Среда плавно-слоистая

Во-первых, это объемное поглощение, имеющее место и в однородной среде. Оно уменьшает амплитуду волны пропорционально величине ехр(—Z, Im ), где L - пройденный в вязкой жидкости путь. Показатель экспоненты содержит (в случае малой вязкости) т и f в первой степени. Такое поглощение наиболее существенно в плавно-слоистой среде. [c.147]

Легко видеть, что и в плавно-слоистой среде при <0 передача акустического возмущения от одной жидкой частит к другой в направлении сверху вниз происходит только в волне с положительным значением z-компоненты волнового вектора, поэтому в (9.50) следует положить/li =0. Отношение комплексных амплитуд прошедшей и падаюшей волны будем называть коэффициентом прозрачности W. Из (9.50) и (9.51) имеем [c.188]

В плавно-слоистой упругой среде с границами вычисление матрицы рассеяния удается провести аналогичным образом, обобщая подход, примененный в 4 для дискретно-слоистых сред. Этот вопрос освещен в [4, гл. 9]. [c.211]

Подробнее нормальные волны в плавно-слоистой среде рассмотрены, например, в [8], (52, гл. 7]. [c.216]

В зтом параграфе мы продолжим исследование высокочастотных звуковых полей в плавно-слоистых средах. Будем исходить из интегрального представления [c.364]

Однако для гармонических волн в слоистой среде удается получить уравнение распространения, не содержащее в своих коэффициентах производных от параметров среды, пригодное, в отличие от (1.26) и (1.41), как при плавных, так и при скачкообразных изменениях этих параметров. Этого удается достичь путем перехода к новой независимой переменной [94]. [c.18]

Предположим, что световой пучок распространяется в среде, показатель преломления которой плавно изменяется, но зависит только от одной координаты п = п г). Поскольку в плоскости XY показатель преломления остается постоянным, такие среды называются плоско-слоистыми. Исходя из уравнения эйконала, можно показать, что каждый световой луч в этом случае является плоской кривой, а угол 0, который луч образует с осью 0Z, удовлетворяет справедливому для любых зависимостей п г) соотношению [c.46]

Усиление звука в неоднородном потоке. При падении плоской волны на плавно-слоистую среду со стратифищ1рованным течением коэффициент отражения по модулю может превышать единицу. Рассмотрим этот эффект сначала в модельном случае, допускающем точное решение задачи. Пусть скорость звука и плотность во всей среде постоянны, а скорость течения меняется с глубиной линейно vq = аг. О, 0), а > 0. Предполагается, что при z = + °° задана падающая волна с гармонической зависимостью ехр [/( г - 01. i = (- , 0. 0) от горизонтальных координат и времени. Величина (z) = i f vq/w = 1 - z/z ., где z . - -ojj a - горизонт, на котором скорость следа волны ск/ равна скорости течения. Последняя при к > больше скорости звука. Вертикальная компонента волнового вектора обращается в нуль в точках z, 2 = (1 /к) (рис. 9.2). [c.186]

Обратимся к обратному предельному случаю плавно-слоистой среды, где kiZi > 1. Считая ki k, [к — Atj (0)] к, р/р2 и v величинами порядка единицы и используя асимптотическое разложение функций Бесселя для больших [c.313]

Весьма важной для исследования боковых волн в неоднородных средах (как твердых, так и жидких) оказывается использование отмеченной в п, 14.1 свази поля боковой волны со значением на границе раздела поля преломленной волны в нижней среде, рассчитанным во втором приближении лучевой теории. Благодаря этой связи можно избежать асимптотической оценки интегрального представления поля и свести расчет боковой волны к хорошо разработанным лучевым алгор ггмам. Такой метод последовательно применяется для анализа боковых волн в различных сейсмических задачах в монографии [326), в которой собран большой фактический материал и приводится обширная библиография исследований боковых волн в слоистых твердых телах. Отметим, что для применимости лучевого метода расчета Р/ необходимо только, чтобы была плоской граница раздела, параллельно которой идет боковой луч. В остальном среда может быть не слоистой, а трехмерной плавно-неоднородной. [c.316]

Метод эталонных функций. Высокочастотное волновое поле в произвольной плавно-неоднородной среде может быть представлено в виде интеграла (17.1) методом канонического оператора Члслоъя [189, 192]. Поэтому формула (17.19) п. 17.1, прн вьшоде которой использовано только существование интегрального представления, описывает звуковое поле в окрестности простой каустики не только в слоистой, но и в трехмернонеоднородной среде. [c.369]

Представленная ниже матричная форма записи может быть использована для анализа акустических характеристик слоисто-неоднородных сред с кусочно-непрерьшным изменением параметров. Она может быть использована также и для сред с плавными изменениями параметров, если разбить слой по толщине на ряд элементарных слоев, в каждом из которых параметры меняются незначительно. Другая форма матричных представлений импедансов, пригодная для сред с переменными по толщине параметрами, использована в работах [3, 52]. Рассмотрим некоторую моду колебаний с номером п. Предположим, что нам известна матрица передачи AjkW, где/, к=, 2, 3, 4, связывающая величины V , Vr, Orr, Огв на двух сторонах составного щ1Линдрического слоя для указанной формы колебаний [c.214]

Вторая теория предполагает возможность дальнего приёма укв за счёт образования полей путем частичных внутренних отражений, получающихся при прохождении волны через неоднородную среду. Эта рня разрабатывается пока для тропосферного распространен21Я укв н предполагает, что в тропосфере частичные внутреинне отражения ралио.волн возможны как вследствие плавных и непрерывных изменений диэлектрической проницаемости с высотой, так и в результате появления слоистых неоднородностей с резкими градиентами диэлектрической проницаемости. [c.8]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...