Шмидта камера

ШИРОКОУГОЛЬНЫЙ ОБЪЕКТИВ — ШМИДТА КАМЕРА [c.421]

Шмидта камера 177 Штарка эффект 570 Шустера зоны 282 [c.751]

Анализируя уравнение (11.23), можно заключить, что использование его для расчета флотационных установок затруднительно, так как оно не учитывает всего множества факторов влияющих на процесс очистки воды. Кроме того, в уравнение входят такие величины, как количество выделившихся пузырьков N и вероятность их закрепления на частице а, определение которых весьма сложно. Поэтому на практике для расчета флотационных установок используют две величины удельную нагрузку на 1 площади и время пребывания воды во флотационной камере. Эти величины определяют предварительными технологическими исследованиями. Наряду с этим за расчетный параметр можно принимать величину скорости выделения загрязнений из воды, определяемую экспериментально, например,, по методике, предложенной Л. И. Шмидтом, согласно которой флотационное осветление воды проводят в статических условиях во флотационной колонне из оргстекла. Колонну заполняют исходной водой и вводят порцию мелких пузырьков воздуха. Через некоторое время после начала флотационного процесса в нижней части колонны видна четкая граница между осветленной и исходной водой, которая перемещается вверх. Скорость перемещения границы замеряется в нескольких сечениях по высоте колонны и определяется ее средняя величина, по которой производят расчет флотационной камеры. Для различных вод величина скорости подъема загрязнений варьируется в пределах 2. .. 12 мм/с. [c.223]

Первая из причин с первого взгляда кажется наиболее серьезной. Для камеры Супер-Шмидт F = 450 мм, с углом поля 30° при относительном отверстии 1 0,9 (диаметр входного зрачка 500 мм) смещение крайнего луча (h = 250 мм) при w = = 15° достигает 10 мм, а из формулы (lV.35a) вытекает, что, если учитывать только первый член, зависящий от h, изменение у достигает больше миллиметра. Однако второй член, содержащий [c.374]

Можно использовать смешанные системы, в которых линзовая оптика комбинируется с зеркальной. Наиболее давно известной системой такого рода является камера Шмидта. На пути лучей к сферическому зеркалу 5 (рис. 94, а) помещается -корректирующая пластинка К, которая так корректирует фазу проходящего луча, что в значительной степени устраняются сферическая аберрация и кома. Очень совершенной системой такого рода является менисковая система Максутова (рис. 94, б). [c.144]

В эту товарную позицию включается также зеркальный телескоп Шмидта, часто называемый камерой Шмидта. Он используется исключительно в астрономии для фотографических наблюдений. В нем применяется сферическое зеркало и корректирующая пластина, которая располагается параллельно зеркалу в центре его дуги. Изображение регистрируется в фокусе на выпуклой пленке. [c.90]

Нетрудно вывести уравнение для асферической поверхности корректирующей пластинки камеры Шмидта. Для этого сравним уравнение сферического, и параболического зеркал. Уравнение сферического зеркала радиуса Я 2[ имеет вид (рис. 6.22) [c.235]

Рис. 103 поясняет основную идею камеры Шмидта. На этом рисунке — вогнутое сферическое зеркало с центром в точке С, а — отверстие диафрагмы с центром в той же точке, введенной только для лучшего уяснения указанной идеи. Пучок лучей А, параллельных главной оптической оси зеркала, после отражения пройдет через кружок с центром в главном фокусе F. Размеры кружка определяются сферической аберрацией. Параллельный пучок Al, падающий наклонно, пройдет через аналогичный кружок с центром в побочном фокусе Fl. Геометрическим местом всех таких [c.178]

Фотографический телескоп, часто называемый астрономической камерой или просто камерой (например, камера Шмидта), в принципе не отличается от большого фотоаппарата. Фотопластинка просто помещается в его фокальной плоскости. Проявленная эмульсия фотопластинки содержит огромное количество зерен серебра. Размер зерен зависит от сорта эмульсии, типа проявителя и режима проявления. Обычно в астрономических эмульсиях зерна имеют поперечник от 15 до 30 мкм. Это обстоятельство ставит продел разрешающей способности фотографической эмульсии. В эмульсии всегда имеются зерна, вызванные светом фона неба и просто фоном самой фотографической эмульсии (в аль). В резуль- [c.106]

Рнс. 8.1. Пояснение принципа работы камеры Шмидта. [c.263]

Рассмотрим остаточные аберрации в камере Шмидта. Коррекционная пластинка слегка отклоняет падающий на нее луч. Уго.ч отклонения составляет [c.268]

Модификации камеры Шмидта [c.275]

ШМИДТА КАМЕРА — зеркально-линзовый теле- KOi с сферич. зеркалом и расположенной в его центре кривизны коррекционной пластиной, поверхность [c.421]

