Разреженная среда

Теплоэлектрические вакуумметры. Применяются для измерения давления в диапазоне от 70 до 0,13 Па. Действие их основано на зависимости теплопроводности ограниченного слоя разреженного газа от давления. Чувствительным элементом прибора является тонкая металлическая нить накала, размещаемая в стеклянном баллоне, куда подводится измеряемое давление. Нить нагревается электрическим током и охлаждается разреженной средой. Выделяемая нитью джоулева теплота (/ / ) частично отводится в результате теплопроводности материала через концы нити (Ql), частично рассеивается ее поверхностью в результате радиационного теплообмена (Q2), частично отводится газом (<3з)- [c.164]

Теоретические понятия и определения аэродинамики, рассмотренные выше, основаны на гипотезе сплошности газовой среды. Однако с увеличением высоты полета в связи с уменьшением плотности воздуха возрастает длина свободного пробега молекул. Предметом аэродинамики разреженной среды и является исследование течений при значительных длинах свободного пробега, соизмеримых, в частности, с толщиной пограничного слоя. Для этого режима течения уже неприменимы газодинамические соотношения сплошной среды и необходимо пользоваться кинетической теорией, исследующей движение газа с помощью молекулярной механики. Важнейшие выводы этой теории и изложенные в настоящей главе методы аэродинамического расчета основаны на дискретной схеме строения газа. В соответствии с этой схемой рассматриваются режимы свободномолекулярного потока и течения со скольжением, соответствующие зависимости для расчета давления, напряжения трения и энергии падающих и отраженных частиц. При формулировке вопросов и [c.710]

АЭРОДИНАМИКА РАЗРЕЖЕННОЙ СРЕДЫ [c.711]

Рикошетирующие траектории (рис. 1.15.6, траектория 3). Летательные аппараты с такими траекториями занимают промежуточное положение между двумя предыдущими. Головная часть выполняется по схеме крылатого управляемого аппарата, благодаря чему обеспечивается рикошетирующий характер полета на пассивном участке траектории, при котором пребывание в плотных слоях атмосферы чередуется с движением в разреженной среде. Это позволяет получить достаточно большие дальности и обеспечить приемлемый тепловой режим полета. Для достижения максимальной дальности необходимо, чтобы в тот период времени, когда рикошетирующая ракета находится в плотных слоях атмосферы, органы управления обеспечили максимальное аэродинамическое качество. [c.130]

Получим необходимые для расчета зависимости. Полагая, что полет происходит в полностью разреженной среде (Рд = 0), значение тяги найдем в виде [c.307]

В процессе испарения жидкости из пористого тела действительные поверхности теплообмена и массообмена различны, так как жидкость испаряется со своей поверхности это различие зависит от углубления жидкости. Как показано в [Л. 38], испарение частично идет и из очень тонких пленок жидкости, прилегающих к мениску вследствие капиллярных эффектов второго рода. При значительном углублении уровня жидкости перенос пара к расчетной поверхности во многом определяется сопротивлением капилляров. Если проходные сечения капилляров очень малы, то течение в капиллярах характеризуется законами течения разреженных сред. [c.347]

Возмущающие силы, рассматриваемые в теории планет, происходят вследствие притяжения других планет, и ниже мы дадим значение 9, получающееся из этого притяжения но как возмущающую силу можно также рассматривать и сопротивление, испытываемое планетами от некоторой очень разреженной среды, если предположить, что они плавают в этой среде. В этом случае, обозначая через В сопротивление, мы положим, как в пункте 8 отдела II, [c.117]

Именно это и демонстрирует свет, когда он переходит из воздуха в воду луч преломляется так, что наибольшая часть пути находится в воздухе, а наименьшая в воде. Если, следовательно (что было бы разумно), допустить, что в более разреженной среде свет движется быстрее, чем в более плотной (раз он движется в воздухе быстрее, чем в воде), то он следует при этом по пути, П0 которому он должен идти для того, чтобы наиболее быстро пройти от исходной точки до той, которую он должен достичь. [c.25]

С помощью изложенного принципа Ферма и решил проблему согласно этому, такому правдоподобному принципу, свет, который при своем распространении и отражении всегда идет наиболее короткое возможное время, следует еще тому же закону при своем преломлении и Ферма без колебаний считал, что в более разреженных средах свет движется более легко и более быстро, чем в средах, где в том же самом пространстве он находит [c.25]

