Поле поверхностного источника (внутренняя задача)

Другим подходом к анализу поля быстрых нейтронов в защите реактора (как и нейтронов других энергий) является использование метода граничных источников (называемого иногда методом эквивалентных поверхностных источников). В достаточно высоком приближении решается задача расчета реактора или задача с любым заданным распределением внутренних источников в активной зоне, в то.м чис.т1е и неравномерным. В результате определяется энергетическое и угловое распределение нейтронов, выходящих из активной зоны. Это [c.53]

Изучение задач оптимального быстродействия для нагрева массивных тел оказывается наиболее адекватным практическим требованиям в условиях априорной фиксации заданной точности нагрева в виде допустимой абсолютной погрешности отклонения результирующего температурного поля от задания по всему объему нагреваемого тела [1]. Такой подход оказывается тем более эффективным для важного в приложениях случая нагрева внутренними источниками тепла, отличающегося существенными особенностями и прежде всего отсутствием полной управляемости в противовес задачам поверхностного нагрева [2]. Распространение полученных в [1] результатов на задачи с внутренним тепловыделением позволяет найти вместе с параметрами оптимального процесса его предельные возможности по точности нагрева, что представляет самостоятельный интерес. В настоящей работе приводится методика инженерного расчета характеристик и предельных качественных показателей оптимальных процессов в неоднородных задачах теплопроводности с позиций, предложенных в [1]. Практический аспект работы заключается прежде всего в приложении получаемых результатов к задачам индукционного нагрева металлов. [c.147]

Математически постановка задачи является общей для этих процессов. Конкретности ради рассмотрим задачу по определению температурного поля при горении твердого вещества. При этом в целях простоты отдельные зоны рассматривать не будем. Приводимая ниже формулировка задачи о теплопроводности в теле с подвижными границами отличается, например, от формулировки задачи Стефана [Л. 50] в силу некоторых специфических условий, связанных с решением предлагаемой системы уравнений на электрических моделях. При этом мощности внутренних источников теплоты q-v и поверхностних источнйкдв jj считаются заданными Щ [c.86]

Для расчетов температурного поля и оценок погрешностей изыеренин температур и плотностей тепловых потоков на облучаемой поверхности термоэлектрического калориметра необходимо решение одномерной (по х. ) линейной краевой задачи теплопроводности для неограниченной пластины (контактного слоя), находящейся в идеальном тепловой контакте (граничные условия четвертого рода) с полуограниченньш телом (телом калориметра). Для времен 10 сек и непропускающего излучение контактного слоя поглощение можно считать поверхностным, чему соответствуют граничные условия второго рода на облучаемой поверхности. Для времен 10 сек следует учитывать закон поглощения излучения и пользоваться внутренним источником тепла в контактном сдое (см. 5.3). Если же контактный слой пропускает излучение, то задача теплопроводности должна решаться с учетом источников тепла в контактном слое и в теле калориметра. Однако, по данным [Юз,lto], подобные слои очень ТОНКИ и обладают значительным электрическим сопротивлением (порядка сотен ом), что делает их пригодными, главным образом, в качестве термометров сопротивления. [c.686]

Осесимметричные задачи для циклических стержней и труб, подвергающихся воздействию внутренних источников тепла, поверхностному нагреву и давлению, имеют большое значение для приложений в ядерной технике. В топливных элементах реактрров температурные градиенты возникают за счет тепла, выделяющегося при расщеплении ядер, т. е. за счет распределенных источников тепла. Вследствие расширения расщепляемого сердечника, стесненного нерасщецляемым покрытием, возникает давление, действующее на топливные элементы. В этом случае давление является результатом воздействия температурного поля. Покрытие трубы, которое служит для отвода тепла, подвергается комбинированному воздействию температуры и давления. [c.163]

Аналитическое решение уравнения (7.35) затруднено из-за сложного характера распределения функции (т, р, /), которая зависит от геометрии индукционной системы, частоты тока, электрофизических свойств материала загрузки. Поэтому задача оптимального управления для линейного цилиндра конечной длины решалась также численным методом с помощью цифровой модели. Если рассматривать нагрев цилиндра конечной длины в однородном магнитном поле, то зависит только от параметра т = = л/2 2/й, где б — глубина проникновения тока, т. е. от выраженности поверхностного эффекта. Проведенные расчеты показали, что на предельную достижимую точность нагрева (гр = Этах— 0ш1п) слабо влияет длина зоны равномерного распределения источников теплоты в средней части цилиндра. А это означает, что для цилиндров с длиной, превышающей диаметр, величина г 5 не зависит от длины цилиндра. Таким образом удается построить зависимость г от параметра в широком диапазоне изменения критерия В (рис. 7.6). Изменение мощности нагрева (Ро) оказывает слабое воздействие на г)з, особенно при небольшом уровне тепловых потерь (В1). При небольших резко снижается достижимая равномерность нагрева. Это объясняется тем, что распределение внутренних источников теплоты по длине становится почти равномерным и дополнительные тепловые потери с торцов заготовки не удается скомпенсировать за счет краевого эффекта цилиндра. Детальный анализ показал, что на величину яр характер распределения источников теплоты по радиусу оказывает пренебрежимо малое влияние по сравнению с распределением источников по длине. Поэтому графики рис. 7.6 могут быть перестроены относительно параметров ,1 (см. главу 5) или Кр [107], характеризующих неравномерность распределения источников теплоты по длине заготовки и однозначно связанных с параметрами т<г, при нагреве цилиндра в однородном поле. Значения коэффициентов, характеризующих такое распределение источников теплоты, которое обеспечивает высокое [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...