Спектр поглощения индуцированный

ИНДУЦИРОВАННЫЕ СПЕКТРЫ ПОГЛОЩЕНИЯ КОНДЕНСИРОВАННЫХ СИСТЕМ. ПОЛОСА 1—0 ВОДОРОДА, РАСТВОРЕННОГО В ТЕТРАХЛОРИДАХ ЭЛЕМЕНТОВ 1У ГРУППЫ [c.214]

Индуцированные спектры поглощения конденсированных систем [c.215]

Рио. 1. Индуцированные спектры поглощения водорода в растворах. [c.215]

В отсутствие затухания -сх>) спектры поглощения и излучения нашей системы содержали бы наборы тонких частотных линий, определяемых формулами (11.7) спектр излучения состоял бы из частот спектр поглощения — из частот o) , +v - Тогда, воздействуя на электроны монохроматической волной с резонансными частотами (11,7), можно было бы получить либо индуцированное излучение либо индуцированное поглощение раздельно . [c.168]

При фотохромном процессе в-во, поглощая оптич. излучение, переходит из исходного состояния А в т. н. фото индуцированное состояние В, характеризуемое иным спектром поглощения света и определ. временем жизни. Обратный переход В- А совершается самопроизвольно за счёт внутр. энергии и может значительно ускоряться при нагревании в-ва или под действием света, поглощаемого в состоянии В. [c.828]

Если в СВЧ-диапазоне накачка осуществляется от гармонического генератора с необходимой частотой, то в оптическом диапазоне для накачки используют лампы с широкой областью спектра излучения. В этом случае в системах с узкими линиями поглощения типа изображенных на рис. 24.2, б, в использовалась бы лишь малая часть спектра лампы. Для более полного использования излучения лампы накачки в лазерах широко применяют системы с размытым верхним уровнем (см. рис. 24.2, г, i ). Возбужденные частицы постепенно переходят из размытого уровня 3 в метастабильное состояние 2, откуда возвращаются в основное состояние 1 (непосредственно пли через незаселенный уровень 4) путем индуцированного излучения кванта hf. [c.248]

В то время было известно (на основе некоторых весьма общих теоретических вычислений), что интенсивность рамановского излучения молекулы увеличивается, когда частота вынуждающего излучения близка к частоте основной линии поглощения молекулы. Поэтому у нас были основания полагать, что при облучении импульсами рубинового лазера трубка с раствором фталоцианина будет испускать сдвинутый по частоте рамановский спектр. Разница между частотами рубинового лазера и индуцированного вторичного излучения должна была дать информацию о рамановских частотах молекулы фталоцианина. Именно эти величины, не измеренные ранее, интересовали вас. [c.18]

В соответствии с Нрамерса — Кронига соотношениями расщепление линий спектра поглощения связано с расщеплением дисперсионных кривых, характеризующих зависимость показателя преломления среды от длины волны излучения (см. Дисперсия света). Индуцированная магн. полем оптич. анизотропия может обнаруживаться не только в области поглощения, но и в области прозрачности среды. При этом в геометрии Фойгта она проявляется в виде различия показателей преломления для двух линейно поляризованных компонент (магнитное линейное двупреломление), а в геометрии Фарадея для двух циркулярных компонент (магнитное круговое двупреломление). Наиб, известен и широко применяется линейный по полю эффект магн. кругового двупреломления, проявляющийся в виде поворота плоскости поляризации линейно поляризованного света, распространяющегося через среду вдоль магн, поля Квадратич- [c.701]

В спектре поглощения измеренном как спектр действия индуцированной светом фосфоресценции (т. е. как спектр действия paspynie-ния Pf) были обнаружены полосы, которые можно было приписать как радикалам индола и фенола, так и сольватированному электрону [ ]. [c.57]

Измерены спектры поглощения облученных ультрафиолетовым светом растворов триптофана и тирозина в 10 М КОН при 77° К. Обнаружены полосы поглощения в области 400—700 ммк, приписываемые радикалу и сольватированному электрону. Приводятся доказательства того, что ответственный за низкотемпературную термолюминесценцию и индуцированную люминесценцию продукт представляет собой пару положительный ион-радикал и сольватированный электрон. [c.63]

Появление индуцированных спектров поглощения определяется электрическими дипольными переходами, которые происходят в результате нарудтепия тех или иных правил отбора под действием внешних полей любого происхождения. Это могут быть поля, возникающие при столкновениях молекул, т. е. в общем случае межмолекулярные поля, или приложенные к образцу макроскопические поля внешних источников. Таким образом, индуцированные спектры входят в более обширную категорию запрещенных молекулярных спектров, которые включают также квадру-польные и магнитные дипольные спектры, переходы, обусловленные вращательно-электронными, колебательно-электронными, колебательно-вращательными взаимодействиями и т. д. [c.214]

