Функции Крылова температуры

Имеющиеся экспериментальные данные, например [2], свидетельствуют о наличии за кантом полосы 4,3 мкм СО2 спектральной области, в которой х(о), 0) уменьшается с ростом температуры для всего исследованного интервала температур (213 К<0< С 673 К). Эта зависимость прямо противоположна таковой для центра полосы, и вопрос о ее природе служил предметом для дискуссий. Анализ результатов экспериментов на основе теории крыла линии позволяет считать твердо установленной причину этой нетрадиционной температурной зависимости. Она сосредоточена в поведении функции Р(Н, 0) (4.22), содержащей классический [c.100]

Для резонансов с доплеровским уширением Гр в принципе является функцией температуры. Однако, как отмечалось ранее, в большинстве наиболее важных случаев практическая ширина определяется крыльями резонанса, где доплеровское уширение не влияет на форму линии. Следовательно, Гр по существу не зависит от температуры и равна величине, определенной уравнением (8.52). [c.338]

В случае, когда температура поверхности асимптотически мала по сравнению с температурой торможения при углах стреловидности крыла меньше критического, в пограничном слое возникают области закритического и докритического течения [2]. Области закритического течения (возмущения в них не распространяются вверх по потоку и реализуется автомодельное решение) располагаются около передних кромок и при обтекании плоских треугольных крыльев их протяженность зависит от угла стреловидности передних кромок [2, 3] и угла скольжения [4]. Причем как функции потока в закритической области, так и координата перехода определяются из решения системы обыкновенных дифференциальных уравнений на передней кромке. Исследования обтекания неплоских треугольных крыльев [5] показали, что если форма поперечного сечения является степенной функцией с показателем 3/4, то размер области закритического течения такой же, как и при обтекании плоского крыла. Причем для известного параметра % = х/8, характеризующего отношение толщины крыла к толщине пограничного слоя, можно с помощью преобразование подобия [5] определить характеристики течения и в этом случае, зная решение в закритической области на плоском треугольном крыле. [c.178]

Формула (10.51) является обобщением аналогичной формулы, выведенной в предыдущем пункте для одномодового случая и нулевой температуры. Функция описывает фотопереходы с рождением и уничтожением m фононов. Совокупность всех электрон-фононных переходов, описываемых функциями Ф , называется фононным крылом (ФК). Из формул (10.51) и (10.52) вытекает простое равенство [c.131]

Фактор Дебая-Валлера выражается через ту же функцию взвешенной плотности состояний, что и все фононное крыло. Следовательно, если из анализа ФК найдена эта функция, то фактор Дебая-Валлера уже не содержит неизвестных параметров или функций и его зависимость от температуры может бьггь рассчитана и сопоставлена с падением интенсивности БФЛ, измеренным в эксперименте. Именно таким образом бьшо доказано, что форма оптической полосы, приведенной на рис. 4.7, определяется линейным F -взаимодействием. [c.133]

Для Л = 1,52 мкм низкотемпературное крыло обусловлено поглощением на свободных носителях, а острый пик dT/d9 и dR/d9 связан с межзонным поглощением. Максимумы dR/d9 расположены при более низких температурах, чем максимумы dT/d9. Причина состоит в том, что часть отраженного пучка проходит сквозь кристалл дважды, в результате чего выражение (2.10) для коэффициента отражения содержит в числителе множитель ехр(—2а/г), тогда как коэффициент пропускания в основном связан с однократным прохождением света сквозь пластинку, и выражение (2.11) содержит в числителе множитель ехр( —аЛ-). Отсюда видно, что коэффициент отражения изменяется от максимума до минимума в более узком температурном диапазоне, чем коэффициент пропускания. С этим же связано то, что максимумы чувствительности к изменению температуры расположены при разных температурах для отраженного и проходящего света. Происхождение нулей функции dR/d9 обусловлено наличием минимумов и максимумов температурной зависимости коэффициента отражения (рис. 5.11). Значения (dR/d9)uiax примерно в 3 раза меньше, чем (dT/d9)uiax-Это связано с тем, что диапазон изменения коэффициента отражения в 3 раза меньше, чем диапазон изменения коэффициента пропускания. [c.119]

Это кажущееся противоречие было разъяснено Эдвардсом и Чженом [174]. Они обнаружили, что при г- оо распределение тепловых скоростей, перпендикулярных линиям тока, имеет узкий центральный пик, но с довольно толстыми крыльями. Ширина пика убывает как 1/г, и так как измерения поперечной температуры основаны на ширине пика, то ясно, почему они указывают на спад температуры, пропорциональный 1/г . Однако измерения энергетического вклада крыльев, если они возможны, должны привести к закономерности вида Фримен и Томас [175] исследовали моменты четвертого порядка функции распределения для максвелловских молекул. Их результаты качественно согласуются с предыдущими результатами Эдвардса и Чжена [174]. [c.427]

Если дно экситонной зоны соответствует значению к = 0, то при малых значениях безразмерного параметра связи 1) и высоких температурах функция формы линии поглощения А (и) имеет вид асимметричной лоренцевой кривой (с сравнительно большой асимметрией в сторону больших частот). Эта асимметрия обусловлена непрямыми переходами в экситонные состояния с к ФО. При низких температурах (0< тса) спектр поглощения состоит (см. [345]) из узкой резонансной бесфононной линии и фононного крыла со стороны высоких частот. Ширина резонансной линии убывает с температурой по экспоненциальному закону (при учете однофононных процессов). [c.434]

Рассматривается возможность управления устойчивостью нестационарного пограничного слоя на линии растекания скользящего или стреловидного крыла большого удлинения с помощью периодического изменения температуры поверхности или скорости отсоса газа при до-и сверхзвуковых скоростях набегающего потока. В предположении, что характерный временной масштаб изменения температуры или скорости отсоса на линии растекания равен характерному аэродинамическому времени, исследованы характеристики устойчивости квазистацио-нарных течений в пограничном слое на линии растекания, определены минимальные значения критических чисел Рейнольдса потери устойчивости Ке как функции температуры и скорости отсоса, построены примеры периодических зависимостей температуры поверхности и скорости отсоса, для которых средние по времени значения Ре в случае нестационарного течения превосходят аналогичные значения для полностью стационарного пограничного слоя. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...