Ломмель

Закон Стокса — Ломмеля. Первый закон люминесценции был установлен Стоксом в 1852 г. Согласно закону Стокса, длина волны излучения люминесценции всегда больше длины волны света, возбудившего люминесценцию. [c.363]

Закон Стокса для подобного типа излучения не имеет места. Ломмель дал новую, более общую формулировку, верную для стоксова и для антистоксова излучения. Так как спектральные линии (как испускания, так и поглощения) обладают определенной шириной, то закон Стокса в формулировке Ломмеля можно выразить так спектр излучения в целом и его максимум всегда сдвинуты по сравнению со спектром поглощения и его максимумом в сторону длинных волн. Этот закон обычно называют законом Стокса — Ломмеля. [c.363]

При совместном рассмотрении длинноволновой полосы поглощения и спектра флуоресценции сложных молекул проявляются некоторые спектральные закономерности. Основными из них являются правило Стокса — Ломмеля, правило зеркальной симметрии Левшина и универсальное соотношение Степанова. Рассмотрим эти закономерности. [c.252]

Правило Стокса— Ломмеля. При исследовании флуоресценции различных веществ Стокс (1852) обратил внимание на закономерность, определяющую положение спектра испускания по отношению к частоте возбуждающего света. Эта закономерность, получившая название правила Стокса, формулируется следующим образом свет флуоресценции имеет всегда большую длину волны, чем свет, применявшийся для возбуждения (стоксова флуоресценция) (см. 32.1). Дальнейшее накопление экспериментальных фактов показало, что флуоресценцию можно возбудить и светом с длиной волны, большей длины волны флуоресценции (антистоксова флуоресценция). Это побудило Ломме 1я дать правилу Стокса более общую формулировку спектр флуоресценции в целом и его максимум Vфл всегда сдвинут по сравнению со спектром поглощения и его максимумом Vпoгл в сторону более длинных волн. В такой формулировке эта закономерность получила название правила Стокса — Ломмеля. [c.252]

Закон Стокса — Ломмеля. Эта зависимость была впервые замечена Стоксом, который сформулировал правило, согласно которому люминесценция всегда имеет большую длину волны, чем по- глощенный возбуждающий свет, т. е. [c.175]

Рис. 68. Выполнение закона Стокса — Ломмеля и правила зеркальной симметрии спектров поглощения (погл) и люминесценции (люм) у растворов эозина в воде ( -10 , с )

Учитывая сказанное, Ломмель предложил иную формулировку правила Стокса, которая получила название закона Стокса — Ломмеля спектр излучения в целом и его максимум всегда сдвинут по сравнению со спектром поглощения и его максимум в сторону длинных волн [c.176]

Закон Стокса — Ломмеля имеет весьма общее значение и строго [c.177]

Стокса и Вавилова — Ломмеля, принцип Зеркальной симметрии и т. д. С. у, с. является аналогом кирхеофа закона излучения и отражает свойства, обвдие для теплового излучения и люминесценции. [c.683]

Делалась попытка более строго учесть взаимодействие вещества и эфира. Были выдвинуты различные теории этого взаимодействия (Буссинеск (1867), Ламе (1852), Гельмгольц (1875), Ломмель (1878), Кеттелер (1865—1885), Фойхт (1883) и др ) Данные теории в основном были направлены на объяснение эффекта [c.9]

В статье дается вывод интегрального уравнения теории рассеяния света в атмосфере для того случая, когда отражательная способность земной поверхности может быть охарактеризована коэффициентом яркости, зависящим как от направления падающего, так и от паправлепия отраженного луча. Указывается метод решения этого уравнения в том случае, когда коэффициент яркости может быть представлен в виде сумм произведений пар множителей, из которых каждый зависит только от одного из указанных двух направлений. В копце статьи выводятся некоторые свойства решения интегрального уравнения в том случае, когда отражение света поверхностью Земли происходит по закону Ломмеля-Зеелигера. [c.430]

Сходную с законом Ломмеля-Зеелигера формулу приводит Г.И. Покровский [6 [c.436]

Принимая BO внимание (38) и (39), мы можем привести интегральное уравнение (18) для случая закона Ломмеля-Зеелигера к виду [c.436]

Соединяя неравенства (45) и (53), приходим к следуюгцему окончательному результату регаение интегрального уравнения рассеяния света в случае закона Ломмеля-Зеелигера заключено между регаениями того же уравнения для от-эажаюгцей поверхности с коэффициентом яркости Rm = с se в", где в" — угол падения лучей, и для отражаюгцей поверхности с альбедо [c.438]

Интегралы такого вица были представлены Ломмелем (Е. Lommel, 1885) следующим образом [c.177]

Здесь Snk—дельта-функция Кронекера, U2 x,y)—функция Ломмеля двух переменных (см. п. 10.1.2), i- = —1. [c.428]

Здесь рассматриваются трансцендентные функции — гиперболические, Бесселя, Ломмеля и т. д., используемые при решении конкретных краевых задач для трехслойных элементов конструкций. Даются определения, основные свойства, описываются операции дифференцирования и интегрирования. Некоторые формулы интегрирования произведений бесселевых функций на тригонометрические функции и полиномы являются оригинальными, не встречавшиеся авторам ранее. В заключение рассмотрены обобш енные функции Хевисайда и Дирака. [c.509]

