Дисперсия смещений изображения

Рис. 6.5. Зависимость дисперсии смещений изображения источника сферической (1) и плоской (2) волн от положения плоскости наблюдения

Рис. 6.6. Сравнение экспериментальной [8] и теоретической [2] зависимостей дисперсии смещений изображения некогерентного источника от параметра ро-

Рис. 8.5. Зависимость дисперсии смещений изображения от размеров отражателя

Как видно из рисунка, в случае отражения от зеркала конечных размеров Qr 1 дисперсия смещений изображения может значительно превышать соответствующие значения на прямой трассе. Это усиление случайных смещений изображения при отражении в основном связано с корреляцией прямой и обратной волн. Об этом свидетельствуют приведенные в [1] результаты расчета от- [c.210]

Определенный вклад в дисперсию смещений изображения [c.210]

Рис. 8.6. Зависимость дисперсии смещений локационного изображения от положения плоскости наблюдений зеркальный отражатель.

Рисунок 8.6 иллюстрирует поведение дисперсии смещений оптического изображения плоского зеркального диска в зависимости от положения плоскости наблюдения I за приемной линзой телескопа. Аналогичные результаты имеют место и в случае уголкового отражателя. Сильная зависимость от I связана с влиянием флуктуаций интенсивности. Механизм влияния этих флуктуаций на случайные смещения изображения рассмотрен в п. 6.2. Из анализа выражения для, соответствующего области [c.211]

Наличие области значений параметров Q, йг, при которых основной вклад в дисперсию смещений оптического изображения вносят смещения энергетического центра тяжести распределения интенсивности, связанные со случайным характером рассеяния на отражателе, а дрожание изображения из-за турбулентности пренебрежимо мало, позволяет, в частности, отслеживать путем измерения смещений центра тяжести изображения рассеивающего объема процессы турбулентного перемешивания и диффузии пассивных примесей аэрозольных частиц естественного и антропогенного происхождения в атмосфере. [c.215]

В области сильных флуктуаций интенсивности (Ds l) поведение дисперсии смещений оптического изображения зависит от соотношения между дифракционными и турбулентными параметрами задачи. при условиях или Q[c.215]

Следует заметить, что приведенное выше эвристическое рассмотрение основывалось на допущении, что импульс с частотным смещением может быть разделен на отдельные временные отрезки с различными частотами несущей. Хотя данная идея в принципе верна и позволяет дать простое описание явлений, более подробное рассмотрение этого подхода привело бы к некоторым концептуальным трудностям. Однако корректное аналитическое рассмотрение в данном случае оказывается достаточно прямолинейным, хотя при этом физика процесса становится более сложной и далекой от интуитивного представления. Для получения сжатого импульса достаточно вычислить фурье-образы (сй) импульсов, изображенных на рис. 8.14, а и б, и умножить их в частотной области на пропускание /(со) среды с отрицательной дисперсией групповой скорости. При этом результирующий импульс получают вычислением обратного фурье-преобра-зования произведения (сй)/(сй). Заметим, что в среде без потерь пропускание /(со) представляет собой чисто фазовый член, определяемый выражением [c.522]

В данной главе рассмотрены такие характеристики случайных смещений пучков и изображений, как дисперсия, пространственная корреляция и временные частотные спектры. [c.147]

Дисперсия случайных смещений энергетического центра тяжести локационного изображения [c.207]

При изучении аномальной дисперсии Кундт пользовался методом скрещенных призм, который применялся еще Ньютоном в егО исследованиях по дисперсии света. Идея метода состоит в следующем. Берутся две призмы, из которых первая изготовлена из вещества с нормальной дисперсией (обычно из стекла), вторая — из исследуемого вещества. Источником света, как во всяком спектроскопе, служит освещаемая щель, помещаемая в фокальной плоскости коллиматорной линзы. Первая призма, ребро которой устанавливается вертикально, разлагает падающий свет в цветную горизонтальную полоску (спектр). Вторая призма, преломляющее ребро которой горизонтально, помещается за первой призмой. Она смещает каждую точку полоски вверх илц вниз, в зависимости от того, куда обращена эта призма своим основанием вверх или вниз. Смещение зависит от длины волны. Вследствие этого полоска искривляется и становится наклонной. Если дисперсия второй призмы нормальная, то полоска монотонно поднимается или опускается (рис. 301, а). Если же она аномальная, то в результате поглощения лучей с аномальной преломляемостью полоска разрывается на две части, края которых, примыкающие к полосе поглощения, загибаются в противоположные стороны (рис. 301, б). Разумеется, для получения описанной картины должна применяться система линз, дающая на экране изображение освещаемой щели в различных, цветах спектра. [c.533]

В гл. 1 отмечалось, что хроматические аберрации в отличие от монохроматических начинаются с первого порядка малости, т. е. возникают уже в гауссовой области изменение длины волны приводит прежде всего к смещению изображения вдоль оптической оси (хроматизм положения) и изменению его масштаба (хроматизм увеличения). В третьем порядке малости основную роль играет сферохроматическая аберрация, т. е. добавочная сферическая аберрация, возникающая при изменении длины волны. Поскольку во всех рассмотренных в гл. 4, 5 объективах хроматические аберрации не скомпенсированы, то для оценки допустимой ширины спектра достаточно учета первого порядка. Даже в комбинированных системах, содержащих помимо преломляющих поверхностей только дифракционные ас-ферики, которые не дают вклада в хроматизм первого порядка, ограничения ширины спектра за счет хроматизма положения, обусловленного дисперсией стекла, как правило, превалируют над ограничениями за счет сферохроматизма. [c.181]

