Равновесное состояние р —п -перехода

РАВНОВЕСНОЕ СОСТОЯНИЕ р-п-ПЕРЕХОДА [c.219]

Рис. 13. Схематическое изображение р—п-перехода в равновесном состоянии

Из формул (7.2.4) и (7.2.5) следует, что концентрации основных носителей будут экспоненциально изменяться при изменении внутреннего потенциала- В результате область около перехода, где изменяется потенциал, относительно обедняется носителями тока. Эта область обычно называется обедненной областью или обедненным слоем. Изменение концентрации свободных электронов и дырок в р-п-переходе в равновесном состоянии показано иа рис. 7.7, где п о — равновесная концентрация основных электронов в материале п-типа р о — равновесная концентрация неосновных дырок в материале п-типа Рро — равновесная концентрация основных дырок в материале р-типа П , — равновесная концентрация неосновных электронов в материале р-типа. Таким образом, [c.201]

РАВНОВЕСНЫЙ ПРОЦЕСС (квази-статический процесс) в термодинамике, процесс перехода термодинамич. системы из одного равновесного состояния в другое, столь медленный, что все промежуточные состояния можно рассматривать как равновесные, т. е. характеризующиеся очень медленным (в пределе — бесконечно медленным) изменением термодинамич. параметров состояния. Р. п.— одно из осн. понятий термодинамики равновесных процессов. Всякий Р. п. явл. обратимым процессом и, наоборот, любой обратимый процесс явл. равновесным. [c.602]

Обычно можно сформировать резкий переход в полупроводниковом образце между областями п- и р-типа. В равновесном состоянии, когда нет напряжения или градиента температуры, уровень Ферми един для [c.200]

ФАЗОВЫЙ ПЕРЕХОД (фазовое превращение)—переход между разл. макроскопич. состояниями (фаза.ии) многочастичной системы, происходящий при определ. значениях внеш. параметров (темп-ры Т, давления Р, магн. поля Я и т, п.) в т. н. т очк е перех о да. Ф. п, следует отличать от постепенных превращений одного сост. в другое (напр., ионизация атомарного или молекулярного газа и превращение его в плазму), происходящих в целом интервале параметров, иногда такие превращения наз, Ф. п, в широком смысле слова. Ф. п.— кооперативные явления, происходящие в системах, состоящих из большого (строго говоря, бесконечного) числа частиц. Ф. п. происходят как в равновесных термодинамич. системах (напр,, Ф, п, из парамагнитного в ферромагнитное состояние при понижении темп-ры), так и в системах, далёких от термодинамич. [c.271]

При абс. нуле темп-ры и фиксиров. объёме термодинамически равновесной явл. фаза с наинизшим значением энергии. Ф. п. I рода в этом случае происходит при тех же значениях плотности и внеш. полей, при к-рых энергии двух разных фаз сравниваются. Если зафиксировать не объём тела V, а давление р, то в состоянии термодинамич. равновесия минимальной явл. Гиббса энергия С, а в точке перехода в фазовом равновесии находятся фазы с одинаковыми значениями С. [c.800]

Рассмотрим, какими процессами, протекающими в р—/г-переходе, определяется этот параметр. На рис. 8.17, а схематично показано распределение основных и неосновных носителей в р- н -областях полупроводника при равновесном состоянии р—и-перехода. При подаче на диод прямого смещения V потенциальный барьер перехода понижается на величину qV и поток основных носителей через р—п-переход увеличивается в ехр qVIkT) раз, вследствие чего концентрации дырок у границы 2 /г-области и электронов у гра- [c.229]

