Флуктуации звукового поля

Флуктуации звукового поля 326 Фокус 381, 386 Френеля формулы 29, 212 Фронт волны 25, 168, 354 Функции Бесселя 55, 73, 88, 138, 243. 267.313,342, 347,375 [c.412]

Хотя при принятом выше предположении о постоянстве числа Струхаля частота звука должна меняться пропорционально QR/ , вследствие линейного изменения величины скорости по длине Лопасти, а также изменения ее направления по отношению к наблюдателю вихревой шум характеризуется довольно большим диапазоном частот. Допуш,ение о том, что вихревой шум вызывается флуктуацией подъемной силы, приводит к диаграмме его направленности, соответствующей вертикально ориентированному диполю, когда максимум излучения совпадает с направлением оси винта (0q = 9O°), а в плоскости вра-ш,ения (00 = 0°) излучение отсутствует. С удалением от винта мощность звукового излучения в дальнем поле, согласно условию постоянства общего потока излучаемой энергии, уменьшается пропорционально При фиксированных площади лопасти и значении Ст/а вихревой шум пропорционален шестой степени концевой скорости, что связано с изменением по скорости величины Fz. сли же звуковое давление выразить через силу тяги винта, то получим 7 (й/ ) /Лл. Несколько обобщая выведенное выше выражение для вихревого шума, можем написать [c.830]

Но, как мы убедились выше, при расчете флуктуации амплитуды интегральный член в (13) значительно превосходит локальный член 1, который может быть отброшен. В этом случае связь между амплитудой и эйконалом для звуковой волны выражается той же формулой, что и для электромагнитного поля. [c.278]

Как уже указывалось, флуктуации амплитуды давления, излучаемого пульсирующим кавитационным пузырьком, слишком малы, чтобы объяснить происхождение сплошной части спектра кавитационного шума. Из рис. 17 видно, что в этой части спектра может быть сосредоточено много энергии и поэтому исследование механизма ее образования представляет определенный интерес. С этой целью обратимся к анализу не только пульсаций кавитационного пузырька, но и звукового давления излучаемого пузырька при таких пульсациях. На рис. 19 показаны изменения во времени радиуса пузырька Я1Я (кривая а), давления ультразвукового поля (кривая б) и давления р, излучаемого колеблющимся пузырьком в жидкости на некотором расстоянии г (кривая в). Все зависимости получены численными решениями уравнения Кирквуда — Бете для случая адиаба- [c.160]

Благодаря большой интенсивности турбулентного перемешивания турбулентные течения обладают повышенной способностью к передаче кол-ва движения (и потому к повышенному силовому воздействию на обтекаемые ТВ. тела), передаче теплоты, ускоренному распространению хим. реакций (в частности, горения), способностью нести взвешенные ч-цы, рассеивать звуковые и эл.-магн. волны и создавать флуктуации их амплитуд и фаз, а в электропроводящей жидкости — генерировать флуктуирующее магн. поле и т. д. [c.770]

Колебания фронта пламени могут возникать по крайней мере за счет двух причин. Акустическая скорость (если 1шеется звуковое поле) или флуктуация скорости течения могут перемещать фронт пламени. Эта причина не связана с процессом горения и имеет, вообще говоря, меньшее значение. С другой стороны, фронт пламени может смещаться за счет изменения местной скорости распространения пламени, вызванного особенностями горения. [c.490]

Наоборот, при низких частотах большую часть энергии будет нести только одна или две стоячие волны, и суммарная амплитуда волн может претерпевать большие флуктуации при изменении частоты. Изменение звукового поля с частоюй при низких частотах будет зависеть больше от свойств помещения, чем от свойств источника. [c.451]

Раосмотрш лучевую картину распространения звука в однородной водной среде о плоской ровной поверхностью, разделящей водную 9 воздушную средн. В реальных условиях наличие волнения поверхности и шшронеоднородности самой водной среды, вызванной флуктуациями температуры и скорости звука, приводит к флуктуациям звука. Поэтому наше рассмотрение является идеализированным и справедливо для усредненных значений звукового поля в глубоком море. [c.33]

