Зоны в бинарном сплаве

Рис. 8.4. Зоны в бинарном сплаве для различных отношений масс компонент.

В работе исследовались бинарные сплавы Рс1— 1 вес.% и Рс1 — 0,2 вес.% А1. В результате высокотемпературного отжига (900°—1100°С) на воздухе окисление происходит без образования внешней окисной пленки. Установ.те-но, что рост зоны внутреннего окисления описывается параболическим законом. Исследована микроструктура зоны внутреннего окисления. [c.133]

Рис. 7.19. Полная плотность состояний (а) и плотность состояний отдельных компонент (в расчете на атом компоненты) (б) для модели неупорядоченного бинарного сплава, рассчитанные в приближении когерентного потенциала для случая, когда а — в=0,75Г (Г — полуширина зоны). Сплошные линии на рисунке б соответствуют компоненте А, концентрация которой дается в атомных долях, штриховые линии — компоненте В [252].

Рис. 8.6 описывает ситуацию, которая, как мы считаем, реализуется в большинстве бинарных сплавов, в которых А представляет собой Те или 5е. Если электроотрицательная компонента сплава представляет собой элемент группы УВ, то п-зоны нет. Электронные свойства сплава Mg—В1, по-видимому, указывают на то, что избыток В1 не образует ковалентных связей, и, вероятно, применимо ионное описание (рис. 8.4). Рассмотренные модели (рис. 8.4 и 8.6) мы будем называть моделями суперпозиции зон. [c.188]

В модели неупорядоченного бинарного сплава спектр должен полностью лежать в пределах области, содержащей две зоны, каждая пз которых имеет идеальную ширину (9.75) середины их совпадают с локальными уровнями и Яд, принадлежащими атомам А и В (рис. 9.13). Из сказанного следует, что, когда параметр O, определяемый формулой (9.66), превышает 2, в спектре появляется щель. [c.404]

Вид плотности состояний неупорядоченного бинарного сплава вблизи любого края зоны можно получить эвристическим путем [8.7], основываясь на приближении локальной плотности ( 8.6). Предположим, например, что есть энергия дна низшей зоны в случае расщепленных зон в соответствии с неравенством (9.74) наименьшее значение этой энергии достигается в бесконечном кри- [c.405]

В ТОЧНОСТИ соответствует тому, что в формуле (10.107) функция Грина полностью отбрасывается. При этом спектр всей системы оказывается просто результатом наложения сумм Фриделя (10.102), отвечающих отдельным атомам, составляющим систему. Этот результат было бы трудно получить, исходя непосредственно из формулы (10.94) для комплексного волнового вектора к когерентной волны. В таком приближении системе атомов переходных металлов отвечал бы спектр, состоящий из -зон, ширина Г каждой из которых равнялась бы ширине соответствующего резонанса (10.38) в своей ячеечной яме. Это соображение оказалось полезным при рассмотрении энергетической зависимости псевдопотенциала в формулах типа (10.48) для массового оператора [14] и при анализе приближенных решений (10.82) уравнений метода когерентного потенциала для ячеечной модели бинарного сплава [34]. [c.502]

Как показано выше, в бинарных сплавах замещения процессы образования новой фазы в твердом растворе протекают через зонную стадию. Наибольший практический интерес, однако, представляет механизм фазовых превращений в тройных сплавах замещения - внедрения, в частности сплавах железа о карбидообразующими элементами, осажденных из электролитов с углеродсодержащими добавками. Применение экономнолегированных электролитических сплавов, оостав которых соответствует однофазной области диаграммы состояния, весьма перспективно для покрытий деталей машин вследствие упрочняющего эффекта в процессе выделения специальных карбидов при отжиге [53]. [c.80]