Шульц-Грунов свидетельствует о противоположном осевом перемещении периферийно расположенных масс газа и масс газа, находящихся в приосевой области камер энергоразделения. В этом случае на фанице раздела потоков, движущихся противоположно, возникает свободная турбулентность. Пристенная турбулентность во вращающихся потоках газа проявляется значительно интенсивнее, чем при прямолинейном течении, но в процессе энергоразделения ей отводится меньщая роль. Шульц-Грунов, ссылаясь на Ричардсона [249], считает, что частицы газа, расположенные на более высоких радиальных позициях, в процессе турбулентного движения могут перемещаться к оси, а приосевые перескакивать на более высокие радиальные позиции. Частицы, перемещающиеся к центру, должны произвести работу против центробежных сил, так как они плотней приосевых. Частицы, перемещающиеся к периферии, должны произвести работу против сил, вызванных фадиентом давления. Эта механическая работа осуществляется в центробежном поле за счет кинетической энергии турбулентности, которая в свою очередь входит в общую кинетическую энергию направленного течения, т. е. элементы газа, перемещающиеся за счет радиальной составляющей пульса-ционного движения с одной радиальной позиции на другую, могут рассматриваться как рабочее тело холодильной машины, обеспечивающей под действием турбулентности перекачку энергии от приосевых слоев к периферийным. Физический процесс энергоразделения имеет аналог среди атмосферных явлений. Шмидт [256] показал, что в атмосфере тепло переносится от бо- [c.161]

Л. И. Шмидтом предложено уравнение для определения эффекта осветления воды флотацией. При выводе уравнения им были сделаны допущения закрепление пузырьков воздуха происходит только в результате столкновения с частицамй примесей, пузырьки образуются в объеме жидкости за очень короткий промежуток времени с постоянной по всему объему плотностью, во время подъема пузырьков частицы не перемешива-ваются. Число частиц в элементарном слое жидкости толщиной dh, находящихся на расстоянии ho от дна камеры, в момент времени Г, равно A-ki(T ho)dh, где Л — площадь камеры ki T] /lo) — количество незакрепившихся на пузырьке частиц в 1 см . Уменьшение частиц за время Т [c.222]

В 1930 г. гамбургский оптик Бернард Шмидт сконструировал телескоп нового типа, состоящий из сферического зеркала и соответствующим образом рассчитанной асферической линзы, помещенной в центр кривизны зеркала. Оказалось, что такая система (она рассмотрена более подробно в 6.4) обладает замечательными свойствами. С помощью этого телескопа удается сфотографировать на одной пластинке очень большой участок неба, в сотни раз превышающий по размерам участок, который можно сфотографировать при использовании телескопов обычной конструкции. С тех пор камера Шмидта стала очень важным инструментом при астрономических наблюдениях. Асферические системы, в которых используется принцип камеры Шмидта, применяются также в некоторых телевизионных приемниках ироекторного типа (см., например, (52J), в рентгеновской фотографии с флуоресцирующим экраном и в некоторых скоростных спектрографах с низкой дисперсией. Асферические поверхности находят также полезное применение в микроскопии (см. 6.6). [c.191]

Камера Шмидта и менисковые системы Максутова. Придание отражающей поверхности главного зеркала телескопа параболической формы, а также использование в качестве вспомогательных эллиптических и гиперболических зеркал устраняет сферическую аберрацию, но сохраняет все прочие геометрические аберрации, так как геометрические фокусы параболоида, эллипсоида и гиперболоида являются только анаберрационными, но не апланатическими точками. Зеркальным объективам телескопов всегда свойственны значительные аберрации комы и астигматизма. Вследствие этого поле зрения, где получаются четкие изображения, у этих приборов невелш о и измеряется минутами, а в лучших случаях — десятками минут. В 1930 г. Б. Шмидт, сотрудник Гамбургской обсерватории в Бергедорфе, предложил новый тип телескопа, получивший название камеры Шмидта. Короткофокусная камера Шмидта с относительным отверстием Dlf = 1 может давать резкие изображения при поле зрения 25°. Параболическое же зеркало при таком же относительном отверстии может иметь полезное поле зрения, измеряемое только несколькими дуговыми минутами. [c.177]

Обычно оптическая система содержит несколько линз или зеркал или и линз и зеркал. Линзовая оптическая система называется диоптрической, а телескопы, имеющие тольио линзы,— рефракторами. Чисто зеркальная система называется катоптрической, а зеркальные телескопы — рефлекторами. Смешанная оптическая система, содержащая и линзы в зеркала, называется катадиоптрической, а соответствующие телескопы — эеркально-линзовыми. К последним относятся камеры Шмидта, менисковые системы Максутова и ряд других систем. Строгости ради, следует указать, что все современные рефлекторы содержат вспомогательные линзовые элементы, улучшающие качество изображения, по так как размер их много меньше размера главного зеркала, то такие системы принято относить все же к катоптрическим. [c.11]

