Стивенсон

Зная высоту h , при помощи приведенных соотношений можно найти величину X. Для определения величин h , помимо упомянутых графиков, в литературе приводятся различные эмпирические формулы (например, формула Стивенсона, формула Андрианова и др.). [c.617]

Стивенсон Т. Внутренняя область турбулентного пограничного слоя со вдувом. Ракетная техника и космонавтика , [c.210]

Определение потенциалов. Кажется очевидным, что двумерная теория упругости представляет собой ту область, где следует использовать методы функций комплексного переменного, однако первые работы Колосова ), а позднее Мусхелишвили ), до последних лет вне России оставались неизвестными. Основные уравнения независимо были выведены Стивенсоном ), метод которого и использован здесь, поскольку он кажется более прямо ведуш им к цели и, в отличие от работ Колосова и Мусхелишвили, здесь учитываются массовые силы. [c.87]

Таким образом, для заданной силовой функции IV (г, г) распределение перемещений и напряжений полностью определяется комплексными потенциалами ф(г), ф(2) с помощью уравнений (32.15), (32.16) и (32.17). В 27 было показано, что решения, справедливые для плоского деформированного состояния, имеют место также и для обобщенного плоского напряженного состояния, если вместо коэффициента V ввести приведенный коэффициент Пуассона a = v/(l-fv). Здесь, как показывает Стивенсон ), необходимо наложить дополнительное условие, а именно, что потенциал массовых сил V (х, у) должен удовлетворять бигармоническому уравнению [c.90]

Кольцо. Несколько частных случаев было решено Стивенсоном и другими исследователями, которые получили решение методами последовательных приближений, аналогичными тем, которые применяются при использовании функции напряжений Эри. Однако обычно процесс решения в этом случае гораздо проще. Прежде чем переходить к более сложным построениям Мусхелишвили, приведем несколько примеров решения задач подобными методами. [c.100]

Стивенсон нашел, что для описания распределения напряжений достаточно представить комплексные потенциалы в виде [c.103]

Легко установить зависимость между потенциалами, определяемыми соотношениями (40.9) и (40.10), и потенциалами, определяемыми соотношениями (37.7), выведенными Стивенсоном. Преобразование [c.116]

Таким образом, можно представить всякую бигармоническую функцию напряжений относительно двух переменных в форме (6.2). Следовательно, плоскую задачу теории упругости можно свести к определению двух аналитических функций. Таким способом в 1909 г. Г. В. Колосов впервые решил важные задачи определения напряжений (например, о концентрации напряжений на эллиптическом отверстии в бесконечно протяженной растягиваемой пластине). Позднее этот способ был повторен независимо от него Стивенсоном [33] [c.120]

Между уровнем громкости Л, выраженным в фонах, и громкостью N. выраженной в сонах, существует соотношение, которое было экспериментально установлено Стивенсоном [c.40]

Обозначение средних цен по периодам (7) За Ш пет до войны ф 5 воины 0 - года после войны 922 -28г по плану Стивенсона За 1 года ( т - 9272) д Максимальная цена Минимальная цена 0 Средняя годовая цена [c.26]

Соревнование Англии с Голландией было причиной введения т. н. плана Стивенсона, к-рый устанавливал искусственное ограничение добычи К. с целью остановить падение цен. Срок действия этого мероприятия истек 1 ноября 1928 г. Он не был возобновлен, т. к. для Англии оказалось нецелесообразным и невыгодным ограничивать продукцию своих плантаций, тем более, что влияние этой меры в смысле повышения цен на К. было невелико. Таким образом, в настоящее время на рынке имеются преимущественно плантационные сорта и очень небольшое число т. н. диких или лесных К. [c.26]

Рис. 93. Последовательные волновые профили (действительная часть выражения (343)), рассчитанные Томасом и Стивенсоном для последовательных значений шoi, равных —(1/2) я, —(1/4) п, О, (1/4) я и (1/2) я для случая двумерных внутренних волн, возбужденных компактным осциллирующим источником и затухающих вследствие вязкости.