Известна чувствительность к КР поликристаллического алюминия зонной очистки (99,999 %) в 3,5 %-ном растворе Na I в воде (Томас, 1966), однако проблема КР как техническая для алюминиевых сплавов существует только применительно к высокопрочному состоянию. Современные высокопрочные сплавы разработаны на основе систем А1—Си А1—Си—Mg А1—Си—Mg— Si Al—Mg Al—Zn—Mg Al—Zn—Mg— u и Al—Li—Mg. У бинарных сплавов систем Al—Си Al—Mg Al—Zn и Al—Li сопротивление KP понижается с увеличением концентрации леги- [c.232]

Для сплавов оказались успешными совсем другие методы. Упомянем здесь только два простых приближения, касающихся композиционной неупорядоченности. Первое — это модель жесткой зоны, уже обсуждавшаяся в ч. I, 41 (ч. I, рис. 54). В ней предполагается заданной не только зонная структура и, следовательно, плотность состояний для различных переходных металлов, но также и для получаемых нз ннх сплавов. Вторая возможность состоит в использовании среднего потенциала У = У + (1—а )У для бинарного сплава АхВ1-,. Оба метода ведут к определенной зонной структуре и, таким образом, не принимают в расчет статистическую неупорядоченность. Несмотря на это, они часто успешно применяются. Более подробные теории сплавов, как и других неупорядоченных фаз, в каждом случав используют теорию многократного рас- [c.141]

Так как обычно теория экситонов Френкеля строится в представлении ЛКАО, то при рассмотрении этих экситонов в неупорядоченных системах мы придем к уравнениям такого же типа. Однако для экситонов Ваннье, в которых расстояние между электроном и дыркой велико, такое локальное представление не подходит. В особенности это относится к обыкновенным электронам проводимости в металлах, так как поведение этих электронов нельзя корректно описать при помощи лишь конечного числа атомных орбиталей. Известно, что блоховские состояния в идеальном кристалле всегда можно представить в виде линейной комбинации локализованных функций Ваннье, аналогичных атомным орбиталям гp(f) в разложении (8.10) соответствующие коэффициенты удовлетворяют уравнениям типа (8.11). Так как каждая блохов-ская зона дает лишь одну функцию Ваннье для каждого узла решетки, то могло бы создаться впечатление, что зону проводимости металлического сплава можно описать, слегка модифицировав модель сплава с сильной связью. Однако представление Ваннье справедливо лишь для идеальных кристаллов, обладающих решеткой с трансляционной симметрией нет априорного рецепта, по которому можно было бы выбрать локализованные функции двух типов, приписав их двум компонентам бинарного сплава, причем так, чтобы система (8.11) разумным образом аппроксимировала уравнение Шредингера (8.9). Во всех таких системах влияние беспорядка на электронные состояния приводит к необходимости воспользоваться несколько иным способом аппроксимации, основанным на теории рассеяния (гл. 10). [c.338]

Проблема андерсоновской локализации в простом бинарном сплаве в принципе не отличается от задач, уже рассмотренных в предыдущем параграфе. Например, для случая малого беспорядка критерий типа (9.116) правильно указывает, что волновые функции, отвечающие хвостам зон, должны быть локализованы [67]. Однако выводы, вытекающие из этого критерия, оказываются явно неудовлетворительными в предельном случае расщепленных зон, когда параметр беспорядка б, определенный формулой (9.66), очень велик. В этом случае уровни атомов типа А и типа В столь сильно удалены друг от друга, что существование волновой функции, отличной от нуля сразу на атомах обоих типов, оказывается [c.431]

Для защиты металлов и сплавов от высокотемпературного окисления применяют диффузионные слои интерметаллических соединений или силицидов, получаемых на поверхности изделий методами химико-термической обработки (ХТО). Создание жаростойких покрытий с заданным фазовым составом и прогнозируемыми свойствами невозможно без анализа механизма и кинетики основного структурообразовательного процесса при ХТО — реакционной диффузии, т. е. диффузионного массопереноса с твердофазными превращениями. В работе [1] нами исследовано влияние кинетики фазового превращения на рост интерметаллидов в диффузионной зоне и дано объяснение экспериментально наблюдаемому линейному закону роста фаз в ряде бинарных систем. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...