие делает ядерный ферромагнетизм предметом исследований, находящихся еа пределами экспериментальных возможностей (по крайней мере в настоящее время). Ядерную аналогию электронного диамагнетизма, т. е. магнетизма, обусловленного ларморовской прецессией электронных зарядов во внешнем магнитном поле, нелегко себе представить. Разумно ожидать, что по крайней мере в обычном веществе ядерный диамагнетизм будет совершенно незначительным. [c.11]

МАГНИТНЫЙ MOMEHT, основная величина, характеризующая магн. свойства в-ва. Источником магнетизма (М. м.), согласно классич. теории эл.-магн. явлений, явл. макро- и микро(атомные)- электрич. токи. Элем, источником магнетизма считают замкнутый ток. Из опыта и классич. теории эл.-магн. поля следует, что магн. действия замкнутого тока (контура с током) определены, если известно произведение силы тока i на площадь контура о M—ial в СГС системе единиц). Вектор М и есть, по определению, М. м. Его можно записать по аналогии с электрическим дипольным моментом в форме М=т1, где т — эквивалентный магнитный заряд контура, а I — расстояние между магн. зарядами противоположных знаков. [c.376]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...