Функции приборов теплового контроля сводятся к измерению давлений и разрежений среды (манометры и тягомеры) к измерению расхода среды (дифманометры, дисковые диафрагмы и расходомеры) к измерению температур (термопары, термометры сопротивления и др.) и к анализу газов (газоанализаторы). [c.147]

Область возможных состояний за скачком конденсации ограничивается также и тем, что в адиабатном скачке плотность среды обязательно должна повышаться. Адиабатный скачок, сопровождающийся разрежением среды, термодинамически запрещен его существование приводило бы к уменьшению энтропии адиабатной системы. [c.115]

Берман Л. Д. Сопротивление на границе раздела фаз при пленочной конденсации пара низкого давления. — В кн. Процессы фазового превращения в разреженной среде и методы расчета теплотехнических аппаратов, Труды ВНИИХиммаш , вып. 36. М., 1961, с. 66—89. [c.224]

Для описания явлений в очень разреженных средах ни та, ни другая теория недостаточна. [c.37]

Наконец, при свободном охлаждении в разреженной среде постоянной температуры в соответствии с законом Стефана—Больцмана имеем [c.17]

Физическая основа. Образец выбирается в виде длинного стержня, проволоки или ленты, имеющих постоянное поперечное сечение, и помещается в газовую или разреженную среду постоянной (обычно комнатной) температуры. Среда выбирается так, чтобы физические свойства образца и особенно степень его черноты оставались на протяжении опыта строго обратимыми функциями температуры. В ряде случаев такой средой может быть воздух. Чаще всего, особенно в области высоких температур, испытания проводятся в среде инертного газа или в вакууме. [c.43]

Схема а-калориметра для температуры 50—1000° С (рис. 3-11). Рассматриваемый калориметр предназначается для исследований в разреженной среде. Там же показано примерное распределение температуры в измерительной зоне образца. Образец 1 имеет рабочую цилиндрическую часть с термопарами В, О и хвостовик с конусной поверхностью. Конус образца в опыте находится в надежном тепловом контакте с массивным металлическим стаканом 2. В полости между стаканом и рабочим участком образца помещены два-три тонких (б 0,05 мм) никелевых или платиновых экрана 3. Калориметр после сборки подвешивается на стержнях 5 внутри рабочего пространства вакуумной печи и монотонно разогревается совместно с нею. Скорость разогрева калориметра зависит от режима питания печи и подбирается по желанию экспериментатора. Опыты обычно удается ставить при перепадах температуры на рабочем участке стержня [c.80]

При Кп<0,001 пар можно рассматривать как сплошную среду и применять обычные уравнения газодинамики. При Кп>10 пар следует рассматривать как свободный молекулярный поток и для расчетов конденсации и теплообмена следует использовать уравнения кинетической теории газов. Особенность процессов обмена в сильно разреженных средах заключается в том, что на поверхности тел, которые омываются средой, существует скачок скоростей и температур. [c.72]

Большинство помещенных здесь статей представляет собой исследования, базирующиеся на теории пограничного слоя. Среди них можно отметить теоретические и экспериментальные работы по испарительному охлаждению, оплавлению тел, гетерогенному горению, а также по теплообмену при сверхзвуковых течениях в плотных и разреженных средах. [c.2]

Рис. 9. Изменение относительного давления вдоль оси струй при истечении в разреженную среду (расчетные и опытные данные).

Рис Н.М. Изменение КПД л процесса эжекции кавитирующей жидкостью от степени разрежения среды Р /ЯприР = Р , [c.209]

Проблеме трения и теплопередачи, а также аэродинамике разреженной среды посвящены две заключительные главы книги (12 и 13). В них приводятся методы расчета поверхностных сил и соответствующих тепловых потоков при обтекании тел как сплошной средой, так и свободномолекулярным потоком. При рассмотрении силового и теплового воздействия газообразной среды на движущиеся в ней тела акцентируется внимание не только на расчетных схемах, но и на физической сущности тех процессов, для которых находятся количественные характеристики. [c.5]

Комбицированная схема. Если указанные условия полета не выполняются, то используется комбинированная схема управления и стабилизации, изображенная на рис. 1.13.5,6. При малых скоростях движения или при полете в разреженной среде управление и стабилизация осуществляются при помощи газодинамических рулей, причем для этих условий вовсе нет необходимости иметь оперение и аэродинамические органы управления. В тех же случаях, когда в конструкции они предусмотрены, их использование оказывается достаточно эффективным лишь при больших скоростях в плотных слоях атмосферы. Они играют роль либо самостоятельных управляющих устройств (на пассивном участке траектории), либо вспомогательных рулевых органов (на активном участке). При этом иногда конструктивно оказывается выгодным располагать на одной оси аэродинамические и газодинамические органы управления (например, поворотное оперение и газовые рули). [c.113]

