Рассеяние изотропное поляризованное

Изотропное (поляризованное) рассеяние света [c.119]

Принципиального изменения не произойдет, если первоначально падающий свет не является естественным, а линейно-поляризован. Единственное отличие в этом случае заключается в том, что если электрический вектор в падающем линейно-поляризованном свете колеблется в направлении наблюдения (вдоль оси у), то, поскольку оно вызывает колебание изотропной молекулы в том же направлении, а распространение вторичного излучения (рассеянный свет) вдоль оси у не станет возможным, в прибор наблюдателя вообще свет не попадает. [c.316]

Анизотропия свойств проката не только влияет на скорость волн в разных направлениях, но и резко ослабляет амплитуду сигналов вследствие интерференции и рассеяния. На рис. 6.27 приведены кривые изменения амплитуды сигналов, отраженных от пересечения просверленного отверстия с внутренней поверхностью трубы, в зависимости от направления прозвучивания и углов ввода, полученные при использовании совмещенного преобразователя. Отметим, что в отличие от изотропного материала амплитуда сигнала в этом случае сильно зависит от направления прозвучивания. При а 70 для ф =-90° амплитуда сигнала значительно выше, чем при ф -= 0°. Это объясняется текстурой проката. При любом ф =/= 0 90 волна, вводимая в металл, разлагается на две компоненты, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяющиеся с разными скоростями (см. рис. 6.27). При изменении (р сдвиг фаз этих компонент [c.327]

Для полностью изотропных молекул р = О и Л = 0. Поэтому рассеянный свет наблюдается полностью поляризованным. [c.713]

Рие. 3-17. Рассеяние поляризованного света малыми изотропными частицами. [c.96]

Деполяризация. Состояние поляризации рассеянного света также может быть измерено. Для изотропных молекул свет, рассеянный в направлении ф = 90°, 0 = 90°, должен быть полностью поляризованным. Любое изменение этого состояния поляризации называется деполяризацией рассеянного света. Обычно рассматриваются коэффициенты деполяризации р , рр, рд. Если Н — интенсивность горизонтальной компоненты, а F — интенсивность вертикальной компоненты поля в рассеянной волне, то коэффициенты деполяризации определяются формулами [c.101]

Если однако заставить солнечный луч отразиться под нек-рым подходящим углом от стеклянного зеркала и только после этого пропустить в рассеивающую среду, то излучение перестает быть изотропным и в плоскостях, поперечных к падающему лучу. Диаграмма излучения в поперечной плоскости представится в крайнем случае кривой, изображенной на фиг. 2, б в некотором направлении свет совершенно не рассеивается, под прямым углом к этому направлению рассеяние имеет максимальное значение (см. Рассеяние света). Т. о. солнечный свет отраженный от стекла, приобрел векторные свойства, стал поляризованным. [c.155]

Вращение плоскости поляризации. Этот эффект возникает за счет разных фазовых скоростей распространения для разных направлений вращения поляризованных по кругу волн. Можно ожидать незначительным влияние этого эффекта на картину рассеяния анизотропными частицами (по сравнению с изотропными), обычно имеющими размеры не более сотен микрон. Напомним, что кварцевая пластинка толщиной 1 мм вращает плоскость поляризации на Т в красной области спектра. В ультрафиолетовой области угол вращения может достигнуть и нескольких сотен градусов. [c.42]

Как известно, рассеянием света молекулами атмосферы объясняется голубой цвет неба, а также и поляризация света неба. Количественно выводы теории рассеяния в газах в изложенном здесь виде хорошо подтверждаются на опыте, например для инертных газов (гелия, аргона). Для других газов, например для углекислого, имеются отклонения от выводов теории. А именно, мы видели, что согласно изложенной теории для случая линейно-поляризованного падающего света и рассеянный свет оказывается полностью поляризованным. Это получается на опыте лишь в случае, когда газ состоит из молекул, обладающих шаровой симметрией, что и имеет место, например, для инертных газов. Для углекислого и других газов, молекулы которых несимметричны, рассеянный свет оказывается поляризованным только частично.. Это объясняется тем, что в этих случаях газ, в среднем оптически изотропный, может при флуктуациях приобретать местные отклонения от оптической изотропии. Если учесть это обстоятельство, то теория оказывается в состоянии объяснить результаты опыта для газов во всех деталях. [c.258]

