Стокса — Эйнштейна

Диффузия больших молекул в растворителе. Диффузии в жидкостях обусловлена процессами многочастичного взаимодействия пробной частицы с частицами жидкости. Поэтому теоретическое определение коэффициентов диффузии в жидкостях весьма затруднено п практически единственным источником надежной информации является эксперимент. Исключение составляет случай диффузии больших молекул в растворителе с низкой молекулярной массой, для описания которого применима формула Эйнштейна—Стокса [c.376]

Эйнштейна — Стокса соотношение 60 Электросопротивление 197—200, 291 [c.328]

Так как привлекаются те же механизмы, то Ег, и Е должны быть совсем одинаковыми. Полуэмпирическое уравнение Стокса — Эйнштейна [88] [c.80]

Из уравнения Стокса— Эйнштейна—Фика (4) для коэффициента диффузии (О) [c.129]

Такие явления переноса в жидкости, как диффузия и текучесть, являются проявлением движения молекул. Они связаны между собой уравнением Стокса — Эйнштейна [c.167]

Впервые возможность появления подобного механизма рассеивания энергии была показана А. Эйнштейном на примере системы, в которой могут происходить обратимые химические реакции, идущие с изменением объема или выделением тепла [43 ]. Существует большое число подобного рода систем. В частности, наличие дополнительного рассеивания энергии, связанное с конечной скоростью установления состояния равновесия, обуславливает появление в уравнении Навье-Стокса дополнительного диссипативного члена, пропорционального дивергенции скорости Коэффициент пропорциональности, стоящий перед й у, носит название ко эф- фициента второй вязкости. [c.46]

Соотношение Стокса—Эйнштейна [c.271]

Эвтектическая кристаллизация 184 Эвтектическая температура 188, 190-192 Эвтектическая точка 188 Эвтектический состав 188, 190-192 Эйлера теорема 124, 147 Эйнштейн А. 18, 71, 272, 312, 341 Эйнштейна формула И, 71, 72, 341 Эйнштейна—Стокса соотношение 271, 272 Экстенсивные переменные 9, 54, 127 Электрод водородный (платино-водородный) 266 [c.457]

Метод Вильке—Ченга [233]. Широко используемая корреляция для — метод Вильке— Ченга — является по существу эмпирической модификацией уравнения Стокса—Эйнштейна (11.9,1) [c.487]

С тех пор формула Эйнпттейна для вязкости суспензий служит основой почти всех теорий поведения суспензий в сдвиговых потоках. (В разд. 9.G обсуждаются результаты Эйнштейна по определению размера молекулы сахара.) Как и формула Стокса, формула Эйнн1тейна годится для случая, когда взвешенные частицы в среднем расположены достаточно далеко друг от друга, так что на их движение не оказывает влияния взаихмодействие возмущений, вносимых отдельными частицами. Как известно, интересы Эйнштейна вскоре переключились на теорию относительности и кван- [c.27]

Уравнение (5.8.8) дает подходящее среднее сопротивление,, которое используется в формулах типа Стокса — Эйнштейна [19],. относящихся к поступательному броуновскому движению коллоидных частиц произвольной формы, при этом такие частицы движутся под действием случайных столкновений с малекулами растворители. [c.239]

Рассматриваемое в предыдущем разделе приближение нулевого порядка можно трактовать как аналог закона Стокса по отношению к степени взаимодействия частиц. При седиментации однородной суспензии результат для перепада давления или диссипации энергии, вызванных только силами сопротивления, оказывается одинаковым независимо от того, мала или велика по сравнению с единицей величина allf Rja), В случае сдвигового течения, по-видимому, уже невозможно получить одни и те же результаты для этих двух предельных значений отношения поверхности частиц к площади стенок. Эта неопределенность, касающаяся поведения сферы в сдвиговом течении с произвольными границами, порождает сомнения относительно дальнейших обобщений метода Эйнштейна на более концентрированные системы. [c.512]

