Допустимые отождествления

Вначале рассмотрим представление виртуальной работы с5П в форме (3.2.2). Принятые допущения о малости удлинений и сдвигов по сравнению с единицей позволяют отождествить объемы, площади, линейные размеры элементов тела оболочки с соответствующими величинами после деформации. Из (3.2.3) видно, что в этом случае допустимо отождествление обобщенных напряжений с истинными напряжениями ст - в лагранжевых переменных. Принимая во внимание эти упрощения, учитывая отсутствие обжатия нормали и представляя, согласно (1.1.31), сдвиговые поперечные деформации компонентами в базисе г , отсчетной поверхности Q, приходим к следующему выражению для виртуальной работы (5П внутренних сил [c.49]

Таким образом, мы определили допустимое отождествление Т с Q. Следующая теорема описывает перенос на Q линеаризованного сворачивания инвариантов, но сначала нам потребуется вспомогательная конструкция. [c.91]

Теорема.. Любое допустимое отождествление сопоставляет линеаризованному сворачиванию инвариантов операцию [c.92]

Любая из операций ф1(с допустимым I) является образом линеаризованного сворачивания инвариантов при подходящем допустимом отождествлении. [c.92]

Зафиксируем допустимое отождествление касательного пространства Т многообразия орбит и линейного пространства локальной алгебры (9- Линеаризованное сворачивание инвариантов для каждого элемента 9 (9 определяет симметрическую билинейную форму [c.93]

Соотношение между параметрами qua соответствующих векторных полей линейно. После допустимого отождествления Q и Т, это соотношение даётся формулой а = Nb[q) [где Ь зависит от выбора отождествления). [c.94]

О Обратная к (р функция ф допустима для пары Но = Но) Н = Н). Поэтому согласно теореме 2.5 при НЗ — ЗНо Е 61 существуют ВО для пары ф Но) = Но, Ф Н) = Я (и отождествления [c.263]

Необходимо иметь в виду, что принцип излучения, в той форме, как он применяется здесь, строго говоря, относится к направлениям скорости групповой, в тексте же рассматриваются скорости фазовые. Отождествление их допустимо лишь в данном приближении (монохроматические волны, отсутствие дисперсии). От границы должна быть направлена групповая скорость фазовая же может быть направлена и к границе. (В принципе возможны случаи, когда эти скорости имеют разные знаки [9] ).) Поэтому в общем случае эти утверждения должны быть уточнены дискуссию см. в работе [9а]. [c.29]

Биголоморфный диффеоморфизм базы версальной деформации в многообразие орбит группы отражений, отождествляющий бифуркационную диаграмму с дискриминантом, не единствен. Такие диффеоморфизмы (точнее их ростки в нуле) будут называться допустимыми отождествлениями базы с многообразием орбит. [c.89]

В самом деле, рассмотрим допустимое отождествление базы версальной деформации с многообразием орбит (росток в нуле биголо-морфного отображения, переводящего росток бифуркационной диаграммы в росток многообразия нерегулярных орбит). Его производная в нуле отождествляет Т с касательным пространством к базе версальной деформации, а последнее естественно изоморфно пространству локальной алгебры Q (скорости деформации соответствует её класс [c.91]

Двойственные гиперповерхности 66 Двойственные проективные кривые 230 Дефект корневого дерева 149 Дефект футощи 148 Деформации скорости 178 Деформация 178 Джусти список кривых 170 Дискриминант особенности 97 Дискриминантная гиперповерхность 72 Дискриминантное многообразие 72, 82 Дисперсионное соотношение 276 Дифференцирование коммутативной алгебры 91 Длинный корень 177 Длинный элемент 177 Допустимое отображение 101 Допустимые отождествления 89, 91 Дынкина диаграмма 72 [c.331]

Параметром порядка в нематических жидких кристаллах (или нематиках) служит директор d, указывающий преимущественное направление длинных осей вытянутых молекул нематика при нек-рой Г< (в отличие от вектора , для директора направления da—d физически неразличимы). [Название нематик предложено Ш. Фриделем ( h. Friedel).] Областью вырождения D (областью значений директора d) в трёхмерном нематике является вещественное проективное пространство RP (получаемое из сферы отождествлением диаметрально противоположных. пяточек). Соответственно допустимы стабильные точечные 137 [c.137]

Значения е/кр о могут быть получе-иы из эксперимента с моделью единичной ячейки с равноценными поверхностями. Более того, имеются основания использовать данные для колы1,( В1)1Х каналов или даже труб, что означает отождествление ячейки с другилги каналами. Это, по-видимому, допустимо для рассматриваемых условий, поскольку зависимости модели сборки с равноценными ячейками и поверхностями совпадают между собой [1,2]. [c.55]

Для поиска и отождествления нужного объекта на небе служат искатели. Искатель представляет собой небольшую визуальную трубу (обычно рефрактор) с подсвечиваемым крестом нитей. Он укрепляется сбоку на главной трубе телескопа вблизи его нижнего конца. Оптическая ось искателя должна быть строго параллельна оптической оси главной трубы. Поле зрения искателя должно во много раз превышать максимальную допустимую опшбку наведения телескопа на объект. Для удобства отождествления звезд обычно применяют искатели с полем зрения не менее 1°. [c.413]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...