В результатах интегрирования использованы функции Ломмеля одной и двух Uy w,z) переменных. В об- [c.518]

Как будет видно из дальнейшего изложения, решение задачи получается в виде бесконечных рядов, сходимость которых зависит от расстояния до излучателя. Для точек, расположенных вблизи излучателя, получаются слабо сходящиеся ряды. Для удаленных точек можно найти решение с помощью интегралов Френеля или рядов Ломмеля. Для очень удаленных точек пространства можно пользоваться асимптотическими приближениями. В соответствии с изложенным выше поле излучателя можно разделить на несколько областей непосредственно примыкающую к поверхности излучателя, френелевой дифракции, переходную и дальнего поля. [c.270]

Для удобства вычисления интеграла по поверхности перейдем к цилиндрической системе и перенесем начало системы координат из центра излучателя в точку М, являющуюся проекцией точки М наблюдения на плоскость излучателя и экрана (см. рис. IV.5.1,6). В новой системе координат угол у = п/2, а = Тогда (IV.5.13) запишем в форме, легко преобразуемой к интегралам Френеля и рядам Ломмеля [26] [c.274]

Р51ДЫ Vq и Vi являются частными случаями общих рядов Ломмеля [c.278]

Производная по от ряда Ломмеля равна [c.278]

Ломмель в своих исследованиях о явлениях дифракции ) дает таблицу функции, встречающейся в (14) [c.483]

ГЗ 1-3.57 1.3-5-7-911 " которая была также табулирована Ломмелем. Обозначив ряды (22) и (36) через-21 2, получим [c.486]

Правило Стокса — Ломмеля и зеркальная симметрия спектров [c.35]

Одна из закономерностей (правило Стокса — Ломмеля [1, 4]), устанавливающих связь между спектрами поглощения и флуоресценции в растворах, была обнаружена еще в прошлом веке. В 1852 г. Стокс опытным путем установил, что частоты спектра флуоресценции меньше или равны частотам спектра поглощения. Впоследствии были за- мечены нарушения этой закономерности в спектрах и атомов, и молекул. При возбуждении атома частотой V2з возможно испускание час- 2 [c.35]

Несколько позже Ломмель внес изменения в правило Стокса. Согласно более общему закону, сформулированному для спектральных полос в целом, частота макси- [c.36]

Правило Стокса — Ломмеля носит статистический характер и является качественным выражением количественных спектральных закономерностей для полос поглощения и испускания (см. 8 и 9). Его нарушения практически не наблюдалось. [c.36]

Закон Ломмеля, строго говоря, выполняется только для растворов и паров. Для кристаллолюмппофоров и вообще для анизотропных сред он мокнет но соблюдаться. [c.531]

Спектральные закономерности фотолюминесценции не ограничиваются вышеуказанным законом Стокса—Ломмеля. Как установил В. Л. Левшин, для растворов сложн7лх органических красителей имеет место более глубокая связь между спектрами поглощения и пспускания. Оба спектра находятся как бы в зеркальном соответствии друг с другом. Электронно-колебательный ) спектр люминесценции является зеркальным отображением первой полосы спектра поглощения (рис. 406). В ряде случаев этот закон вы- [c.531]

Стокса—Ломмеля спектральный 531 [c.812]

Явление интерференции света в диффузно рассеянных лучах впервые наблюдал и исследовал ещё Ньютон в конце XVII столетия. Подробному рассмотрению открытого им случая интерференции от запылённого вогнутого зеркала посвящена четвертая часть второй книги его Оптики , вышедшей в 1704 г. [3]. В последующие периоды на протяжении XIX и первой половины XX столетий был открыт и исследован ряд других случаев интерференции в лучах, рассеянных запылённым зеркалом. Проблема эта периодически привлекала внимание известных учёных-физиков. Тут уместно упомянуть работы Юнга, Дж. Гершеля, Стокса, Ломмеля, Рамана и Датты и ряда других учёных [4-10]. Однако, вплоть до середины XX столетия работы по интерференции света в диффузно рассеянных лучах не имели важных практических приложений. Положение дел изменилось в 60-х годах истёкшего столетия, что связано с появлением двух новых направлений в интерферометрии. В основе первого из них лежит разработанный в 1953 г. английским учёным Берчем метод использования интерференции в диффузно рассеянных лучах для исследования свойств вогнутых зеркал. Развитию метода Берча и разработке разнообразных практических приложений предложенного Берчем интерферометра с рассеивающей пластинкой посвящено большое число работ, опубликованных в последующие десятилетия. Здесь мы ограничимся ссылками на основополагающие публикации самого Берча [11-12], а также — на книгу [13], в которой достаточно подробно рассматриваются физические основы интерферометра Берча, и на статьи [14-17], в которых обсуждается способ изготовления рассеивающей пластинки. Второе из упомянутых выше новых направлений — спекл-интерферометрия — возникло и начало интенсивно развиваться, вскоре после появления лазеров, и методы спекл-интерферометрии также получили разнообразные приложения [c.6]

Здесь 112 х, у)—функция Ломмеля двух переменных [35 дик дельта-функция Кронекера. Нрогиб и относительный сдвиг [c.289]

Sm, п х) — функция Ломмеля одной переменной. [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...