Заметим, что, хотя для собственно физики, где неголономные связи не играют существенной роли, работа Гамеля не представляла большого интереса и не оказала заметного влияния на развитие концепции взаимосвязи в релятивистский период, она все-таки упоминается в статье Э. Нетер как один из конкретных примеров, предшествующих установлению первой ее теоремы 242 Итак, мы рассмотрели несколько характерных и важных моментов в развитии взаимосвязи симметрия — сохранение в предрелятивистский период (от С. Ли до Эйнштейна). Разумеется, этим не исчерпываются все направления этого периода, так или иначе связанные с обсуждаемой закономерностью (например, методы подобия и размерности в механике сплошной среды, берущие начало в трудах Галилея, Ньютона и Фурье и развитые затем трудами Стокса, Гельмгольца, Рэлея и др. проблемы геометризации механики, поднятые и развитые в работах Якоби, Бельтрами, Липшица, Дарбу, Герца я др. , и т. д.). [c.242]

Первые успехи в этой области были сделаны А. Эйнштейно.м, который показал, что, введя квант энергии, обусловленный квантом действия, можно получить простое объяснение целого ряда явлений с действием света, как, например, правило Стокса, испускание электронов, ионизация газов и другие . [c.607]

Анализ показал, что значения Q , , рассчитанные из уравнения для вязкости т] = с Гехр QJT), и QDЛз уравнения для коэффициента самодиффузии совпадают в пределах погрешности опытов, следовательно, в области О -ь 300° С для жидкой ртути выполняется соотношение Стокса — Эйнштейна [c.136]

Оценив приближенно по-движность по формуле Стокса, получим формулу Эйнштейна для диффузии в жидкостях [c.583]

Коэффициент диффузии в жидкостях, кроме температуры, зависит от вязкости жидкости и размера диф-фундирующихся частиц. Эта зависимость приближенно описывается уравнением Стокса — Эйнштейна [c.59]

Интересно отметить, что в этом случае многоэкспоненциального затухания r t) не наблюдалось. Конечно, перепроверка r t) может показать, так ли это. Важно то, что можно сравнить кажущиеся времена корреляции с вычисленными по уравнению Стокса — Эйнштейна [уравнение (5.40)]. Измеренные значения, которые меньше, чем вычисленные времена корреляции, по-видимому, указывают на сегментальную подвижность. При подобном грубом сравнении степень подвижности и ее время корреляции не определяются- Тем не менее можно получить общую оценку гибкости биополимера. [c.180]

Броуновском) движении. Рассеянное электрическое поле — функция положения частицы и, следовательно, постоянно изменяется. Интенсивность (пропорциональная площади электрического поля) также колеблется во времени. При измерении указанных флуктуаций возможно определить, используя автокорреляционную теорию для определения коэффициента диффузии для частиц, как эти флуктуации затухают за более продолжительные промежутки BpeMejiH. Это, в свою очередь, может быть соотнесено через уравнение. Стокса-Эйнштейна с диаметром частицы, если сделать определенные предположения относительно формы частиц, и известна вязкость среды. [c.195]

Зависимость (11.9.1) называется уравнением Стокса—Эйнштейна. Несмотря на то, что оно было выведено для очень частного случая, многие авторы используют форму DaeTIb/T" = / (размер молекулы растворенного вещества) как исходную точку разработки корреляций. [c.486]

Риделя 174, 187, 191, 192, 195 константы 175 Риделя — Планка — Миллера 177, 182, 187, 195 Скэтчарда — Гильдебранда 295, 326, 340 Слеттери — Берда 475, 482 Стефана — Максвелла 485 Стокса — Эйнштейна 486, 492 Суги — Ли 44, 45, 82, 87, 166 сл. Тека —Стила 178, 179, 182, 187 Тодоса и др. для вязкости 355 Филиппова 460 [c.590]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...