Как раздел молекулярной спектроскопии, индуцированные спектры начали систематически изучаться приблизительно 15 лет назад (см. обзоры Р ]), хотя еще в 1932 г. Кондон показал, что возникновение у помещенных в электрическое поле молекул индуцированного дипольного момента ведет к появлению своеобразного колебательно-вращательного спектра поглощения, интенсивность которого определяется матричными элементами тензора поляризуемости и правилами отбора, действующими в спектрах комбинационного рассеяния. Чрезвычайно тесная связь индуцированных спектров с процессами межмолекулярных взаимодействий определяет перспективность использования этих спектров для получения разносторонней информации о структуре межмолекулярных полей и молекулярной динамике сжатых газов и конденсированных систем, в частности динамики трансляционного движения молекул. Особый интерес представляют применения индуцированных спектров в астрофизике и физике атмосферы. Наблюдения квадрупольных и индуцированных полос в обертонной об.пасти позволили подтвердить присутствие молекулярного водорода в атмосферах гигантских планет [ Индуцированное поглощение кислорода и азота в значительной степени определяет оптические свойства земной атмосферы [ ]. [c.214]

Возникающие при этом спектры поглощения называют индуциро-ванными. Природа этих спектров, образующих широкие полосы поглощения в области частот основных колебаний молекул, объясняется деформацией молекул при столкновениях. При этом симметрия электронной оболочки понижается и возникает индуцированный дипольный момент. В далекой ИК-области при высоких давлениях проявляются трансляционные спектры. Соответствующие им переходы отвечают изменению энергии поступательного движения взаимодействующих молекул. Вторая разновидность переходов, индуцируемых при взаимодействиях молекул, — переходы, приводящие к поглощению на частотах, равных сумме или разности частот переходов в каждой из взаимодействующих молекул. Более детально вопросы формирования индуцированных спектров в N2 и О2 рассмотрены в [9] и заключительной главе этой книги. [c.18]

Следувзцим ярким проявлением ван-дер-ваальсовских взаймодейст- Бий являются так называемые индуцированные спектры поглощения. Мн знаем (см. 4Д), что основное колебание молекулы 4160 см" ) [c.159]

К представлениям о световых квантах привели два направления исследований. Первое связано с проблемой теплового излучения, второе — с атомными спектрами. Первоначально эти направления развивались независимо друг от друга. Так было до 1916 г., когда появились фундаментальные работы Эйнштейна Испускание и поглощение излучения по квантовой теории и К квантовой теории излучения . В первой работе, опираясь на теорию Бора, Эйнштейн рассмотрел задачу о взаимодействии равновесного излучения с равновесной системой испускаюш,их и поглош,ающих атомов. Он показал, что для получения формулы Планка надо наряду с поглош,ением и спонтанным испусканием рассмотреть дополнительный процесс испускания, который может быть назван индуцированным (вынужденным). Во второй работе обоснована необходимость учитывать изменение импульса атома при испускании или иоглощении им светового кванта здесь же сделан вывод, что импульс светового кванта равен /ioj/с. [c.68]

Основные частоты н обертоны всех рассмотренных димеров находятся в далекой инфракрасной области, которая в последнее время становится доступной для исследования. В этой же области лежит п так называемое трансляционное поглощение, обусловленное возникновением индуцированного дипольного момента, появляющегося нри столкновениях молекул. Теория трансляционных спектров разработана Поллол и ван Кранендонком р]. Для выяснения возможности наблюдения на фоне трансляционного поглощения колебательных переходов между связанными состояниями вандерваальсовых молекул представляет интерес сравнить соответствующие интенсивности. [c.210]

В рамках квантовомеханических представлений, как будет показано ниже, индуцированное излучение электронных пучков обусловлено неэквидистантностью спектра энергий электрона (как и в строго квантовой системе — лазере на связанных электронах ) и эффектом отдачи, которую испытывает электрон при излучении или поглощении им внешнего фотона. В лазерах на свободных электронах (ЛСЭ) неэквидистантность спектра энергий мала, вследствие чего в такой системе практически всегда задействованы три уровня энергии, т. е. возможны переходы из начального состояния как вниз (с излучением фотона), так и вверх (с поглощением фотона). Частоты этих переходов отличаются друг от друга незначительно (их разность пропороцио-нальна величине порядка Н(о1Е), в то время как в случае лазеров на связанных электронах такие частоты переходов существенно разные. Вследствие указанной особенности энергетического спектра в ЛСЭ процессы индуцированного излучения и поглощения оказываются неотделимыми друг от друга при Н(д/Е—И), что указывает на классическую природу эффекта в случае ЛСЭ. [c.162]

Эта формула впервые была получена А. В. Гапоновым и Д. Шнейдером в 1959 г. для случая 0=я/2. Очевидно, наша система будет работать, подобно мазеру при выполнении условий л <Ои тр2(Ос31п 0> 1 (для о-ком-поненты). Таким образом, усиление электромагнитного излучения с узким спектром на дипольных переходах рассматриваемой квантовой системы возможно только В случае некоторого отклонения частоты О) от резонансного значения с, причем должно быть о)< <о)с- В резонансе х=0 и имеет место индуцированное поглощение. На рис. 27 изображены кривые поглощения электронов, движущихся в магнитном поле Я=10 Э в случае 0=л,/2 для различных значений параметра Q=т 2o) По оси ординат отложены значения функции [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...