Колебательные плотность расположения

Отличия жидкого вещества от газообразного и сходство первого с твердыми телами связаны с тем, что по плотности жидкости ближе к твердым телам, чем к газам. Дальнейшие принципиальные отличия природы жидкого состояния от газообразного, одновременно сближающие жидкости с твердыми телами, таковы относительно большая роль молекулярных сил притяжения в движении молекул жидкости сильнее выражен колебательный характер движения, свойственный твердым телам, чем поступательный, свойственный газам третье отличие связано с различным характером расположения молекул у газов и жидкостей. [c.85]

Точечные дефекты бывают различных типов. Ионы, расположенные в узлах кристаллической решетки, совершают тепловые колебательные движения около положения равновесия. Величина среднего по всему кристаллу отклонения ионов от положения равновесия определяется температурой. Однако всегда имеются ионы, которые отклонились в данный момент от положения равновесия больше, чем другие. Отдельные ионы могут отклоняться настолько, что они уже не возвращаются обратно в положение равновесия. При этом в узле кристаллической решетки образуется пустое место — вакансия (рис. 1-5,а). Плотность вакансий, установленная косвенными методами, оценивается для отожженного металла в а для наклепанного, т. е. деформированного пластически при низких температурах, до 10 — в 1 см . Сместившийся из узла ион некоторое время не находит свободного узла в кристаллической решетке и оказывается в промежутке между другими ионами. Такой дефект строения называется смещением (рис. 1-5,6). 12 [c.12]

Нормированные спектральные плотности s (со) имеют от одного до трех максимумов, расположенных в низкочастотной области (до (О < 40 с ). При со > 40 с s (со) заметных максимумов не имеет. Например, для рассматриваемого процесса (см. рис. 3.14) у нормированной спектральной плотности можно выделить три максимума. Первый максимум находится в "области частот со = О - 2 с и связан с нестационарностью процесса по среднему значению и плохим центрированием всей реализации относительно среднего значения М. Очевидно, используя алгоритм, позволяющий сглаживать процессы по среднему значению, можно исключить указанный максимум [15, 108]. Второй максимум наблюдается при со = б с , меньшей низших собственных частот трансмиссии и подвески третий —при со = 10 совпадает с низшей собственной частотой колебаний трансмиссии. Наличие других максимумов является следствием численного определения спектральной плотности по корреляционной функции. Подобный характер нормированных спектральных плотностей говорит о том, что формирование крутящих моментов при движении в тяжелых дорожных условиях определяется первыми низшими собственными частотами подвески и трансмиссии, поэтому эквивалентные колебательные системы могут быть описаны простейшими одно- и двухмассовыми системами. [c.113]

Прямая (32.10) изображена пунктиром на рис. 81. Точкам плоскости, расположенным ниже этой прямой, соответствуют СОСТОЯНИЯ равновесия смеси с градиентом плотности, направленным вниз в области выше прямой градиент плотности направлен вверх. Прямая (32.10) при всех соотношениях между Р и Р (кроме случая точного равенства Р=Р ) пересекает нейтральные ЛИНИИ МОНОТОННЫХ и колебательных возмущений. При заданных Р и Р имеются, таким образом, две области на плоскости (К, Кй), где линия устойчивости расположена ниже линии Ур = О (одна из таких областей на рис. 81, а заштрихована). Состояния равновесия, изображаемые точками внутри этих областей, неустойчивы, хотя при этом внизу среда тяжелее. [c.231]

Выводы. Цилиндр, расположенный в жидкости вблизи твердой стенки, под действием радиационных сил акустического поля совершает колебательные движения. Колебания происходят относительно положений устойчивого равновесия, которые определяются как волновым числом акустической волны, так и отношением плотностей жидкости и материала цилиндра. Период колебаний цилиндра в его движении под действием радиационных сил зависит от длины волны, амплитуды скорости частиц жидкости, отношения плотности жидкости к плотности материала цилиндра, расположения цилиндра в начальный момент относительно положения устойчивого равновесия. В то же время он не зависит от радиуса цилиндра. [c.348]

В твердых телах молекулы совершают лишь колебательные движения относительно своих устойчивых положений. При повышении температуры, когда твердое тело переходит в жидкое состояние, расположение молекул, по-видимому (кинетическая теория жидкостей еще не завершена), остается лишь отчасти упорядоченным, хотя и непрерывно меняется (вследствие чего жидкости так легко деформируются). Таким образом, по плотности жидкости гораздо ближе к твердым телам, а по способности легко изменять свою форму — к газам. Хотя молекулярные механизмы деформирования жидкостей и газов различны, эти два состояния могут быть описаны, как будет показано дальше, одной и той же формулой деформирования среды, отражающей наличие сил вязкости и давления. [c.8]

Физическая интерпретация уравнения (1.1) особенно проста в одномерном случае. Рассмотрим трубку сечением 1 наполненную средой плотностью р. В трубке находится поршень, совершающий колебательное движение в направлении оси х, совпадающей с осью трубки. Выделим объем внутри трубки, ограниченный двумя плоскостями, расположенными на расстоянии йх друг от друга. Очевидно, что сила, действующая на элемент в направлении оси х, равна разности полных давлений р, действующих на левую и правую грань объема [c.5]

Исследовались два случая расположения на сфере точки замораживания газа по колебательным степеням свободы и составу. В первом случае точка находится около звуковойточки, во втором — на расстоянии ф = 90° от критической точки. Как видно на фиг. 45, если поток проходит через скачок в равновесном состоянии, затем замораживается и после обтекания тела попадает в след, его температура может сильно отличаться от равновесной, что существенно влияет на картину течения в следе. Из фиг. 45 также видно, что если рекомбинация в потоке происходит при давлении окружающей среды, то температура может возрасти в 2—5 раз в зависимости от скорости полета. На фиг. 45 и 46 показаны также кривые для 7 = 1,4, которые соответствуют состоянию газа, замороженного по колебательным степеням свободы и химическому составу в головном скачке уплотнения и в поле течения. В этом случав температура и плотность близки к равновесным значениям. [c.131]

Во всех проведенных опытах (более 50) под телом наблюдалось образование оконтуренных высокоградиентной оболочкой протяженных и быстро эволюционирующих структур, которые вследствие особенностей своей формы именуются "вторичной струей". Хотя расположение и временные характеристики этой струи определяются полем внутренних волн, движения в ней не чисто колебательные и могут быть отнесены к классу внутренних пограничных течений [14, 15]. В таких течениях всегда существуют прослойки с высокими значениями градиента плотности, располагающиеся внутри более толстых слоев со сдвигом скорости. Они непосредственно не связаны с отрывом плотностного пограничного слоя, вихрями или вырождающейся турбулентностью. Именно внутри вторичной струи и наблюдаются максимальные значения скоростей и амплитуд смещений жидких частиц при свободных колебаниях тела. Просмотр видеофильмов показывает, что именно оголовки вторичных струй (а не само тело) являются центрами областей формирования новых групп внутренних волн (фиг. 1, г, е). [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...