С. п. используют при вероятностном описании флук-туац, явлений в системах с распределёнными параметрами, в частности при описании флуктуаций плотности, темп-ры, диэлектрич. проницаемости и др. параметров разл. сред, при исследовании флуктуаций эл.-магн. и звуковых волн, распространяющихся в случайно-неоднородных средах, в задачах пространственно-временного приёма и обработки сигналов на фоне шумов и помех, при описании полей шумов и помех разл. происхождения, при вероятностной трактовке нек-рых результатов квантовой теории и т. д, [c.560]

Простейшим экспериментом, демонстрируюш им усиление звука при наличии пузырьков, является вибрация жесткого стержня в воде, которая создает слабо слышимое дальнее ноле диполя (см. разд. 1.7), связанное с нульсируюш ей силой между стержнем и водой более сильного ближнего поля диполя при этом не слышно. Однако, если вдувать в ближнее поле пузырькп, они начинают пульсировать в ответ на большие флуктуации давления в нем и генерировать намного более сильный звук, поскольку их монопольное излучение (в разд. 1.9 будет показано, как его вычислить) имеет дальнее поле более сильное, чем ближнее. Обычно оказывается, что звуковая мош ность потока с сильными флуктуациями давления в ближнем ноле и слабыми флуктуациями в дальнем поле, что характерно для излучения диполей и в еш е большей степени квадруполей (разд. 1.10), значительно усиливается при введении пузырьков в ближнее поле, причем пульсации объема создают более мощное дальнее поле монополя. [c.53]

Пусть Eq = Ад OS tiit — кг), Е = os [(со + Q) / — к г], Ei = A2 os [(со — Q) t — k r], Ез = Аз os [со/ — к г] — напряженности электрического поля падающей и трех рассеянных волн Мандельштама — Бриллюэна. Последние три волны возникают при рассеянии на тепловых флуктуациях. Интенсивности их сначала малы, но в дальнейшем могут усилиться за счет взаимодействия с падающей волной. Электрострикционное давление определяется квадратом суммы всех полей, т. е. (Е Е Е + 3) . При возведении в квадрат представим по известным формулам тригонометрии квадраты и произведения косинусов в виде сумм постоянных членов и косинусов суммарных и разностных аргументов. Постоянные члены для возбуждения звуковых волн не играют роли. Не имеют значения и члены с косинусами от суммарных аргументов. Это — высокочастотные члены, меняющиеся во времени с оптическими частотами, а звуковые волны быстро затухают с увеличением частоты. Возбуждение звуковых волн связано только с низкочастотными членами, содержащими косинусы разностных аргументов. Выпишем все эти члены, опуская при этом численные коэффициенты и принимая во внимание соотношение К = к — к (рис. 322). Получим [c.614]

Перейдем к анализу флуктуаций поля р - <р). В пренебрежении боковой волной флуктуации были исспедованы в работе [27. гл. 4), из которой мы заимствуем методику расчета. Пренебрегая членами, пропорциональными а , имеем р — <р> = р , где р - рассеянное поле в первом приб.аижении М.МВ. Рассмотрим сначала простейшую задачу, когда падающая волна является.плоской. Звуковое давление в отсутствие неровностей равно [c.326]

Усиленный сигнал затем прикладывается к сетке левой половины лампы Лд. Смещение на этой сетке устанавливается таким образом, чтобы за линию отсечки анодного тока проходили только вершины импульсов на величину несколько большую, чем наибольшая амплитуда флуктуаций усиленного сигнала (рис. 4). Правая половина Лз работает как детектор, выделяющий огибающую импульсов (рис. 4, б). Напряжение этой огибающей, отрицательное относительно земли, используется в качестве смещения, приложенного к сетке пентода — варимю Л4. Одновременно на эту же сетку подается напряжение 3 кгц со звукового генератора. С анода лампы Л4 усиленное напряжение 3 кгц подается на усилитель мощности и с него на лампу полого катода. [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...