Энергия, баланс в струе

Энергия, баланс в струе 59 Эри кружок, радиус 191 [c.684]

Для замыкания уравнений, описывающих осредненное движение в турбулентных потоках, в ряде работ используется дифференциальное уравнение баланса кинетической энергии турбулентности. В данной работе на основе этого соотношения получено дифференциальное уравнение для турбулентной вязкости. Проведены численные расчеты несжимаемых неавтомодельных турбулентных и переходных течений в следе, струе и пограничном слое, уточнены универсальные постоянные, входящие в уравнение для вязкости. Аналитическими и численными методами исследовано течение в следе и пограничном слое с большими продольными градиентами давления. Получены безразмерные критерии, определяющие характер воздействия градиента давления на осредненное течение и турбулентную вязкость. [c.547]

Баланс энергии и плазменные струи в дуге [c.100]

Уравнение энергии (14) иногда называют также уравнением теплосодержания. Существенно то обстоятельство, что уравнение теплосодержания не содержит работы трения. В самом деле, поскольку энергия, расходуемая па преодоление трения или любого другого вида сопротивления, преобразуется полностью в тепло, а последнее остается в газовой струе, наличие сил трения не может нарушить общий баланс энергии, а лишь приводит к преобразованию одного вида энергии в другой. [c.16]

Напишем уравнение баланса удельной энергии для сечений в плоскости свободного уровня и в сжатом сечении струи, ведя отсчеты нивелирных, высот от плоскости дна сосуда поскольку расстояние от дна сосуда до сжатого сечения обычно весьма мало, нивелирную высоту этого сечения будем полагать равной нулю давление в среде, в которую вытекает струя, обозначим через р , давление на поверхности жидкости в сосуде — р . [c.260]

Составим уравнение баланса удельной энергии между сечением на свободной поверхности жидкости в сосуде и наиболее сжатым сечением струи в насадке (сечение V—V на рис. 152) [c.267]

Здесь следует коснуться некоторых новых взглядов на составляющие энергетического баланса дуги. Так, в работе [Л. 4-3] указывается, что при очень больших токах — порядка 10—20 ка — важную роль в энергетическом балансе дуги начинает играть большой объем испаряемого из электродов материала. Возникают струи паров электродов, выходящие из электродов и смешивающиеся с плазмой дуги. Энергия, необходимая для нагревания этих струй до температуры плазмы и их ионизации, составляет значительную долю от полной энергии дуги. При токе 10 ка за 1 полупериод тока частоты 60 гц из анода и катода дуги испаряется 0,75 г меди. Энергия, необходимая для нагревания 0,75 г меди от 3000 до 20 000° (температура на оси дуги), учитывая возбуждение и ионизацию атомов меди, составит 8550 дж. В дуге длиной 5,1 см при токе 10 ка выделяющаяся за полупериод энергия равна приблизительно 10 ООО дж. Таким образом, до 85% энергии дуги Должно быть израсходовано на нагревание и ионизацию паров меди. [c.142]

Рис. 4.3.2. Баланс турбулентной кинетической энергии в сечении плоской струи.

На рис. 49 показано приращение пьезометрического напора по длине дырчатого распределителя № 2 при скорости движения воды в начальном сечении = 2 м/с по опытным данным (кривая 1) с учетом дополнительных вихревых сопротивлений и по расчетным данным (кривая 2) без учета этих сопротивлений. Заштрихованная область между кривыми / и 2 характеризует дополнительные затраты пьезометрического напора на преодоление вихревых сопротивлений, обусловленных взаимодействием выходящих турбулентных струй с транзитным потоком. Эти затраты значительны и должны учитываться в общем балансе удельной потенциальной энергии потока. [c.89]

Псевдоожиженный струйный слой или аэрофонтанирование в коническом сосуде. Один из методов обеспечения контакта жидкости с твердыми частицами — струйный слой — предложен в работе [525]. Как модификация псевдоожиженного слоя струйный слой представляет собой плотный слой, возбуждаемый центральной струей, которая бьет вверх, увлекая за собой частицы, тогда как частицы вблизи стенок сосуда движутся вниз. Беккер [41, 43] исследовал теплообмен и профили скорости в такой системе. Мадонна и Лама [512] составили уравнение баланса энергии, выражающее связь между падением давления и диаметром струи. Проблема создания струйных псевдоожиженных слоев для перемешивания твердых частиц анализируется в работе [496]. Процесс смешения при аэрофонтанировании в коническом сосуде с мешалкой или без нее рассматривается в работе [479]. Используемый в разд. 8.8 метод применим к струйному слою с низкой концентрацией частиц. [c.410]

Каковы ограничения данного подхода Прежде всего следует отметить, что, несмотря на удовлетворительное в целом описание течения в области перехода от ламинарного течения к турбулентному, на самом деле этот переход носит более энергичный характер, чем получается при расчетах с использованием уравнения (2.11). Во-вторых, попытки распространить данный метод на осесимметричные течения в канале и струе показали, что в этом случае использование универсальных постоянных х, а, 7 и /3 в соотношении (2.11) дает заметное расхождение (в 1.5-2 раза) расчетных и опытных значений е. Неуниверсальпость уравнения баланса кинетической энергии турбулентности (2.4) при переходе от плоских к осесимметричным течениям отмечалась в работе [6]. По-видимому, это несовпадение носит принципиальный характер и объясняется несовершенством исходных предположений о механизме переноса или диссипации энергии турбулентности. [c.562]

Балансом энергии, выраженным уравнением (8.34), не учитывается циркуляция газов в поперечных сечениях потока, происходящая из-за разности температур и плотности газов в разных точках. Данное допущение для инженерных расчетов можно признать приемлемым ввиду малости вызываемых этими явлениями градиентов давлений вдоль нормалей оси потока. Указанная циркуляция газов подчиняется закону свободной струи в неограниченном пространстве, количество движения которой, согласно теореме Эйлера, остается постоянным (/ =С0П51) [c.325]

НЫХ отсеках лотка. Убыль воды в отсеках восполнялась из напорного бака при строгом соблюдении единого уровня воды в гидравлическом лотке. Расходы воды и пьезометричес сий напор в контрольных сечениях замеряли так же, как и в опытах с дырчатыми распределителями. Установлено, что при сборе воды дырчатыми трубами расчетные данные хорошо согласуются с опытными, а потери пьезометрического напора на вихревые сопротивления, обусловленные взаимодействием входящих турбулентных струй с транзитным расходом, весьма значительны и должны учитываться в общем балансе удельной потенциальной энергии потока. [c.90]

Стабилизированная зона включает в себя основной участок струи. Для этой зоны принимаются аффинность профилей скорости и концентрации примеси, линейное расширение струи. Из баланса количества движения и вещества определена закономерность изменения скорости и плотности на оси струи. Предполагается, что струя переходит в слои поверхностного растекания без дополнительного вовлечения. Для расчета используются уравнения сохранения вещества (тепла), расхода и баланса энергии. Принимается нормальное распределение продольной скорости и плотности в начальном сечении слоя растекания. Дальнейшее развитие поверхностного слоя растекания определяется из условия устойчивости разноплотностного течения. [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...