Образцовые весы фирмы Неметц для взвешивания до 1 кг в безвоздушной или разреженной среде. [c.9]

Итак, пусть имеется среда FGD (рис. 1), ограниченная горизонталью FG, на которой расположена излучающая точка А. Пусть будет дана вместе с вертикальной осью AD кривая АНЕ, ординаты которой НС определяют степень разреженности среды на высотах АС или скорости луча, либо шарика в точках М. Искомый искривленный луч пусть будет представлен линией АМВ. Обозначим АС через х, СН — через t, СМ — через у, дифференциал Сс — через dx, дифференциал пт —через dy, дифференциал Мт — через dz, некоторую произвольно взятую постоянную величину — через а. Отрезо-чек Мт будет полным синусом, тп будет синусом угла преломления, т. е. угла наклона кривой к вертикальной линии, а потому в силу того, что мы только что сказали, тп находится к НС в постоянном отношении, т. е. [c.14]

Лейбниц также пытался опровергнуть объяснение Ферма. В A tes de Leipzig для объяснения преломления света он намеревался обратиться к Философии конечных причин, которые были изгнаны Декартом, и восстановить объяснение, выведенное Декартом из рассмотрения столкновения тел, в противоположность мнению Ферма. Он начинает, следовательно, с отрицания того, что Природа действует или по наиболее короткому пути или по пути наименьшего времени но утверждает, что она выбирает наиболее легкий путь, который не должен совпадать ни с каким из двух названных. Для определения этого наиболее легкого пути служит сопротивление, оказываемое лучу света при пересечении рассматриваемых прозрачных сред и он предполагает, что это сопротивление различно в различных средах. Он устанавливает (что совпадает с мнением Ферма), что в более плотных средах, таких, как вода и стекло, сопротивление больше, чем в воздухе и других разреженных средах. Допустив это, он рассматривает трудность, встречающуюся лучу при пересечении какой-либо среды, и определяет эту трудность с помощью произведения пути на сопротивление. Он утверждает, что луч всегда следует по тому пути, для которого сумма таким образом измеренных трудностей является наименьшей и по методу максимума и минимума он находит правило, известное из опыта. Но хотя это объяснение на первый взгляд кажется согласующимся с объяснением Ферма, оно, однако, затем истолковывается с такой удивительной хитростью, что становится диаметрально противоположным последнему, и согласуется с объяснением Декарта. Ибо, хотя Лейбниц допустил, что сопротивление стекла больше, чем сопротивление воздуха, он утверждает, что луч движется в стекле быстрее, чем в воздухе и благодаря тому, что при этом сопротивление стекла считается большим, получается, конечно, из ряда вон выходящий парадокс. И вот как он пытается его объяснить. Он говорит, что большее сопротивление препятствует рассеянию лучей, вместо того, чтобы сказать, что лучи рассеиваются больше там, где меньше сопротивление и что когда диффузия затруднена, сжатые лучи при своем переходе, подобно потоку, который течет в более узком русле, приобретают в результате этого большую скорость. Таким образом, объяснение Лейбница согласуется с объяснением Декарта в том, что и тот и другой приписывают лучам большую скорость в более плотной среде при этом Декарт полагал, что лучи движутся с большей скоростью в среде с большей плотностью потому, что сопротивление там меньше Лейбниц, напротив, приписывает эту большую скорость [c.28]

Огромное количество расчетных соотношений, выведенных для определения эффективной теплопроводности дисперсных систем, можно чисто )гсловно разделить на три группы соотношения, позволяющие рценить эффективную теплопроводность дисперсных материалов при давлении, близком к атмосферному, при низких и умеренных температурах соотношения, учитывающие зависимость теплопроводности газа от давления и поэтому используемые для расчета эффективной теплопроводности материалов в разреженной среде соотношения, учитывающий лучистую теплопередачу и используемыё при расчете эффективной теплопроводности при повышенных температурах. [c.346]

