Момент силы относительно точки. Момент силы относительно Теория пар в пространстве

Теория пар сил. Момент силы относительно точки (центра) как вектор. Пара сил. Момент пары сил как вектор. Теорема о сумме моментов сил, образующих пару, относительно любого центра. Теоремы об эквивалентности пар. Сложение пар, произвольно расположенных в пространстве. Условия равновесия системы пар. [c.5]

Докажем теперь следующую теорему Вариньона о моменте равнодействующей если данная система сил, как угодно расположенных в пространстве, приводится к равнодействующей, то вектор-момент этой равнодействующей относительно любого центра равен векторной сумме векторов-моментов всех сил этой системы относительно того же центра. [c.183]

Для решения многих проблем существенно не только значение той или иной физической величины самой по себе, но и то, как эта величина распределена в пространстве относительно некоторой точки или оси. Тогда в физических теориях появляются моменты этих величин. В механике фигурируют моменты двух векторов - силы и импульса, а также момент скалярной величины - массы (момент инерции, о котором речь пойдет позже). [c.43]

При t = 0 функция (19,2) связывает флуктуации в различных точках фазового пространства в один и тот же момент времени. Но корреляции между одновременными флуктуациями распространяются лишь на расстоянии порядка величины радиуса действия молекулярных сил. Между тем в рассматриваемой теории такие расстояния рассматриваются как равные нулю и, таким образом, одновременный коррелятор обращается в нуль. Подчеркнем, что это обстоятельство связано именно с равновесностью состояния, относительно которого рассматриваются флуктуации. В неравновесном случае, как мы увидим в следующем параграфе, одновременные флуктуации тоже коррелированы. [c.106]

Момент сипы относительно точки. Момент силы относительно оси. Теория пар в пространстве. В случае плоской системы сил момент силы относительно точки был определен как алгебраическая величина moif) = = Fh. [c.225]

В связи со сложностью турбулентных течений общего вида большую ценность для изучения многих вопросов представляет геометрически простейший пример турбулентного движения, а именно, случай так называемой однородной и изотропной турбулентности (впервые рассмотренный Дж. Тейлором в 1935 г.). Этот случай соответствует турбулентности в безграничном пространстве, у которой распределения вероятностей для значений гидродинамических полей в любой конечной группе пространственно-временных точек (a ft, д) (А = 1,. . ., п) инвариантны относительно всех ортогональных преобразований (параллельных переносов, вращений и отражений) системы пространственных координат (т. е., иначе говоря, не меняются при всех переносах, вращениях и отражениях выбранной группы точек). В силу указанных условий инвариантности структура статистических моментов (1.1) и вид уравнений Фридмана — Келлера для моментов (1.2) в случае однородной и изотропной турбулентности (которую для краткости далее мы называем просто изотропной) оказываются наиболее простыми (хотя уравнения для моментов все равно остаются незамкнутыми). Поэтому модель изотропной турбулентности наиболее удобна для отработки различных приближенных приемов замыкания уравнений турбулентного движения и изучения всевозможных следствий из той или иной точной или приближенной теории. В то же время оказывается, что идеализированная модель изотропной турбулентности является [c.480]

Примененное теоремы живых сил в подвижных осях. Предположим, что система в некоторый момент времени становится неподвижной по отношению к подвижным осям, относительно которых ищется движение, и вычислим тогда эффективные силы системы. Если добавить к приложенным силам системы силы, им противоположные по направлению, то для определения относительного движения можно использовать теорему живых сил, как если бы оси были неподвижны в пространстве. Эта теорема была указана Кориолисом (С о г i о -Ms G. —Journal Polyte h., 1831, t. 13). [c.38]

Основываясь на понятии главного момента системы сил относительно точки в пространстве, докажем теорему о моменте пары сил в пространстве главный момент сил, состс вляющих пару, относительно любой то-ч.ки в пространстве не зависит от положения эяюй JTWVM1-U геометрически равен моменту пары сил. [c.52]

Большую роль в создании современной теории мелкомасштабных турбулентных движений сыграла также работа Тэйлора (1935а), в которой было введено понятие об однородной й изотропной турбулентности. Такая турбулентность определяется тем условием, что для нее все конечномерные распределения вероятностей значений гидродинамических полей в конечном числе точек пространства — времени инвариантны относительно любых ортогональных преобразований (параллельных переносов, вращений и отражений) системы пространственных координат. Однородная и изотропная турбулентность является тем частным случаем турбулентных течений, для которого структура статистических моментов гидродинамических полей и вид соответствующих уравнений Фридмана — Келлера оказываются наиболее простыми. Правда, и в этом простейшем случае все принципиальные трудности, связанные с проблемой замыкания уравнений Фридмана — Келлера, остаются в силе. Однако соответствующие уравнения оказались все же гораздо более доступными для математического анализа, чем общие уравнения, отвечающие произвольной турбулентности, и с их помощью удалось получить целый ряд результатов, разъясняющих отдельные закономерности турбулентных течений. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...