Принцип работы. В наиб, распространённом К. м. частота перехода ы между выбранными подуровпями определяется по резонансному поглощению зл.-магн. излучения. Т. к. разность энергий Aff между магн. подуровнями в равновесном состоянии мала (Дй —Йсо, по частоте oj соответствует радиодианазону), то населённости этих уровней близки. Поэтому намерение AS затруднительно. Для достижения высокой чувствительности необходимо нарушить равновесное состояние систе мы путём маш. поляризации вещества, т. е. увеличить разность населённостей для выбранных подуровней. Существует неск. способов магн. поляризации вещества, напр, наложение сильного дополнит. магн. поля (я д е р н о-п рецесс ионный или и р о т о н н ы й К. м.) или воздействие на систему световым излучением резонансной частоты (К. м. с онтич. накачкой). В основе действия и тех и других лежит явление магнитного резонанса. [c.331]

При фиксйроЕЙнных парамет х в, р, N эПта веЛйЧинй Должна достигать п и переходе в равновесное состояние своего минимального значения. Определение экстремальной формы поверхности в данном случае труда не составляет а изотропно и поверхность Е образует сферу. Параметрами, по которым можно варьировать потенциал С (при фиксированных в, р, М), будут У[, У2, N2 и Е, но они связаны одним соотношением [c.114]

Равновесное состояние энергетических уровней, соответствующее п- Р переходу, представлено на рис. 9.6, а. Действие небольшого 1ю-ложительного смещения иллюстрируется рис. 9.6, б. Соответственно на рис. 9.7, а, б показаны энергетические уровни для р- N перехода в равновесном состоянии и при слабом положительном смещении. На всех этих диаграммах слева находится материал п-типа, а справа — / -типа. Узкозонному материалу соответствует цифра 1, а широкозонному — цифра 2. В каждом случае пред1юлагается нормальная диодная характеристика. [c.244]

Когда система, состоящая из большого числа ч-ц, находится в равновесии, постоянными во времени остаются лишь физ. величины, относящиеся к системе в целом (т. н. термодинамич. величины). В то же время составляющие систему отд. микрочастицы меняют своё состояние в равновесной системе происходят столкновения ч-ц, могут протекать хим. реакции и т. п. Чтобы равновесие системы сохранялось, наряду с любым микропроцессом должен осуществляться и обратный ему. Д. р. п. утверждает, что скорость любого мик-ропроцесса в состоянии равновесия совпадает со скоростью обратного ему процесса. Скорость при этом трактуется статистически как среднее по большому числу одинаковых микропроцессов. В квант, теории Д. р. п. состоит в равенстве вероятностей прямого и обратного процессов. Этими процессами могут быть квантовые переходы, реакции между элем, ч-цами и т. п. [c.149]

Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) тепло, необходимое для перехода вещества из состояния 1 в состояние 2, называется интегральной теплотой парообразования при постоянном давлении г р. Очевидно, что интегральная теплота конденсации (переход от 2 к 1) равна и противоположна по знаку теплоте парообразования. Если процесс парообразования осуществляется не П ри /7= onst, а при r= onst путем подвода тепла и изменения давления, то соответствующее количество тепла представит собой интегральную теплоту парообразования при постоянной температуре гт- Эти две величины в общем случае различны по значениям. На практике часто приходится иметь дело с процессом, когда из жидкости, находящейся в состоянии насыщения в точке 1, путем подвода соответствующего количества тепла получают малое количество пара, равновесного с жидкостью (точка <3). Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) получающегося лара тепло называется в этом случае дифференциальной теплотой парообразования при постоянном давлении 9 ". Аналогично может быть получена дифференциальная теплота парообразования при Г — onst — Как будет показано ниже, если из сухого насыщенного пара в точ- [c.211]

Если ото)вдествить N с критическим значением коэффициента интенсивности напряжений (N = п к, К — модуль сцепления материала), при котором достигается состояние предельного равновесия на краю трещины, то экстремальный контур площади S будет представлять собой контур предельно равновесной трещины, первоначально занимавшей область Gq, при значении параметра нагрузки р. Допустим, что параметр нагрузки последовательно увеличивается. При этом развитие трещины будет происходить устойчиво, если p(S) возрастает, и неустойчиво, если p(S) убывает на данном участке диаграммы р (S) (рис. 43). Здесь применимы все соображения, используемые при анализе роста трещин, характеризуемых одним параметром (радиусом или длиной) (см., например, [10, 11]). Так, для зависимости p(S), показанной на рис. 43, трещина скачком переходит из начального состояния в состояние, отвечающее экстремальному контуру площади Si, затем следует участок непрерывного развития трещины через последовательность экстремальных контуров площади Si < 5 < 52,а затем — скачкообразное разрушение тела. [c.162]

