ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Магнитный пробой из "Основы теории металлов " Таким образом, это малый эффект, однако, он может оказаться существенным, когда речь идет о снятии вырождения уровней. Например, представим себе случай, изображенный на рис. 10.11, когда две зоны соприкасаются в точке, которая соответствует максимуму энергии для одной зоны и минимуму—для другой. В этом случае спин-орбитальная связь может снять вырождение, что приведет к появлению малой щели в энергетическом спектре. [c.172] При промежуточных значениях магнитного поля уровни энергии расширяются в энергетические полосы, что приводит к некоторым своеобразным эф ктам (например, к изменению характера рассеяния электронов). Но это относится лишь к самой переходной области и не имеет места вне ее. [c.173] Рассмотрим, например, случай, когда почти свободный электрон помещен в решетку, периодическую в одном направлении (рис. 10.12 а). В соответствии с изложенным в гл. I, мы должны рассматривать только одну зону Бриллюэна, а часть изоэнергетической поверхности, которая выступает за пределы зоны Бриллюэна, должна интерпретироваться как относящаяся к следующей энергетической зоне. На рис. 10.126 мы видим, что при достаточно больших энергиях получаются гофрированный цилиндр в одной зоне и замкнутая поверхность—в другой. Если магнитное поле направлено вдоль оси г, то при малых полях мы увидим осцилляции де Гааза—ван Альфена лишь от замкнутых поверхностей, а сопротивление р будет пропорционально Я, так как это будет случай гофрированного цилиндра в перпендикулярном поле ( 5.4). Однако когда магнитное поле будет достаточно велико, магнитный пробой восстановит первоначальную ферми-сферу для свободных электронов, и экваториальное ее сечение даст период осцилляций де Гааза—ван Альс на. По той же причине будет стремиться к насыщению. [c.173] Нарисуем электронные орбиты согласно модели свободных электронов ( 14.3). Для этого изобразим окружности с центром в центре каждого шестиугольника. Эги окружности пересекаются. Как всегда, пересечение в действительности снимается, получается замкнутый контур в середине и треугольные контуры по краям шестиугольника. Существенно здесь то, что снятие вырождения происходит только за счет спин-орбитальной связи. При малых полях периоды осцилляций де Гааза—ван Альфена определяются площадями, заштрихованными на рис. 10.14. Но если поле достаточно велико, то восстанавливается орбита свободного электрона и получается сечение, большее площади шестиугольника. [c.175] Вернуться к основной статье