Полубесконечный вихрь

Для вихря, у которого один конец уходит в бесконечность, а другой берет начало в точке А (полубесконечный вихрь), 01 = 0, аг= = я/2. Поэтому [c.90]

Обращаясь к вихревой схеме крыла конечного размаха, вспомним, что сбегающая с крыла вихревая пелена представляет систему полубесконечных прямолинейных вихрей. Для определения поля индуцированных скоростей достаточно определить поле скоростей, возбужденное полубесконечным прямолинейным вихрем, и затем проинтегрировать по всем вихрям. [c.430]

Прежде всего уточним понятие точечного вихря на сфере. В пределе, когда толщина сферического слоя жидкости стремится к нулю, используя теорему Вейса [39] и гармоническую сопряженность потенциала и функции тока течения на сфере, можно показать, что эквивалентным представлением точечного вихря на 3 является полубесконечная вихревая нить в К постоянной плотности, исходящая из центра сферы. [c.37]

ОБТЕКАНИЕ ВИХРЯ ДВУХСЛОЙНЫМ ПОТОКОМ ТЯЖЕЛЫХ ЖИДКОСТЕЙ, РАЗДЕЛЕННЫМ ПОЛУБЕСКОНЕЧНОЙ ПЛАСТИНОЙ [c.82]

В линейном приближении решена задача обтекания вихря двухслойным потоком тяжелых невязких жидкостей с разными плотностями и скоростями на бесконечности при наличии полубесконечной пластины на границе раздела. Определены силы, действующие на вихрь и на пластину, форма границы раздела сред в зависимости от положения вихря, его интенсивности, числа Фруда, отношения плотностей и величин скоростей натекающих потоков. [c.82]

В качестве введения в задачу о взаимодействии многофазной среды с телом oy и Тьен [742] расс.мотрели движение отдельной сферической твердой частицы вблизи стенки, обтекаемой турбулентным потоком жидкости. Теоретический анализ содержал основное уравнение движения, описывающее влияние стенки на двухфазный турбулентный поток, и решение уравнений, включающее лишь наиболее существенные процессы, которые протекают в стацпонарных условиях. Упрощенная физическая модель рассматрпвае.мых явлений представляла собой сферическую твердую частицу в полубесконечном турбулентном потоке жидкости, ограниченном бесконечно протяженной стенкой (фиг. 2.10). Размер частицы предполагался настолько малым в сравнении с раз-меро.м вихря пли микромасштабом турбулентности потока, что вклад различных пульсаций скорости был линеен. Описание характера движенп.ч потока строилось на основе данных по распределению интенсивностей и масштабов турбулентности [105, 418, 468]. Течение, особенно вблизи стенки, является анизотропным и неоднородным. Тем не менее в качестве основного ограничивающего допущения было принято представление о локальной изотропно- [c.58]

В качестве идеализированной задачи о разгонном вихре рассмотрим отрывное обтекание кромки полубесконечной пластины невязкой несжимаемой жидкостью, развивающееся из состояния гюкоя. Пусть на комплексной плоскости пластина занимает отрицательную вещественную полуось ifu z) < О, Im(2 ) = 0. Главный член комплексного потенциа ча безотрывного обтекания пластины имеет вид [Pullin, 1978] [c.357]

Расчеты отрыВ1Юго обтекания полубесконечной пластины выполнялись при введении в течение контролируемых возмущений па заданной частоте. В частности, изучалось влияние вибрации кромки и самой пластины, различных внешних полей (в том числе акустического), наличия фотювых возмущений. Показано, что эти возмущения преобразуются в вихревые, которые и вызывают затем развитие неустойчивости в разгонном вихре. [c.362]

Рассмотрим определение этого коэффициента, основываясь на теории несущей лниии>. В соответствии с этой теорией крыло конечного размаха заменяется одним присоединенным вихрем (несущей линией). При этом для несущей линии циркуляция Г(г) будет такой, как и для соответствующих сечений самого крыла (рис. 6.4.4). При такой замене плоская вихревая пелена начинается непосредственно на несущей линии и имеет изменяющуюся вдоль размаха погонную интенсивность dT z) dz. Скос потока в данном сечении будет определяться для полубесконечного вихревого жгута интенсивностью dY[z) dz]dz. В соответствии с этим суммарный угол скоса для сечения согласно рис. 6.4.4 [c.246]

Исследовано установившееся осесимметричное винтовое течение несжимаемой идеальной жидкости в полубесконечном цилиндре, обусловленное наличием в его дне круглого отверстия. В отличие от аналогичной задачи H.A. Слезкина на бесконечном удалении от дна поддерживаются постоянными осевая и угловая компоненты скорости квазитвердого вращения, а течение, индуцированное отверстием, однородно-винтовое по Жуковскому (вектор-вихрь абсолютного движения коллинеарен относительной скорости). Во вращающейся вместе с жидкостью системе координат это течение представлено в виде суперпозиции прямолинейно-поступательного потока в направлении дна и однородно-винтового течения Громеки - Бельтрами. Для решения задачи использовано понятие обобщенной функции тока. В качестве предельных случаев рассмотрены винтовой сток в дне полубесконечного цилиндра и винтовое истечение жидкости из полупространства через круговое отверстие на границе. Проведено сравнение с потенциальным течением. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...