Вопрос о том, целесообразнее ли строить один большой телескоп или нескольйо умеренных, привлекает в последнее время внимание многих астрономов [113, 114]. Стоимость телескопа приблизительно пропорциональна где В — его диаметр. Банер [96] указьшает, что рефлектор диаметром О = 3,6 м в главном фокусе аа 20-минутную экспозицию сможет зарегистрировать звезды до 22,8 зв. вел, иа поле поперечником 2ю = 1°, а камера Шмидта диаметром В = 1,0 л за часовую экспозицию — до 22,0 зв. вел. на поле поперечником 2ю = 5°,5. Чтобы с последней получить ту же 22,8 зв. вел., надо фотографически наложить друг на друга пять негативов, для получения которых потребуется затратить [c.123]

Сфера (е = 0). х = 2/ = Л, т. е. диафрагма должна быть установлена в центре кривизны зеркала. Это понятно и с чисто геометрической точки зрения все наклонные пучки, проходящие через такую диафрагму, совершенно равноправны главный луч любого наклонного пучка проходит через цепгр входного зрачка любая точка сферической поверхности может рассматриваться как вершина поверхности. Это свойство сферической поверхности использовано в камерах Шмидта (см. 8.1). [c.138]

Система Шмидта свободна от сферической аберрации, ко1ш, астигматизма и ди-сторсяи третьего порядка. Хроматизм, остаточная кома и астигматизм, вызываемы наличием коррекционной пластинки, крайне малы. Единственная аберрация, присущая камере Шмидта, есть кривизна поля. Она, как ято видно из рис. 8. , а и 6, есть следствие равноправия всех наклонных пучков. Фокальная поверхность концентрична зеркалу, радиус кривизны ее равен фокусному расстоянию камеры й = Избавить-си от влияния кривизны поля мо.кно или изгибая фотопластинку (или фотопленку) по выпуклой сферической поверхности [c.265]

Рис. 8.3. ВозможЕше асферические профили -кир-рекционных пластинок при различных значениях параметра а. Профиль с а =в 1,5 обеспечивает мнмимальпый хроматизм камеры Шмидта, профиль с а 1,0 наиболее легок в изготовлении.

Фокусное расстояние камер Шмидта обычно невелико. Поэтому масштаб изображений мал и дифракционная картина много меньше разрешающей способности эмульсии. Количество сфотографированных звезд тем больше, чем больше испо.чьзуемое поле камеры, но с ростом последнего возрастает центральное экранирование д. В резу.тгьтатс при увеличении поля эффективность камеры Шмидта вначале возрастает, при некотором оптимальном [c.266]

Камера Шмидта с линзой Пиацци-Смита (по [128]) 1 2 2 3 4 5 оо оо -2,074 -0,367 +10,000 0,020 1,917 —1,011 -0,024 1,000 1,000 1,000 0,025 0,009 0,000 0,0(Ю -0,219 +0,224 —0,011 -1-0,005 0,000 0,000 -0,003 —0,032 +0,024 +0,013 0,000 о,ооо 0,000 +0,003 —0,054 +0,033 0,000 0,000 О,000 -0,964 +0,933, Н-0,034 +0,565 —0,505. 0,000 +0,138 —1,984 +0..168 [c.267]

Это есть поперечная хроматическая аберрация камеры Шмидта. Она будет минимальна, если выбрать такое значение о, которое вля 1 обеспечивает минимальное значение абсолютной деличины выражения и = — 2ау. Последнее достигает экстремума при /.1ду = i2y — 2а = О, т. е. лри Ут = VВеличина экстремума составляет = 4Ут— 1 - Ут = /6. На краю пластинки ( = 1) и = i j = 2 — а. Наше требование будет удовлетворено, если будет , = —5[c.269]

Рассмотрим влияние некоторых погрешностей на изображение в камере Шмидта. Из числа таких погрешностей наиболее существенны дефокусировка кассеты, ее поперечное смещение и смещение коррекционной пластинки. Допуск на фокусировку в камере Шмидта определяется из условия, чтобы попсрочпая аберрация, вызванная ею, не превысила зерна эмульсии. Так как светосила камер Шмвдта, как правило, большая, то допуск этот очень жесткий. Обычно он не превышает 0,01 мм. Для его соблюдения приходится принимать ряд специальных конструктивных мер, о которых будет сказано в 12.1 . Поперечное смещение кассеты на ве.ти-чипу Дг/к вызывает на краю поля дефокусировку [c.273]

На фотографиях, полученных с камерой Шмидта, заметны блики и ороо.ты, образуемые яркими звездами. Рассмотрим причины их появления. Пусть первая поверхность коррекционной пластинки [c.273]

Рис. 8.7. Ореолы и блики в камере Шмидта а — ход лучей образующих ореолы и блик. б — ввд изображения звезды (< ), ореоля и) вокруг не , блика (3) и ореола вокруг блпка (4), в — образование ореола, выдранного линзой Пиацци-Смита.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...