МАГНИТНОЕ СТАРЕНИЕ — из.менение магнитных свойств ферромагнетика со временем. М. с. может быть вызвано изменением доменной структуры (о б-р а т и мое М. с.) или кристаллич. структуры (н е-обратимое М. с.). Обратимое М. с. обусловлено перестройкой домённой структуры нод влияиие.м внешних воздействий магнитных нолей, темп-рных колебаний, механич. вибраций и т.п. оно наиболее четко нроявляется в ферромагнетиках, находящихся в остаточно намагниченном состоянии. Повторное намагничивание приводит к восстановлению исходной величины магиитного потока образца. Необратимое М. с. вызывается переходом кристаллич. структуры ферромагнетика из метастабильного состояния в более равновесное оно происходит не.з ависимо от того, находится ли ферромагнетик в размагниченном илп остаточно намагниченном состоянии, и ускоряется с повышением темп-ры. [c.73]

ПЕРЕНОСНОЕ ДВИЖЕНИЕ в механике, движение подвижной системы отсчёта по отношению к системе отсчёта, принятой за основную (условно считаемую неподвижной). См. Относительное движение. ПЕРЕОХЛАЖДЕНИЕ, охлаждение в-ва ниже темп-ры его равновесного перехода в др. агрегатное состояние Т ф п. или в др. кристаллич. модификацию (см. Полиморфизм). Фазовые переходы, связанные с отдачей теплоты конденсация, кристаллизация, полиморфные превращения) на нач, стадии, требуют, как правило, нек-рого П., содействующего возникновению зародышей новой фазы — мельчайших капель или кристалликов. Образование зародышей при Гф.п. затруднено тем, что они, обладая повыш. давлением или растворимостью, не могут находиться в равновесии с исходной фазой. В условиях, когда процессы возникновения и роста зародышей новой фазы протекают замедленно (перекристаллизация в тв. фазе, кристаллизация очень вязкой жидкости, напр, стекла, и др.), глубоким П. можно получить практически устойчивую фазу (в метастабильном состоянии) со структурой, характерной для более высоких темп-р. На этом основаны, напр., закалка сталей и получение стекла. Следует также отметить, что степень П. водяного пара в атмосфере влияет на хар-р выпадающих осадков (дождь, снег, град). ПЕРЕСТАНОВОЧНЫЕ СООТНОШЕНИЯ (коммутационные соотношения), фундаментальные соотношения в квант, теории, устанавливающие связь между последоват. действиями на волновую функцию (или вектор состояния) двух операторов Ь и расположенных в разном порядке (т. е. L-yL п L L ). П. с. определяют алгебру операторов (д-чисел). Если два оператора переставимы (коммутируют), т. е. LiL L Li, то соответствующие им физ. величины и могут иметь одновременно определённые значения. Если же их действие в разном порядке отличается числовым фактором (с), т. е. Ьф —Ьф с, то между соответствующими физ. величинами имеет место неопределенностей соотношение I, где Ail и ДЬа — неопределённости (дисперсии) измеряемых значений физ. величин 1 и 2- Важнейшими в квант, механике явл. П.с. между операторами обобщённой координаты q и сопряжённого ей обобщённого импульса р, qp—pq=ih. Если оператор L не зависит от времени явно и переставим с гамильтонианом системы Н, т, е. ЬЙ= НЬ, то физ. величина L (а также её ср. значение, дисперсия и т. д.) сохраняет своё значение во времени. [c.529]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...