Мы доказали (см. 1.9). что в случае непрерывного спектра в каждой точке фокальной плоскости выходного ко.ллпматора происходит наложение пространственно смещенных вдоль линии дисперсии монохроматических изображений входной щелп. Пн- , г тервал д.лпн волн в каждой точке спектра равен спектральной ширине пзображения входной щелп 6/.. Еслп же в фокальной плоскости выходного коллиматора установлена щель шириной то [c.81]

Применяя в (6.26) соотношение (7.38), в случае когда происходит усреднение приемником временных флуктуаций коэффициента отражения ламбертовской поверхности, для дисперсии смещений оптического изображения будем иметь (в области слабых флуктуаций) [5 [c.211]

Результаты расчета дисперсии смещений оптического изображения по формуле (8.30) при произвольных размерах ламбертовской поверхности представлены на рис. 8.7 [5] (штрихпунктирные кривые). Из рисунка видно, что с увеличением размера отражающей поверхности происходит монотонное уменьшение значений как в фокальной плоскости, так и в плоскости резкого изображения. [c.212]

Хроматич. аберрации. Излучение обычных источ1ги-ков света обладает сложным спектральным составом, что приводит к возникновению хроматич. аберраци11. В отличие от геометричоских, хроматич. аберрации возникают и в параксиальной области. Дисперсия света порождает два вида хроматич. аберраций хроматизм положения фокусов и хроматизм увеличения. Первая характеризуется смещением плоскости изображения для разных длин волн, вторая — изменением поперечного увеличения. Подробнее см. Хроматическая аберрация. [c.10]

При восстановлении голограммы в белом свете дисперсия света приведет к растяжению зоны видения в вертикальном направлении, причем в глаза наблюдателя попадают достаточно узкие пучки одного цвета. При смещении положения глаз в верти-кальпом направлении (или повороте голограммы в этом же направлении) цвет восстанавливаемого изображения будет меняться, проходя весь видимый спектр. Выбрав частоту следования ракурсов такой, чтобы при заданных условиях наблюдения в каждый глаз наблюдателя попадали только два соседних ракурса, за счет стереоэффекта можно наблюдать объемное изображение объекта. [c.141]

Хотя уравнение (5.5.1) и описывает успешно распространение фемтосекундных импульсов в волоконных световодах, оно является лишь приближенным. Как показано в разд. 2.3, при более точном подходе необходимо использовать уравнение (2.3.27), где в Ап учитывают зависящий от времени отклик нелинейности световода. В простом приближении предполагают, что Ап подчиняется уравнению (2.3.38), соответствующему экспоненциальному затуханию нелинейного отклика со временем релаксации 7 . Численные расчеты показывают [112], что картина динамики качественно похожа на изображенную на рис. 5.20. В частности, найдено, что длинноволновый сдвиг солитона возрастает линейно по 7 . Численная модель использовалась для подгонки результатов эксперимента [113], где 70-фемто-секундные импульсы распространялись в световоде со смещенной дисперсией. Эксперимент позволил оценить время релаксации величиной 2-4 фс. Однако понимание того, как ведет себя солитон в фемтосекундном диапазоне длительностей, еще далеко от полного. [c.143]

Ленинградско1М институте точной механики и оптики. Входной растр представлял собой пластинку размером 16X16 мм. Вся-поверхность была разбита на 34 строки, каждая из которых состояла из 535 элементов. Вероятность того, что данный элемент прозрачен, была принята равной 1/2, таким образом, эффективная площадь отверстий составляла 8X16 мм. Четные строки растра представляли собой негативное изображение-предыдущей строки. Распределение прозрачных участков в нечетных строках было статистически независимым как по отношению к соседним элементам, так и по отношению к другим, строкам. Выходной растр получался путем фотографирования действительного изображения входного растра на выходе спектрометра при освещении линией HgI 546 нм. Модуляция светового потока осуществлялась путем периодического смещения выходного растра в направлении, перпендикулярном дисперсии прибора, на расстояние, равное ширине одной строки. В-этом случае изображение растра, при условии точной настройки прибора на выбранную длину волны, совмещается со своим негативом, и световой поток полностью перекрывается. Спектрометр имел дифракционную решетку 600 штр/мм и раоотая в. области от 0,54 до 2,5 мкм (два диапазона 0,54- 1,25 мкм и 1,09ч-2,5 мкм). Получена реальная разрешающая сила б-Ю (ширина аппаратной функции 0,011 нм для v=546 нм). Конструкция прибора обеспечивала постоянство разрешающей силы-при сканировании спектра. По сравнению с обычным щелевым спектрометром, построенным по той же схеме, выигрыш в светосиле составил приблизительно 270. раз. [c.57]

Изображение щели источника, перпендику п4рной плоскости симметрии, имеет в радиальном направлении ту же ширину, что и щель источни ка, и смещено ио радиусу от осевой окружности в сторону, противоположную смещению щели источника. В плоскости радиальной фокусировки имеет место дисперсия как по массам, так и по энергиям [c.141]

Рис. 8.7. Дисперсия случайных смещений центра тяжести распределения интенсивности в фокальной плоскости телескопа (а) и плоскости резкого изображения (б) лазерного источника после рассеяния на ламбертовской поверхности.

Рис. 8.7. Дисперсия случайных смещений <a href="/info/6461">центра тяжести</a> <a href="/info/174637">распределения интенсивности</a> в <a href="/info/12774">фокальной плоскости</a> телескопа (а) и плоскости резкого изображения (б) <a href="/info/32217">лазерного источника</a> после рассеяния на ламбертовской поверхности.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...