На рис. 93 представлен вид последовательных волновых профилей в этом случае, полученных на основании формулы (343) Томасом и Стивенсоном, а на рис. 94 приведены весьма удовлетворительные результаты сравнения полученных этими авторами теоретических данных с их тонкими экспериментальными наблюдениями. [c.460]

Рис. 94. Эти диаграммы Томаса и Стивенсона показывают прекрасное согласование между их измерениями (точки) и их расчетами (кривые). Не поясняя их обозначений в деталях, отметим, что проверке подлежали следующие данные а — огибающая волновых профилей б — изменение ширины волны, пропорциональное расстоянию от источника в степени 1/3 в — наклон центрального луча к вертикали г — изменение максимальной амплитуды волны, пропорциональное расстоянию от источника в степени—2/3.

Начало интенсивных исследований в Англии относится к 40-м годам и связано с публикацией серии работ Грина и Тейлора [23, 24], Грина [15—22] и Холгата [30]. Подход, развитый в ранних работах [15, 23], предусматривал введение функции напряжений Эри по схеме, первоначально использованной Мичелом [39] для изотропной среды. В более поздних работах этой серии Грин использовал метод комплексных переменных, впервые предложенный Стивенсоном [58], публикация/статьи которого задержалась из-за второй мировой войны. Несмотря на то, что этот подход аналогичен методу Мусхелишвили [41], аппарат комплексных пере- менных использовался в работах английских исследователей до первого издания книги Мусхелишвили. Времени публикации статьи Стивенсона соответствует период окончательного утверждения метода комплексных переменных. [c.15]

Адамс и Цай [3, 4], Стивенсон [142] и Сендецки [134] пытались использовать для волокнистых композиционных материалов модель с произвольным расположением волокон. Адамс и Цай моделировали композит периодически повторяющейся системой прямоугольных ячеек, содержащих сравнительно немного произвольно расположенных волокон. Для упрощения расчетов они предположили, что волокна внутри ячейки имеют квадратные поперечные сечения это позволило получить некоторые численные результаты. В частности, было установлено, что значение [c.90]

Стивенсон [142] предложил более реалистичную модель. Он построил отдельные конечные элементы, состоящие из волокна с круговым поперечным сечением, помещенного в квадратную матрицу при этом он рассматривал волокна различных диаметров, находящиеся либо в центре матрицы, либо вне его. Напряжения, деформации и перемещения такого элемента определялись при помощи конечно-разностных схем. Образуя различные комбинации таких элементов с квадратными ячейками, не содержащими волокон, Стивенсон смог рещить некоторые интересные задачи. В частности, он рассмотрел схему из 25 элементов, содержащих как центральные, так и нецентральные волокна. Его результаты уточняют модель Адамса и Цая. Из-за недостатка машинного времени Стивенсон, работавший на UK4VA 1107 и 1108, не смог просчитать все примеры. [c.91]

Многие исследователи применяли подкисление напыляемой соли. Свиндом и Стивенсон пробовали добавлять серную кислоту в хлористый натрий во время испытания с прерывистым разбрызгиванием, предварительно вводя сульфат, присутствующий в атмосфере промышленной среды. Однако их метод не нашел широкого распространения. В 1Й5 г. Никсон предложил вводить в соль при непрерывном напылении уксусную кислоту. Испытание проводилось в камере при температуре 35° С. Непрерывное напыление 5%-ным раствором хлористого натрия, подкисленным уксусной кислотой до pH = 3,2, позволяло выявить качество никель-хромовых покрытий и достаточно точно воспроизвести вид коррозии, происходивший в реальных условиях. Однако испытание систем пористых хромовых покрытий давало некоторые погрешности. Продолжительность испытаний, составлявшая от 8 до 114 ч, явилась значительной преградой на пути [c.158]

Разработаны методы уменьшения влияния усадки эмульсии на геометрическую точность изображения, восстановленного с плоских (тонких) амплитудных голограмм. Келли и Стивенсон [29] рассмотрели методы, включающие переэкспонирование и недопроявление пластинок Агфа 10Е70. Они наблюдали, что лишь незначительная часть общей толщины эмульсии используется для записи информации, и нашли, что для фотограмметрической работы геометрическая точность восстановленного изображения более чем достаточна. Голограммы регистрировались на пластинках Агфа 10Е70 при экспозициях в 4—16 раз больше, чем это необходимо для величины чувствительности при регистрации,, указанной в табл. 2. Пластинки проявлялись в проявителе Кодак HRP при температуре около 20°С в течение 15—40 с (большее время проявления применяется для более коротких экспозиций). [c.302]