Если молекулы газа анизотропны, например СОг, то наблюдаются, отступления от изложенной теории.. Прежде всего, есл падаюц ий свет поляризован линейно, то рассеянный свет поляризован только частично, а не полностью, как требует эта теория. Такая деполяризация рассеянного света вызывается именно анизотропией молекул. Пусть электрический вектор падающей волны параллелен оси X. Если бы молекула была изотропна, то ее индуцированный дипольный момент р = Е имел бы то же направление. Свет, рассеянный молекулой, получился бы поляризованным линейно, с плоскостью колебаний, проходящей через ось диполя р и линию наблюдения. Но если молекула анизотропна, то параллельности между р м Е, вообще говоря, уже не будет. Появятся составляющие вектора р вдоль осей У и Z. А так как при тепловом движении ориентация молекулы в пространстве непрерывно и беспорядочно меняется, то поляриауемости молекулы вдоль координатных осей X, V, 1 будут также флуктуировать. Составляющие Ру и р, дают рассеянные волны, поляризация которых отлична от поляризации излучения, даваемого составляющей рх- Это и приводит к деполяризации рассеянного света. [c.605]

Особенности элементарного акта излучения, а также множество физ. процессов, нарушающих осевую симметрию светового пучка, приводят к тому, что свет всегда частично поляризовав. П, с. может возникать при отражении и преломлении света на границе раздела двух изотропных сред с разл. показателями преломления в результате различия оптич, характеристик границы для компонент, поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения (см. Френеля формулы). Свет может поляризоваться либо при прохождении через анизотропную среду (с естеств, или индуцированной оптич, анизотропией), либо вследствие разных коаф. поглощения для разл. поляризаций (см. Дихроизм), либо вследствие двойного лучепреломления. П. с. возникает при рассеянии света, при оптич. возбуждении резонансного свечения в парах, жидкостях и твёрдых телах. Обычно полностью поляризовано излучение лазеров. В сильных электрич. и магн. полях наблюдается полная поляризация компонент расщепления спектральных линий поглощения и люминесценции газообразных и ковдеасиров. сред (см. Электрооптика, Магнитооптика), [c.67]

Рассмотрим рассеяние на вертикальном отверстии, имитирующем канальные поры и свищи. На рис. 7.15 приведены амплитуды сигналов, отраженных от пересечения сверления с внутренней поверхностью трубы при использовании совмещенного преобразователя. Видно, что, в отличие от изотропного материала, амплитуда сигнала зависит от направления распространения волны. Это вызвано двумя причинами. Во-первых, как показывают измерения, при ф=90° (см. рис. 7.15) поперечная волна затухает значительно сильнее, чем при <р= 10°. Вызвано это, по-видимому, текстурой проката. Во вторых, при любом ф=7 0 90° волна, вводимая в металл, разлагается на две компоненты, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяющиеся с разными скоростями (сравн. рис. 7.14, в). Приемник регистрирует результат интерференции этих двух компонент. При изменении ф сдвиг фаз таких компонент меняется, и поэтому амплитуда регистрируемого сигнала изменяется немонотонно. Если излучаемый импульс имеет длительность менее 1 мкс, то каждый из описанных сигналов можно разрешить. Однако обычно используются импульсы большей длительности, и при изменении направления озвучивания одного и того же вертикального отверстия в прокате изменение амплитуды отраженного сигнала может превышать 20 дБ. [c.237]

Рассмотрим переттсс поляризованного излучения в плоском слое. Будем предполагать, что среда изотропна рассеивеиющие частицы не ориентированы каким-то образом, а хаотичны. Тогда ослабление всех параметров Стокса за счет рассеяния происходит одинаково, т. е. это ослабление описывается не матрицей, а скалярным коэффициентом ослабления, точно таким же, как и в уравнении переноса для интенсивности. [c.263]

До сих пор рассматривалось рассеяние неполяризованного света в изотропном веществе. В этих условиях рассеянный свет распределяется симметрично относительно направлер я падающего света и индикатриса рассеяния является функцией одного угла ф. Иначе обстоит дело в тех случаях, когда падающий свет поляризован. Даже если рассеивающее вещество изотропно, т. е. имеет одинаковые свойства во всех направлениях, рассеянный свет должен распределяться несимметрично вокруг падающего пучка. [c.95]

Обратимся к рис. 3-17 и будем считать, что малая сферическая частица непоглощающего и изотропного вещества находится в пучке поляризованного монохроматического света с длиной волны А, [Л. 17]. Пусть начало О прямоугольной системы координат Oxyz совпадает с центром частицы, радиус которой мал по сравнению с длиной волны, и пусть падающий пучок направлен вдоль оси Ох, а его световые колебания параллельны оси Оу. Рассеяние света состоит в том, что проходящие через частицу световые волны (их можно представить себе как синусоидальные [c.96]

Согласно формуле Плачека, степень деполяризации р может изменяться от о до . /)=о получается при ( о, т.е. для колебаний, характеризупцихся изотропным тензором рассеяния. Линии о Р О называются полностью поляризованными. 0,86 получа- [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...