Влияние давления различно при различных температурах. Наибольшее влиянне разрежения наблюдается при относительно невысоких температурах. С повышением температуры роль излучения увейичивается, а роль разрежения среды в порах уменьшается [Л. 5]. [c.12]

Рассмотрим в качестве примера образец, выполненный в виде тонкого стержня квадратного сечения со стороной 2h. Будучи предварительно нагретым до высокой температуры t > 900° С), стержень свободно охлаждается в разреженной среде комнатной температуры. По мере роста температуры величина температурных коэффициентов k , большинства материалов падает (/г,- < 1 10 граЗ" ), [c.29]

Основные свойства колебаний Солнца. Колебат. движения Солнца, как и всякой сплошной среды, возникают, если нек-рый элемент газа при смещении из положения равновесия испытывает действие силы, стремящейся вернуть его в исходное положение. На Солнце возв-ращающце силы могут быть трёх типов 1) градиенты газового давления, возникающие при сжатиях я разрежениях среды. Они вызывают акустич. колебания 2) выталкивающие (архимедовы) силы, обусловленные неоднородным распределением вещества в поле тяжести. В конвективно устойчивых слоях эти силы создают внутр. гравитац. колебания 3) инерционные (кориолисовы) силы, связанные с вращением Солнца. Они приводят к инерционным колебаниям, аналогичным волнам Росби в земной атмосфере. [c.581]

Известная неполнота наших представлений в кинетической теории выясняется не только из попыток получить точные уравнения движения и тепловото потока для вязкой разреженной среды. Можно показать, что и уравнения Эйлера находятся не совсем в ладах с молекулярнокинетическими толкованиями свойств среды. [c.58]

Однзко, несмотря на широ.кое раопрост1ранение вакуумных пасосов и важность улучшения их характеристик, теоретические работы по исследованию откачки воздуха паровой струей носят в основном качественный характер. Последнее связано главным образом с тем, что использованные методы расчета паровой струи ib вакууме основываются на идеализированной модели истечения пара, пе позволяющей рассчитать достаточно точно распределение параметров в струе. В частности, в опубликованных работах [Л. 1, >2, б] при расчете струи, истекающей в разреженную среду, не учитывается влияние разреженности пара на течение в сопле и для оценок скорости ст1руи и числа Мер (существенно влияющего на структуру струи) использованы соотношения газодинамики без учета вязкости. Тогда как для реальных насосов течение пара в сопле соответствует переходной области режима течения и скольжения (Re = =ilO - jO и М.= 2 -5), что неизбежно должно привести к резкому увеличению влияния вязкости на течение в сопле и к уменьшению числа М на срезе сопла по сравнению с идеальным значе нием, рассчитанным без учета вязкости. 6 настоящем докладе приводятся результаты исследования процессов, существенно влияющих на структуру струи пара в вакуумном пространстве насоса, а следовательно, и на откачку воздуха струей пара. [c.445]

Влияния разреженности среды (исследо1валось течение воздуха и пара вакуумного адасла) на величину и распределение параметров на срезе осесимметричного сопла с сильным расширением. В результате исследования показана зависимость диаметра изоэнтропического ядра потока от степени разреженности среды и уменьшение действительного-числа М 1П0 сравнению с. расчетным Мщ без учета влияния вязкости. [c.446]

Сверхзвуковото истечения тара и воздуха из осесимметричного сопла в сильно разреженную среду три нерасчетном режиме истечения (недорасширении), позволившие получить экспериме.чтальные данные по распределению газодинамических параметров в струе, а также оценить протяженность начального участка струи при различной величине нерасчетности. [c.446]

При критериях разреженности среды соответствующих рабочим режимам вакуумных насосов параметры на срезе сопла характеризуются неравномерным распределением и существенно меньшим значением числа М по сравнению с расчетным Мид без учета вязкости. При этом определяющими критериями являются Кеокр и Мид, Reo. [c.460]

Введен,Н ЫЙ здесь фактор а — коэффициевт выравнивания — означает долю отраженных молекул с кинетичеокой энергией, отвечающей температуре стенки, и который впоследствии был назван Кнудсеном коэффициентом аккомодации . Величины а = Р и Ь уР — постоянные скольжения и температурного скачка — не зависят от степени разреженности среды и определяются природой и состоянием газа и стенки. Независимость от давления посто янных а и для классических условий была нодтверждена в более ранних работах, в частности и нами. Кроме того, В предыдущих наших работах изучалась зависимость постоянной те1.м пературного скачка от темнературы. [c.515]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...