Теоретические статьи по регулированию начали появляться к 1930 г. Так, в статье Гребе, Баунди и Чер-мака (Л. 1] были рассмотрены некоторые вопросы регулирования величины pH и отмечена целесообразность использования регуляторов с воздействием по производной. Ивановым [Л. 2] были введены понятия потенциального отклонения и потенциальной коррекции, которые легли в основу количественного исследования систем автоматического регулирования. В работах Каллендера, Хартри, Портера и Стивенсона [Л. 3, 4] исследовалось влияние запаздывания на устойчивость и качество работы систем регулирования. [c.11]

Этот пример заимствован из работы Бренана и Стивенсона [2] и касается профиля, имеющего ламинарное обтекание. К тому же основной интерес изложенного выше метода заключается как раз в его применении к построению ламинарных профилей. Предположим, что коэффициент давления Ср распределен на верхней стороне профиля, как [c.144]

В июне 1958 г. А. М. Прохоров в качестве резонатора предложил использовать интерферометр Фабри—Перо (открытый резонатор). Еще в 1949 г. Таунс и Шавлов для квантово-механических систем предложили использовать оптическую накачку, причем основной смысл их идеи заключался в возбуждении квантовых частиц на уровни, лежащие выше метастабильного состояния. Затем частицы по безызлучательным каналам накапливаются на соответствующем метастабильном уровне. Трехуровневая схема была реализована в 1960 г. Мейманом и исследована [Павловым. Тогда же Сорокин и Стивенсон предложили и реализовали четырехуровневую схему генерации на флюорите, активированном ионами урана — Сар2. и . Выбор используемых ионов для активных элементов осуществлялся Сорокиным и Стивенсоном на основании фундаментальных работ Л. И. Галкина и П. П. Феофилова по исследованию люминесценции трансурановых элементов. [c.7]

По величине потерь энергии частицы разделились на два класса. Одни теряли в пластине почти всю энергию, другие — лишь незначительную ее часть. При этом первые шли в сопровождении других частиц или сами создавали ливни, вторые же были одиночными. Первые по свойствам соответствовали электронам и позитронам, вторые были частицами большей массы, поскольку опи при тех же импульсах пе излучали тормозных фотонов. В то же время ионизация, вызванная в газе камеры проникающими частицами, была много меньше, чем вызываемая протонами того же импульса, а это означало, что и масса их меньше. К тому же эти частицы были как положительными, так и отрицательными. Таким образом была исключена возможность, что наблюдаемые проникающие частицы — про-топы. И авторы пришли к выводу, что существуют частицы с массой, промежуточной между массами электрона и протона, и единичным зарядом обоих знаков. К аналогичным заключениям пришли в том же году Дж. Стрит и И. Стивенсон, изучавшие проникающую компоненту космических лучей также с помощью камеры Вильсона в магнитном поле. Массу частиц они определяли по импульсу и ионизации, а поскольку завпсп- [c.34]

Рис. 2.9. Схема установки Стрита и Стивенсона для исследования проникающих частиц космических лучей (1937 г.) Ь — свинец С — камера Вильсона

Вид выражения для Рз подобен выражению для р1, за исключением того, что массы и температуры двух сталкивающихся частиц различны. Эффективное сечение Оз, входящее в Рз, является эффективным сечением для реакции (13.49), идущей вправо. Оно измерено Блекнеем [12] и Стивенсоном и Хипплом [13]. [c.479]

Недавно Стивенсон [806] получил значение валентного угла 93°, что соответстзует р = 57°. При этом он использоаал значение расстояния РН (1,415 А), согласно данным таблицы Паулинга для козалептпых радиусов. [c.182]

Рис. 77. Ш.чпрен-фотографии волн, генерируемых непродолжительным горизонтальным перемещением кругового цилиндра через 10 секунд (а) и через 25 секунд (б). Заметим, что угол между гребнями уменьшается со временем и в каждый момент времени принимает наибольшее значение для ближайших к вертикали гребней. (Фотография Т. Стивенсона.)

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...