Круглой Шлихтинга

Ламинарная круглая струя. Ламинарные струи однофазной жидкости исследовались многими авторами. Подробный обзор этих исследований можно найти в работах [7,222,442]. Ламинарная круглая струя несжимаемой жидкости была исследована Шлихтингом [886], который из решения уравнений пограничного слоя определил радиальную составляющую скорости и и осевую составляющую скорости ю струи [c.373]

Относительная скорость в поперечном сечении основного участка круглой струи рассчитывается по формуле Шлихтинга [c.125]

Упомянем, наконец, о вторичных потоках третьего рода. Так называются своеобразные потоки, возникающие вследствие малых колебании твердых тел, находящихся в жидкости. Такие потоки получаются особенно заметными в опытах с ультразвуком. Они наблюдаются также вблизи стенок канала при наличии в жидкости стоячих волн. Как показал Шлихтинг , возникновение вторичных потоков третьего рода обусловливается явлениями, происходящими в пограничном слое на поверхности колеблющего тела или на стенке канала. На рис. 119 изображена фотография движения, возникающего в сосуде с водой вокруг колеблющегося в горизонтальном направлении круглого цилиндра. Фотография получена при помощи камеры, двигавшейся вместе с цилиндром. Металлические блестки, делающие видимым движение воды и принимающие участие в этом движении, описывают при очень длитель- [c.202]

Модель Шлихтинга. Шлихтинг ) построил математическую модель круглых струй, основанную на приближенных соотношениях пограничного слоя (12.17а) и (12. 76). Однако для [c.352]

Подобные вычисления были выполнены Толмином для осесимметричного случая круглых струй и Шлихтингом для плоских струй а). Если обозначить т) = у Вх, то вычисленные профили скорости для плоских струй имеют вид [c.397]

В околокритической ситуации можпо ввести малый параметр е = —1/г/ (1) и новую переменную Т1=(1—ж)/е. Тогда главным членом внутреннего асимптотического разложения но е является решение г/ = 4т]/(4 + т]), описывающее приосевую струю н совпадающее с решением Шлихтинга для круглой струи в приближении пограничного слоя [144]. [c.167]

Первые решения задачи о начальном участке плоской и круглой труб (участке гидродинамической стабилизации) при ламинарном течении в пограничном слое получены Л, Шиллером и Г. Шлихтингом, Аналогичное приближенное решение применительно к начальному участку плоской трубы несколько иным методом было получено Л. С, Лейбензоном (1931) и применительно к начальному участку трубы прямоугольного сечения Ф, И, Франклем (1934). [c.796]

На рис. 24.4 показано сравнение теоретической кривой 7, соответствующей уравнению (24.37), с результатами измерений Г. Шлихтинга позади круглого цилиндра. Совпадение получается очень хорошее. Единственная [c.661]

Задача о затопленной струе в случаях плоской и осесимметричной круглой струи была решена Г. Шлихтингом ). Применение уравнения Прандт-ля — Мизеса ( 87) к задаче о плоской струе было указано Л. Г. Лойцян-ским ). [c.500]

Г. Шлихтинг применил свой метод к критической точке на пластине, а также к обтеканию круглого цилиндра и профиля Жуковского (во всех случаях с постоянным отсасыванием). Результаты расчета хорошо согласуются с соответствующими расчетами, по методу, описанному в Л. 64] для круглого цилиндра, за исключением критической точки. Отрывное значение к = —0,0682 соответствует распределе1нию скорости В1нешнего потока 1 = = Иоо (х/с) без отсасывания. При отсасывании условие 1 = 0 наступает при х = —0,0721. Однако вообще по мере приближения величины I к нулю результаты расчета по этому методу становятся неудовлетворительными. Это можно объяснить тем, что распределение скорости (9-14) обладает таким свойством, что при определенио-м значении а величины I, Н я Р не являются однозначными функциями X при к—>—0,0721. Недостатком рассматриваемого метода является то, что формы профилей скорости зависят от одного параметра к, поскольку к является функцией X и ст. Вероятно, никакой однопараметрический метод этого рода вообще не в состоянии определить положение точки отрыва пограничного слоя, даже если I, Н и Р — однозначные функции х. [c.307]

В решении (12.41) случай струи получается при а > О, где постоянная а соответствует углу распространения струи и является математически неопределенной. При ajO вблизи оси струи получается уже рассмотренное в п. 13 решение Шлихтинга— Бикли уравнений пограничного слоя в пределе струя ведет себя как полулиния стоков, расположенных на оси струи. Если это особое поведение на оси струи допускается, то можно удовлетворить граничные условия f K) = f (К) =0 для любой неподвижной конической границы. Так, например, случай /С = О круглого отверстия на плоской стенке был рассмотрен Сквайром 35), [c.357]

От только что рассмотренного нестационарного разгонного течения в трубе следует отличать стационарное течение в начальном участке трубы. На протяжении этого участка профиль скоростей, имеющий во входном поперечном сечении прямоугольную форму, постепенно, под влиянием трения, вытягивается, пока, наконец, на некотором расстоянии от входа в трубу не принимает параболическую форму, соответствующую течению Хагена — Пуазейля. Так как при течении в начальном участке ди дх Ф О, то такое течение не является слоистым. Плоское течение в начальном участке (вход в канал) было исследовано Г. Шлихтингом [2 ], а осесимметричное (вход в круглую трубу) — Л. Шиллером и Б. Пуннисом [2 ] (см. по этому поводу также 8 главы IX и 2 главы XI). [c.94]

Математическая задача нахождения скорости и формы потоков около тела произвольной конфигурации, помещенного в звуковое поле, чрезвычайно сложна, и решению поддаются лишь случаи, когда тело имеет простую геометрическую форму (шар или круглый цилиндр). В связи с тем, что акустические течения такого рода впервые были рассмотрены Шлихтингом [18], их иногда называют шлихтинговскими. [c.589]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...